Ti(Ⅳ)与Ag(Ⅰ)、V(Ⅴ)、W(Ⅵ)和Ce(Ⅲ)的绿色萃取分离

研究了水-乙醇-硫酸铵-硫氰酸钾体系绿色萃取钛的行为及与一些金属离子分离的条件。结果表明,在一定条件下,Ti(Ⅳ)可与Ag(Ⅰ)、V(V)、W(Ⅵ)和Ce(Ⅲ)离子分离。     

~(186)W(d,p)~(187)W,~(186)W(d,2n)~(186)Re,~(nat)Fe(p,x)~(56)Co和~(nat)Ti(a,x)~(51)Cr反应激发函数评价

考虑特征γ射线分支比、衰变常数和标准截面等修正,对带电粒子引起的核反应~(186)W(d,p)~(187)W,~(186)W(d,2n)~(186)Re,~(nat)Fe(p,x)~(56)Co和~(nat)Ti(a,x)~(51)Cr的激发函数进行了研究。全面收集了这些反应激发函数的实验测量数据,对这些实验数据进行了分析处理,应用数学方法对分析处理后的实验数据进行了拟合。经过评价,给出了50 Me V以下~(186)W(d,p)~(187)W,~(186)W(d,2n)~(186)Re,~(nat)Fe(p,x)~(56)Co和~(nat)Ti(a,x)~(51)Cr反应激发函数的推荐值。     

非晶态Fe_(100-x)B_x、(Fe_(1-x)Co_x)_(84)B_(16)和(Fe_(1-x)Ni_x)_(84)B_(16)合金的电阻率与温度的关系

用四端引线法测量了Fe_(100-x)B_x(12≤x≤24)、(Fe_(1-x)Co_x)_(84)B_(16)(0.02≤x≤0.08)和(Fe_(1-x)Ni_x)_(84)B_(16)(0.02≤x≤0.08)非晶态合金的电阻率与温度的关系。实验结果得到,这三个非晶态合金系列在低温区都呈现出电阻率极小,极小值的温度T_(min)都在20K以下。电阻率极小的出现认为是类Kondo效应的贡献。在T>T_(min)温区,电阻率与温度的关系用推广的Ziman理论作了解释。     

金属玻璃(Fe_(1-x)Co_x)_(78)Si_(10)B_(12)的感生各向异性

本文研究了金属玻璃(Fe_(1-x)CO_x)_(78)Si_(10)B_(12)的磁化感生各向异性、应变感生各向异性随成分和温度的变化。磁化感生各向异性常数K_(um)为正值,x=0.7时为最大;不可逆的应变感生各向异性常数K_(usi)为正值,x=0.5时为最大;可逆的应变感生各向异性常数K_(usr)除了x>0.975区均为负值,在x=0.7时为最大;感生各向异性常数在温度变化时与M_s~α成正比,α在3.4和7.5之间随成分和退火工艺而变化。用短程有序模型解释了部分实验结果。     

金属玻璃(Cu_(1-x)Ni_x)_(33)Zr_(67)的超导电性

本文研究了金属玻璃(Cu_(1-x)Ni_x)_(33)Zr_(67)的超导电性.测量了超导转变温度T_c、上临界磁场H_c_2和其它重要物理量.结果分析表明:这些金属玻璃属于弱耦合超导体.随着Ni含量增多,T_c提高.由(dH_c_2/dT)_(T_c)的测量得到费米面上电子态密度N(0).Varma-Dynes参数δ粗略地是常数.较高的N(0)相应于较高的T_c.N(0)是支配超导行为的基本参量.     

~(55)Mn(α,n)~(58m,g)Co,~(55)Mn(α,2n)~(57)Co和~(55)Mn(α,α′n)~(54)Mn反应的激发函数

用活化法和迭靶技术,在入射α粒子能量从10.4到26.5MeV范围内,测量了~(55)Mn(α,n)~(58m,g)Co、~(55)Mn(α,2n)~(57)Co和~(55)Mn(α,α′n)~(54)Mn反应的截面,并同激子模型理论计算作了比较,结果表明在上述反应中存在平衡前发射反应机制。     

Co~(2 )-Ti~(4 )和Cu~(2 )-Nb~(5 )离子取代BaFe_(12)O_(19)单晶体中Fe~(3 )离子的研究

本文对用Co~(2 )-Ti~(4 )和Cu~(2 )-Nb~(5 )离子取代BaFe_(12)O_(19)单晶体中Fe~(3 )离子进行了研究,以Bi_2O_3作为助熔剂生长出了BaFe_(12-2x)Co_x~(2 )Ti_x~(4 )O_(19)(x=0;0.04;0.09;0.13;0.27和0.68)以及BaFe_(12-x)[Nb_(1/3)~(5 )Cu_(2/3)~(2 )]_xO_(19)(x=0;0.28;0.44和0.60)这两系列的单晶体,测定了100—300K温度范围内样品的磁化强度σ与单轴各向异性常数K_1,我们发现,对CO~(2 )-Ti~(4 )取代的样品,当x≤0.09时,其σ与K_1随x的增加而缓慢增加;当x>0.09时,其σ与K_1随x的增加而迅速降低,至x=1.1时,K_1变为零,对Nb~(5 )-Cu~(2 )取代的样品,其σ值在整个成份范围内基本保持不变,且有缓慢增加趋势;而K_1值则随x增加而单调下降,提出了取代离子在M型六角铁氧体中可能的分布模型来解释我们的结果。     

~(100)Mo(n,2n)~(99)Mo,~(96)Mo(n,p)~(96)Nb和~(92)Mo(n,α)~(89m+g)Zr反应截面测量

本文报告了在E_n=13.40—14.79MeV中子能区用活化法以~(27)Al(n,α)~(24)Na截面为中子注量标准测得的~(100)Mo(n,2n)~(99)Mo,~(96)Mo(n,p)~(96)Nb和~(92)Mo(n,α)~(89m+g)Zr的反应截面,中子能量是用铌锆截面比法测定的。文中将实验测量值与理论计算值进行了比较,还对上述三个反应的截面进行了编评,给出了推荐的激发曲线。     

Cs_(0.05)FA_(0.79)MA_(0.16)PbI_(2.52)Br_(0.48)钙钛矿薄膜的变温光致发光特性（英文）

报道了Cs_(0.05)FA_(0.79)MA_(0.16)PbI_(2.52)Br_(0.48)钙钛矿薄膜的变温光致发光特性。采用一步旋涂法,用氯苯作反溶剂制备了Cs_(0.05)FA_(0.79)MA_(0.16)PbI_(2.52)Br_(0.48)钙钛矿薄膜,并对其表面形貌和结晶质量进行了表征。X射线衍射(XRD)分析结果表明其为四方钙钛矿结构。钙钛矿薄膜表面均匀致密,晶粒尺寸约为300 nm。在5～200 K温度范围内测量了光致发光强度,结果表明,光致发光光谱连续蓝移约9.36 nm,没有相变引起的反转红移。光致发光强度随温度的升高呈双指数降低,由Arrhenius方程拟合得到了两个热激活能。通过玻色-爱因斯坦双谐振子模型对光学带隙进行了拟合,并对非重整化带隙能量、声学声子能量和光学声子能量也进行了拟合。通过Segall公式拟合光致发光的半峰宽(FWHM),研究了激子-声子相互作用对光致发光展宽的影响。在10 K和100 K时,光致发光主要来自激子复合;而在200 K时,辐射复合主要来自自由-束缚对和施主-受主对,这意味着缺陷相关的光致发光是在高温下产生的。本文详细的光学参数可以为钙钛矿型光电器件的研究提供物理基础。     

n-C_(16)H_(33)NH_3X和(n-C_(16)H_(33)NH_3)_2MX_4的红外光谱研究

在室温和液氮温度下研究了(n-C_(16)H_(33)NH_3)_2MX_4(简称C_(16)MX)及其相应化合物n-C_(16)H_(33)NH_3X(简称C_(16)X)于4000～50cm~(-1)范围的红外光谱。结果表明,它们都形成N-H…X型氢键,氢键强度是C_(16)X大于C_(16)MX。后者氢键的强度是按Cl>Br>I的顺序递减。C_(16)MX的光谱性质可按金属离子性质分为Cu~(2+)(Cu~(2+)、Cd~(2+)、Mn~(2+))和Zn~(2+)(Zn~(2+)、Co~(2+))两组,阴离子配位多面体的形状对其光谱性质有明显影响。还比较了室温与低温下的远红外光谱,证明了M—X键是离子键。     

关于Pb~(208)附近原子核的能谱(Ⅰ) Pb~(205)和Pb~(204)

利用独立粒子模型的观点、用分波的方法,将两体相互作用当作微扰来处理。并且认为在计算能谱中,三体以上核子之间的相互关连不重要,对Pb~(205)及Pb~(204)两个原子核的能级进行了计算。所得结果与实验符合得很好。     

非晶态Fe_(13.3)Ni_(69.6)B_(16.2)Si_(0.9)的结构驰豫

本文讨论了非晶合金Fe_(13.3)Ni_(69.6)B_(16.2)Si_(0.9)的结构弛豫动力学及可逆弛豫过程,研究了各种热处理引起居里温度T_C的变化。发现经长时间退火后T_C趋于平衡值且动力学可通过弛豫时间连续谱加以描述。可逆弛豫过程可用CSRO来说明,并且某一物理量的可逆变化并不意味着整个结构的变化是可逆的。     

~(59)Co(n,p)~(59)Fe,~(59)Co(n,α)~(56)Mn,~(59)Co(n,2n)~(58)Co反应截面的测量

本实验用活化法测量了中子能量在12.8MeV到17.8MeV的~(59)Co(n,p)~(59)Fe,~(59)Co(n,α)~(56)Mn,~(59)Co(n,2n)~(58)Co三个反应道的反应截面值,实验的测量误差在3.3％—6.9％范围内. 本文还计算了反应截面测量误差的协方差矩阵,并将实验测量值与理论计算值进行了比较.另外,还对上述三个反应道的截面进行编评,给出了推荐的激发曲线.     

Co(Ⅱ)、Ni(Ⅱ)、Cu(Ⅱ)、Zn(Ⅱ)原卟啉Ⅸ二甲酯络合物的共振拉曼光谱研究

本文研究了Co(Ⅱ)、Ni(Ⅱ)、Cu(Ⅱ)、Zn(Ⅱ)原卟啉Ⅸ二甲酯(PP)络合物的共振拉曼光谱。其结构灵敏带频率次序;Ni>(Ⅱ)Co>(Ⅱ)Cu>(Ⅱ)Zn(Ⅱ)。紫外光谱λ_(max)次序:Ni(Ⅱ)相似文献   

重离子引起的单质子转移反应~(40)Ar(~(11)B,~(10)Be)~(41)K

测量了50MeV的“B束在~(40)Ar上的弹性散射角分布和单质子转移反应~(40)Ar(~(11)B,~(10)Be)~(41)K的微分截面.用光学模型拟合了弹性散射截面.用包含反冲效应的精确有限程扭曲波玻恩近似(EFR-DWBA)分析了微分截面,提取了谱因子.     

高压下Fe_(92.5)O_(2.2)S_(5.3)的熔化温度

采用反向碰撞法与光分析技术,测量了Fe_(92.5)O_(2.2)S_(5.3)(质量分数比)在208GPa下的声速,发现固态Fe_(92.5)O_(2.2)S_(5.3)的纵波声速在144GPa下开始减小,直到165GPa完全转变为液态体波声速,表明样品的完全熔化温度为(3 500±400)K。将该熔化温度作为参考点,应用Lindeman定律并外推至地球内外核边界可知,Fe_(92.5)O_(2.2)S_(5.3)的熔化温度为(5 000±400)K。通过比较Fe、Fe-O、Fe-S以及Fe-O-S的熔化温度,发现O元素对Fe熔化温度的影响很小,S元素对Fe熔化温度的降低与其含量成正比。如果外地核中S的质量分数为2%~6%,则地球内外核界面温度为5 000~5 400K。     

关于Pb~(208)附近原子核的能谱(Ⅲ)—Pb~(208)和Tl~(208)

用分波法来研究Pb~(208)和Tl~(208)的能谱,其理论结果与实验符合得很好。在这儿,我们将Pb~(208)的第一激发态3~-解释为三级表面振荡的3~-能级。由此,Bi~(207),Pb~(206)里的几条能级便得到了解释。     

分光光度法研究汞(Ⅱ)与铈(Ⅲ)、镓(Ⅲ)、锆(Ⅳ)和铀(Ⅵ)的浮选分离

研究了碘化钾-四丁基溴化铵-水体系浮选分离汞(Ⅱ)的行为及与一些金属离子分离的条件。在水溶液中汞(Ⅱ)与四丁基溴化铵和碘化钾形成不溶于水的三元缔合物,此三元缔合物沉淀浮于水相上层形成界面清晰的液-固两相。当溶液中四丁基溴化铵和碘化钾的浓度分别为6.0×10-4mol/L和5.0×10-3mol/L时,汞(Ⅱ)被定量浮选。而铈(Ⅲ)、镓(Ⅲ)、锆(Ⅳ)和铀(Ⅵ)在该体系中不被浮选,对合成水样进行分离和测定,效果良好。     

非晶态合金Fe_(83)B_(17)和Ni_(64)B_(36)结构的研究

本文叙述了用偏振中子衍射方法对Fe_83B_17非晶合金和中子衍射方法对Ni_64B_36非晶合金的结构研究。由实验数据计算了每种合金的偏干涉函数(PSF) S_(ij)(Q),和偏简约径向分布函数G_(ij)(r)。并得到原子短程结构上的各项参数。在此基础上,讨论了这一类非晶态合金的结构模型,计算了其一种模型简单单元的中子衍射散射强度,并和实验所得的结果作了比较。     

~(12)C(~7Li,t)~(16)O和~(20)Ne(d,~6Li)~(16)O反应的研究

本文把用于处理重离子引起的单粒子转移反应的Goldfarb-Buttle方法推广到多粒子转移反应。计算了~(12)C(~7Li,t)~(16)O和~(20)Ne(d,~6Li)~(16)O反应,用了~(16)O的全相干波函数,考虑了某些反冲因素,并将结果与实验作了比较。