Fe~(23+)离子1s~23d-1s~2nf的跃迁能和偶极振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Fe23 离子1s23d-1s2nf(4≤n≤9)的跃迁能和1s2nf(n≤9)态的精细结构.在类氢近似下,估算了对能量的高阶相对论修正.依据量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2nf的量子数亏损,据此可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.计算了Fe23 离子1s23d-1s2nf(4≤n≤9)的偶极跃迁在三种规范下的振子强度.与量子亏损理论相结合,得到该离子从1s23d态到电离阈附近高激发1s2nf态间的跃迁振子强度以及到相应连续态跃迁的振子强度密度.     

Cr~(21+)离子1s~23d-1s~2nf的跃迁能和偶极振子强度(英文)

用全实加关联方法计算了类锂Cr21+离子1s23d-1s2nf(4≤n≤9)的跃迁能和1s2nf(n≤9)态的精细结构.在类氢近似下估算了对能量的高阶相对论修正.依据量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2nf的量子数亏损.据此可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.计算了Cr21+离子1s23d-1s2nf(4≤n≤9)跃迁的振子强度.与量子亏损理论相结合,得到该离子从1s23d态到电离阈附近高激发束缚态间的偶极跃迁振子强度以及到相应连续态跃迁的振子强度密度,从而将Cr21+离子的这一重     

Sc+18离子1s23d-1s2nf的跃迁能和偶极振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Sc+18离子1s23d-1s2nf(4≤n≤9)的跃迁能和1s2nf(n≤9)态的精细结构. 依据量子亏损理论确定了该Rydberg系列的量子数亏损,用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量可靠的预言. 利用在计算能量过程中确定的波函数,计算了Sc+18离子1s23d-1s2nf的偶极跃迁在三种规范下振子强度;将这些分立态振子强度与量子亏损理论相结合,得到在电离阈附近束缚态-束缚态跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁振子强度密度,从而将Sc+18离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.     

Mn22+离子1s22s-1s2np的偶极跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Mn22 离子1s22s-1s2np(2≤n≤9)的偶极跃迁能和振子强度.1s2np(2≤n≤9)态的精细结构通过计算自旋-轨道与自旋-其他轨道相互作用算符的期待值确定.依据单通道量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2np的量子数亏损.从而可以用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.将这些分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到在电离阈附近束缚态-束缚态跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将Mn22 离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.     

Sc+18离子1s23d-1s2nf的跃迁能和偶极振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Sc 18离子1s23d-1s2nf(4≤n≤9)的跃迁能和1s2nf(n≤9)态的精细结构。依据量子亏损理论确定了该Rydberg系列的量子数亏损,用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量可靠的预言。利用在计算能量过程中确定的波函数,计算了Sc 18离子1s23d-1s2nf的偶极跃迁在三种规范下振子强度;将这些分立态振子强度与量子亏损理论相结合,得到在电离阈附近束缚态-束缚态跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁振子强度密度,从而将Sc 18离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域。     

Ti19+离子1s23d-1s2nf的跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Ti19 离子1s23d-1s2nf(4≤n≤9)的跃迁能、振子强度及1s2nf(n≤9)态的精细结构劈裂.依据单通道量子亏损理论,确定了该Rydberg系列的量子数亏损.用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.将这些分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到在电离阈附近束缚态间的偶极跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而实现了Ti19 离子量子跃迁特性的全能域理论预言.     

Ti19+离子1s23d-1s2nf的跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Ti19+离子1s23d～1s2nf(4≤n≤9)的跃迁能、振子强度及1s2nf(n≤9)态的精细结构劈裂.通过确定该Rydberg系列的量子数亏损,进而实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.将上述分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到在电离阈附近束缚态间的跃迁振子强度与束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而实现了Ti19+离子量子跃迁特性的全能域理论预言.     

Fe23+离子1s22s-1s2np的跃迁能和偶极振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Fe23 离子1s22s-1s2np(2≤n≤9)的跃迁能和1s2np(n≤9)态的精细结构.依据单通道量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2np的量子数亏损.用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.用在计算能量过程中确定的波函数,计算了Fe23 离子1s22s-1s2np(2≤n≤9)跃迁的振子强度.将这些分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到该离子从基态到电离阈附近高激发束缚态间的偶极跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将Fe23 离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.     

V20+离子1s23d-1s2nf的跃迁能和振子强

用全实加关联方法计算了类锂V20+离子1s23d-1s2nf的跃迁能和偶极振子强度.依据量子亏损理论, 确定了1s2nf系列的量子数亏损,用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,实现对该Rydberg系列任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.将这些分立态振子强度与量子亏损理论相结合,得到在电离域附近束缚态间的偶极跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将V20+离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.     

V20+离子1s23d-1s2nf的跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算了类锂V20 离子1s23d-1s2nf的跃迁能和偶极振子强度.依据量子亏损理论,确定了1s2nf系列的量子数亏损,用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,实现对该Rydberg系列任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.将这些分立态振子强度与量子亏损理论相结合,得到在电离域附近束缚态间的偶极跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将V20 离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.     

V+20离子的能量和偶极振子强度

用全实加关联方法计算了类锂V+20离子 1s2nl(l=s,p, d;n≤9) 态的电离势和精细结构.依据单通道量子亏损理论, 确定了这三个Rydberg系列的量子数亏损.用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.用在计算能量过程中确定的波函数,计算了V+20离子1s22s-1s2np及1s22p-1s2nd (n≤9)跃迁的振子强度.将这些分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到在电离域附近束缚态间的偶极跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将V+20离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.     

Cu26+离子1s23s-1s2np跃迁的波长和振子强度

用全实加关联方法计算了Cu26+离子1s23s和1s2np (n  9)态的非相对论能量.在计算相对论效应和质量极化效应对体系能量的一级修正的基础上,通过引入价电子的有效核电荷,在类氢近似下,估算了对能量的高阶相对论修正和QED修正,计算了该离子1s23s-1s2np的跃迁能, 波长和在三种规范下的振子强度.得到与现有实验数据符合得很好的结果.与量子亏损理论结合,将对该离子能量和振子强度的理论预言准确地外推到包括连续态的整个能域.     

Co24+离子1s23s-1s2np跃迁的波长和振子强度

用全实加关联方法计算了Cu26+离子1s23s和1s2np (n £ 9)态的非相对论能量;在计算相对论效应和质量极化效应对体系能量的一级修正、估算高阶相对论修正和QED修正的基础上,计算了该离子1s23s-1s2np的跃迁能、波长和在三种规范下的振子强度,得到与现有实验数据符合得很好的结果.与量子亏损理论结合,将对该离子能量和振子强度的理论预言准确地外推到包括连续态的整个能域.     

Transition energy and dipole oscillator strength of 1s23d-1s2 nf transitions for Sc18+ ion

The transition energies of the 1s²3d-1s² nf (4?n?9) transitions and fine structure splittings of 1s² nf (n?9) states for Sc¹⁸⁺ ion are calculated with the full-core plus correlation method. The quantum defect of 1s² nf series is determined by the single-channel quantum defect theory. The energies of any highly excited states with n?10 for this series can be reliably predicted using the quantum defect as function of energy. Three alternative forms of the dipole oscillator strengths for the 1s²3d-1s² nf (n?9) transitions of Sc¹⁸⁺ ion are calculated with the transition energies and wave functions obtained above. Combining the quantum defect theory with the discrete oscillator strengths, the discrete oscillator strengths for 1s²3d-1s² nf (n > 9) transitions and the oscillator strengths densities corresponding to the bound-free transitions are obtained.     

Transition energy and dipole oscillator strength of 1s23d- 1s2nf transitions for Sc18+ ion

The transition energies of the 1s²3d-1s² nf (4⩽n⩽9) transitions and fine structure splittings of 1s² nf (n⩽9) states for Sc¹⁸⁺ ion are calculated with the full-core plus correlation method. The quantum defect of 1s² nf series is determined by the single-channel quantum defect theory. The energies of any highly excited states with n⩾10 for this series can be reliably predicted using the quantum defect as function of energy. Three alternative forms of the dipole oscillator strengths for the 1s²3d-1s² nf (n⩽9) transitions of Sc¹⁸⁺ ion are calculated with the transition energies and wave functions obtained above. Combining the quantum defect theory with the discrete oscillator strengths, the discrete oscillator strengths for 1s²3d-1s² nf (n > 9) transitions and the oscillator strengths densities corresponding to the bound-free transitions are obtained. __________ Translated from Chinese Journal of Atomic and Molecular Physics, 2005, 22(4) (in Chinese)     

锂里德堡态的d-f间隔的共振计算

应用全实加关联方法计算而得到的锂原子的1s2nd (n=3–5) 态 和 1s2nf (n=4–6) 态的能量，我们可以通过量子亏损理论得到量子亏损函数，它随着能量平缓地变化。利用这些函数可以分别构造一个系统方程去求解锂原子1s2nd和 1s2nf (n=7–11)里德堡态的能量和量子亏损。我们计算了nd和nf 中心能级 (n=7–11)的间隔并和文献中已有的实验和理论数据做了比较。     

Sc+18离子的跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算了Sc⁺¹⁸离子1s²2s--1s²np (2≤n≤9) 和1s²2p--1s²nd (3≤n ≤9)的跃迁能和振子强度。1s²np和1s²nd 态的精细结构劈裂通过计算自旋-轨道及自旋-其他轨道相互作用算符的期待值加以确定。还得到了这两个里德堡系列的量子亏损（作为能量的函数）。依据三种规范的振子强度公式得到的计算结果相当好的一致。将这些计算结果与量子亏损理论相结合，进一步得到电离阈附近的分立态-分立态跃迁的振子强度和分立态-连续态跃迁的振子强度密度。