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本文使用基团理论计算KB5O8·4HO2O(简称KB5)晶体的倍频系数,得到d31=2.61×10-10esu,d32=007×10-10esu,d33=3.26×10-10esu,与实验值符合较好。计算结果表明:氢键对KB5晶体的倍频系数有影响。本文还分析了KB5晶体倍频系数小的起因,除去[B5O6(OH)4]-1基团的微观倍频系数小外,还在于基团的空间排列方式不利,导至最大的微观倍频系数X123相互抵消。最后,本文提出了在含四配位硼原子的硼氧化合物中寻找倍频新材料的结构判据。
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在忽略电子-声子相互作用的基础上,本文探讨了从能带波函数出发计算AB型晶体倍频系数的可能性。采用计算AB型晶体能带的近似方法——等价轨道法。计算了k=0点的倍频系数,然后通过带宽的修正,使k=0点的倍频系数近似地表为不同k点倍频系数的平均,这一平均值乘以第一布里渊区内k点的总数就是晶体的宏观倍频系数。计算了十七种闪锌矿型和纤维锌矿型晶体的倍频系数,计算值和实验值的吻合相当满意。从中得出几点有用的结论:(1)倍频系数的双能级跃迁模型对闪锌矿型结构是适用的;但对纤维锌矿型结构并不适用。(2)纤维锌矿型晶体的X3332ω系数可表示成两项之和:单重态(Γ1,Γ3)的贡献和双重态(Γ5,Γ6)的贡献。其中单重态对倍频系数贡献正值,双重态贡献负值。(3)使用Pauling的离子性标度fi来表征A—B键的离子性是适宜的。
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采用基于第一性原理的密度泛函理论赝势平面波方法,对正交相OsSi2的电子结构、态密度和光学性质进行了理论计算,能带结构计算表明它是一种间接带隙半导体,禁带宽度为0813 eV;其价带主要由Os的5d和Si的3p态电子构成;导带主要由Si的3s,3p以及Os的5d态电子构成;静态介电常数ε1(0)=1543; 折射率n=393并利用计算的能带结构和态密度分析了OsSi2的介电函数、吸收系数、折射率、反射率、
关键词:
2')" href="#">OsSi2
第一性原理
电子结构
光学性质 相似文献
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为了得到准确的In2O3晶体电子结构, 本文分别采用GGA, GGA+U, HSE06的方法计算了电子结构, 并进行了G0W0修正, 通过比较计算结果, 得到HSE06+G0W0方法计算得到的禁带宽带最接近实验结果. 在此基础上使用Hedin的G0W0近似方法和Bethe-Salpeter方程计算得到了In2O3晶体的光学性质, 计算结果与实验结果吻合很好, 在此基础上通过对准粒子能带结构、光学跃迁矩阵和光学吸收谱的分析, 给出了In2O3晶体的光学跃迁机理. 相似文献
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A two-sublattice model of interacting dipoles is treated in molecular field approximation to describe the ferro- and para-electric properties of NaNO2. Polarizations calculated are in good agreement with experiments except for the narrow antiferroelectric domain not resolved by the model. 相似文献
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A. V. Yanilkin 《Physics of the Solid State》2014,56(9):1879-1885
The behavior of hydrogen in zirconium hydride in the high-temperature range has been investigated using the quantum molecular dynamics method. The δ phases of compositions ZrH1.75 and ZrH2 and the liquid phase are considered. The self-diffusion coefficients of hydrogen are calculated as a function of the temperature in the range from 1000 to 6000 K. For the ZrH1.75 and ZrH2 hydrides, the obtained values are close to each other. At temperatures of 1000–2000 K, the hydrogen diffusion is determined not only by the mobility of hydrogen atoms but also by the transition from the energetically favorable tetrahedral positions into the excited state. The obtained values of the diffusion coefficients in the temperature range of 1000–1200 K are in good agreement with the experimental data. 相似文献