共查询到20条相似文献,搜索用时 31 毫秒
1.
本文采用化学湿磨法,首次将金属氧化物Mn3O4包覆于LiNi0.5Mn1.5O4颗粒表面,使得电极材料的电子电导率从1.53×10-7 S/cm 提高到3.15×10-5 S/cm. 电化学测试结果表明Mn3O4包覆大大提高LiNi0.5Mn1.5O4正极材料的倍率性能和高温循环稳定性. 最佳包覆样品为2.6wt% Mn3O4包覆的LiNi0.5Mn1.5O4,在10 C倍率下具有108 mAh/g的高放电容并且在55 °C下100次循环后仍有78%的容量保持率,远大于未包覆样品67%的容量保持率. 相似文献
2.
用高温固相反应法制备了Ba0.98Ce0.8Tm0.2O3-α钙钛矿型氧化物固溶体,粉末X射线衍射表明该固溶体为单相. 用交流阻抗谱技术和气体浓差电池方法研究了样品在500~900 oC、不同气体气氛中的导电性,以及该样品为固体电解质的氢-空气燃料电池性能. 该电池能稳定地工作,在900 oC时,电池的最大功率密度为110.2 mW/cm2,高于以BaxCe0.8RE0.2O3- (x≤1, RE=Y, Eu, Ho)为固体电解质的氢-空气燃料电池的功率密度 相似文献
3.
本文以流变相反应法原位合成了聚对苯撑/LiNi0.5Fe2O4纳米复合热电材料,并对其热电性能进行表征,研究了放电等离子烧结时保温时间对其热电性能的影响.结果发现,复合材料铁氧体颗粒粒径为100---300nm,其外部被一层聚对苯撑膜包覆.电子在Fe2+和Fe3+之间的跳跃机理在铁氧体电导中占主导作用,因此聚对苯撑/LiNi0.5Fe2O4复合材料具有n型导电特性.随着保温时间增加,复合材料电导率基本不变,但热导率逐渐增大且Seebeck系数逐渐减小,导致热电优值系数降低.由于结合了有机物高电导率和低热导率以及无机材料高赛贝克系数的优点,所制备的复合材料热电性能较单一材料有较大提高. 相似文献
4.
系统地研究Nb2TiO7与Nb1.33Ti0.67O4材料相互转变的氧化还原循环可逆性能,同时研究Nb2TiO7和Nb1.33Ti0.67O4样品随温度和氧分压变化的电导率,并与复合电极对称电池和电解池的电化学性能相关联. 在830 oC下,对Nb1.33Ti0.67O4复合电极电解池进行水蒸气的电解研究测试. 电流电压曲线和电解池短期性能测试表明在低电压下主要为电极的还原和活化过程;而在高电压下主要为水蒸气的电解. 当3%H2O/Ar/4%H2气体通入阴极时电解池水蒸气电解的法拉第效率为98.9%;而当通入气体转换为3%H2O/Ar时效率为89%. 相似文献
5.
通过在碱液中共沉淀Mn2+、Ni2+和Fe2+后制备了棒状的前躯体,前躯体于不同温度煅烧后制得了MnxNi0:5-xZn0:5Fe2O4棒状体. 利用X射线衍射仪和透射电镜对棒状体的物相、形貌及粒径进行了表征,并利用振动样品磁强计对磁性能进行研究. 结果表明长径比大于15的棒状,随着x值的增加,MnxNi0:5-xZn0:5Fe2O4样品的直径增加,长度下降,长径比变小,当x=0.5时其直径在50 nm左右而长径比减小到7~8. 随着x值的增加,样品的矫顽力先增加后减少,x值达到0.4时样品的矫顽力再次增加,当煅烧温度为600 oC,x=0.5时样品的矫顽力最大为134.3 Oe. 饱和磁化强度随着x值的增加先增加后减少,当煅烧温度为800 oC和x=0.2时达到最大为68.5 Oe. 相似文献
6.
利用脉冲激光沉积技术在c-Al2O3单晶基片上制备了Bi2Sr2Co2Oy热电薄膜并研究了沉积温度和氧压对薄膜晶体结构及电输运性能的影响.在最佳沉积条件下制备的单相、c轴取向的Bi2Sr2Co2Oy薄膜的室温电阻率ρ和塞贝克系数S分别为2.9mΩ/cm和110μupV/K,其功率因子S2/ρ好于在单晶样品上得到的值.此外,该薄膜在低温下表现出较强的负磁阻效应,在2K,9T时达到了40%. 相似文献
7.
以KF作为助熔剂,采用固液界面温度梯度(70~90 oC/cm),通过改进的助熔剂-坩埚下降法从NaF-YF3熔体系统中生长出了Ho3+/Yb3+离子双掺杂的α-NaYF4单晶体. 在980 nm激光泵浦下可以观察到544 nm的上转换绿光和657和751 nm的上转换红光. 上转换的绿光强度明显强于上转换红光. 通过测量泵浦功率和上转换光的强度之间的关系研究了上转换发光的机理. 当Ho3+的掺杂浓度保持为1.0 mol%的情况下,Yb3+的浓度为8.08 mol%时上转换强度最强. 相似文献
8.
9.
10.
利用直流时间切片离子成像技术对OCS分子在紫外波段207 nm的光解产物S(1D2)进行了偏振实验研究. 通过在两种不同的共振增强多光子电离中间态,1F3和1P1, 以及四种不同的泵浦-探测激光偏振几何构型下探测了光碎片S(1D2)的角动量极化特性. 使用分子坐标系极化模型和实验室坐标系各向异性模型提取和分析出对应产物CO(X1Σ+)的角分布.观测到的总平动能释放谱表明解离过程存在三种解离通道,分别对应于低、中、高平动能解离通道. 低、中平动能通道的来源与光解波长在较长波长下得到的双峰分布来源一致. 高平动能通道是一种新的解离通道,它来自于单重排斥态A(21A'')的直接解离. 相似文献
11.
采 用 了 一 种 新 的 脉 冲 同 位 素 交 换 技 术 , 研 究了CO2对Ba0.5Sr0.5Co0.8Fe0.2O3?δ(BSCF)的表面氧交换动力学的毒害作用.当BSCF暴露于CO2时,由于在材料表面形成了碳酸盐,其表面交换率严重降低.在低CO2浓度(1%)时,毒害作用从375 oC开始,并且随着温度的上升而变得更加明显.同时,表面交换动力学的下降导致BSCF在CO2条件下氧渗透性能快速下降. 相似文献
12.
本文基于电子密度泛函理论计算和非平衡态格林函数技术研究了具有三明治结构的磁性隧道结构(非极化SrTiO2薄层被夹在两个赫斯勒合金Co2MnSi电极之间)的自旋极化输运特性. 理论计算结果清楚地表明磁平行组态的磁性隧道结呈现出几乎完美的自旋过滤效应. 磁反平行组态的隧穿系数比磁平行组态的隧穿系数小几个数量级,导致体系的磁阻比高达106. 电子结构计算分析表明该磁性隧道结的巨磁阻效应源自赫斯勒合金Co2MnSi电极内在的半金属性、以及阻挡层和电极之间界面处过渡金属原子3d电子的显著自旋极化. 相似文献
13.
14.
15.
16.
采用固相反应法制备了SrMn0.5Fe0.5O3陶瓷样品,并对样品的晶体结构,磁性和离子价态进行了系统的表征与分析. X射线衍射谱的Rietveld拟合表明样品属于理想的立方钙钛矿型结构,Mn离子和Fe离子随机占据B位的O八面体中心. X射线光电子能谱表明Mn离子为+3和+4的混合原子价态,Fe离子为+3价. 样品在大于230K的高温区域呈现Curie顺磁特性,在小于230 K的低温区域样品表现出自旋玻璃态行为,这种特性源于Mn离子和Fe离子之间的交换作用及自身价态和分布的不均匀性. 由于Fe3+离子占据O八面体的中心,对顺磁区的Mssbauer谱测量表现为四级分裂. 相似文献
17.
介绍了一种用于管状电子束发射的大面积LaB6阴极电子源,其阴极发射面积为115 mm2,LaB6发射体用钼作基底,在LaB6与钼之间用耐高温的碳化物粘合剂填充以防止LaB6与钼发生反应。采用电子束轰击的方式加热LaB6发射体,当阴极温度为1 873 K时,加热功率为173 W,直流发射电流密度达到40 A/cm2。与用石墨加热LaB6发射体相比,该电子源加热功率降低了66%。阴极在室温下反复暴露于大气后其发射性能稳定。 相似文献
18.
采用固相反应银作催化剂成功合成出棒状结构的稀土硼酸盐Tb(BO2)3发光材料. 利用X射线衍射和区域电子衍射研究了产物的结构特性,在700 oC煅烧时,Tb(BO2)3纳米棒具有良好晶形. 透射电镜分析表明,Tb(BO2)3纳米棒直径为100~200 nm,厚度为30~50 nm,长约3 μm. 基于Ag纳米颗粒附在Tb(BO2)3纳米棒的顶端和中部的事实,探讨了Tb(BO2)3纳米棒的生长机理. 荧光光谱研究表明,在369 nm紫外光激发下,Tb(BO2)3能发出Tb3+的特征绿色荧光,发射主峰位于546 nm,归属于5D4→7F5跃迁. 同时,也探讨了煅烧温度对产物的结构、形貌以及发光性质的影响. 相似文献
19.
用密度泛函理论和非谐振子模型计算了晶体HgGa2S4和Hg0.5Cd0.5Ga2S4的能带结构、态密度、化学成键及线性、非线性光学性质。结果表明:HgGa2S4的价带顶部主要是Ga-S成键态的贡献,导带底部主要是Ga-S反键态的贡献; Hg0.5Cd0.5Ga2S4的价带顶部主要由S-3p轨道组成,导带底部主要是Ga-S反键态的贡献。布居分析表明Ga-S键主要是共价成分,而Hg-S和Cd-S键主要是离子成分。HgGa2S4的折射率计算值与实验值在低能量区很好吻合。另外,HgGa2S4的能隙计算值比Hg0.5Cd0.5Ga2S4小,而二阶非线性极化率比Hg0.5Cd0.5Ga2S4大。 相似文献