共查询到20条相似文献,搜索用时 46 毫秒
1.
研制了一种基于微通道板的超快脉冲中子探测器,对其γ射线灵敏度进行了理论和实验研究。建立了探测器的γ射线灵敏度理论计算模型,利用蒙特卡罗方法模拟计算了不同能量γ射线在不同厚度聚乙烯靶中产生的出射电子能谱和出射角度分布,并结合经验公式计算了单个电子在微通道板(MCP)孔道中产生的二次电子产额,最后得到了探测器的γ射线灵敏度,结果表明当聚乙烯靶厚度大于某一值时,γ射线灵敏度基本相同。利用西北核技术研究所的标准γ射线放射源对探测器的γ射线灵敏度进行了实验标定,实验结果与理论计算结果一致。 相似文献
2.
3.
4.
对由160Tb的β-衰变而产生的γ射线利用GeLi和HpGe探测器进行了单谱和γ-γ符合谱的测量. 根据单谱和γ-γ符合谱的测量结果给出了160Tb的β-衰变纲图. 并用绝热对称转动模型对160Dy 中转动带与振动带的耦合参数Zγ值进行了计算,得出从振动带到转动带的γ跃迁几率B(E2)值之比不能通过唯一的Zγ值来描述. 相似文献
5.
6.
本文介绍了用γ共振吸收法测量~(40)Ca 9603.9keV,10321.0keV两组能级和9864.6,9868.8keV一组双重态能级的能级宽度,选用~(39)K(p,γ)反应所放出的γ射线激发相应的~(40)Ca吸收核能级。对于9603.9keV,10321.0keV的能级宽度,这里给出了比较精确的结果,相应的能级宽度分别为T=188±47eV,T=91±15eV。对于9864.6,9868.8keV能级,结果为T=100±24eV,T=899±214eV,由于~(40)Ca 9864.6,9868.8keV两能级靠得很近,因此这里用γ共振吸收法测量它们的能级宽度与以往有所不同,将同时有两组γ射线用来激发同样两个能级而发生交叉激发。我们对相应的实验处理方法作了推广。此外,用(p,γ)共振产额法测量了~(40)Ca 9603.9keV,10321.0keV能级宽度,得到了与γ共振吸收法一致的结果。本文还对~(40)Ca 9603.9keV,10321.0keV能级的(p,γ)共振强度S_(pγ)、同位旋T等进行了讨论。 相似文献
7.
本文介绍了用γ共振吸收法测量40Ca 9603.9keV,10321.0keV两组能级和9864.6,9868.8keV一组双重态能级的能级宽度,选用39K(p,γ)反应所放出的γ射线激发相应的40Ca吸收核能级。对于9603.9keV,10321.0keV的能级宽度,这里给出了比较精确的结果,相应的能级宽度分别为Γ=188±47eV,Γ=91±15eV。对于9864.6,9868.8keV能级,结果为Γ=100±24eV,Γ=899±214eV,由于40Ca 9864.6,9868.8keV两能级靠得很近,因此这里用γ共振吸收法测量它们的能级宽度与以往有所不同,将同时有两组γ射线用来激发同样两个能级而发生交叉激发。我们对相应的实验处理方法作了推广。此外,用(p,γ)共振产额法测量了40Ca 9603.9keV,10321.0keV能级宽度,得到了与γ共振吸收法一致的结果。本文还对40Ca 9603.9keV,10321.0keV能级的(p,γ)共振强度Spγ、同位旋T等进行了讨论。
关键词: 相似文献
8.
9.
郑勇林 《原子与分子物理学报》2007,24(5):957-960
在晶格密度泛函理论(LDFT)的框架内研究了哈巴德(Hubbard)模型,当考虑晶格内位置的单粒子密度矩阵γij、自旋S时,这个模型的相互作用能w[γij,S]为密度矩阵γij、总自旋S的函数.且当所有最近邻的γij=γ12时,对环状系统的w[γij,S]可获得精确的数值计算结果;文中同时还讨论了w[γij,S]函数在弱电子关联(γ102)和强电子关联(γi∞j)以及在γ1∞2<γ12<γ012区域限制下的性质.以非关联能w0[γ0ij,S]为单位标度的w[γij,S]表明的赝普适行为与g12=(γ12-γ1∞2)/(γ012-γ1∞2)函数一样.另外,w[γij,S]函数对不同总自旋S有一定的依赖. 相似文献
10.
11.
高激发213Fr核的形变研究 总被引:1,自引:0,他引:1
对132MeV^16O ^197Au反应产生的断变碎片和巨偶极共振γ射线进行了符合测量,得到了E^*=92MeV的高发^213Fr的γ衰变谱和γ角关联谱,观测到复合核巨偶极共振γ角关联谱存在很大的各向异性,利用改进的统计模型程序分析了实验数据,不考虑裂变延迟时,统计模型计算可以很好拟合地实验结果,通过对γ角关联谱的理论计算与实验结果的比较,可以得出高激发^213Fr核(E^*=92MeV)的形状从长集体长椭球向非集体扁椭球变化。 相似文献
12.
13.
14.
Z→3γ和γγ→γγ极化张量的一般形式 总被引:1,自引:1,他引:0
在标准模型下,讨论了Z→3γ衰变和γ→γ散射过程的单圈极化张量的一般形式.利用S3对称性和规范不变性对这种极化张量进行限制,从而得到一组约束方程.本文介绍了这种方法的主要步骤,并且将W玻色子圈的结果与费米子圈的结果作了比较. 相似文献
15.
16.
采用γ-γ-t三参数快慢符合谱仪研究了^101Mo→β^-^101Tc的衰变,利用符合测量结果构造了一个新的^101Mo→β^-^101Tc的衰变纲图,首次确定了104.70,105.95,774.15keVγ射线的位置,首次观测到1508.01keV的γ射线并确认了其跃迁位置。 相似文献
17.
采用蒙特卡罗程序MCNP计算了γ射线在LSO晶体中的能量沉积分布并与相应的实验结果进行了对比,验证了该方法的正确性。在此基础上计算了不同能量的γ射线在LSO晶体中的能量沉积分布,分析了γ射线与物质的不同作用对晶体中能量沉积分布的影响,总结出在晶体轴向和径向的能量沉积分布规律。轴向上,不同能量γ射线在LSO晶体中的能量沉积近似为指数分布,在表面能量沉积密度较小;在径向方向,γ射线在入射轴线上能量沉积密度很高,在距入射轴较近的区域,主要是次级电子产生沉积能量,随着距离的增大,γ射线能量沉积逐渐减小;在距入射轴较远的区域,能量沉积主要是散射γ射线产生。 相似文献
18.
我们研究了pp→γx和pp→γx过程中的极化效应,计算了这些过程中的不对称度以及末态光子的园极化度,并对结果进行了讨论. 相似文献
19.
本工作用有铁双聚焦β谱仪、双磁镜β谱仪和γ闪烁谱仪测量了Yb~(169)的γ射线的内转换和外转换电子线谱、γ闪烁谱和γ-γ符合能谱。定出了Tm~(169)的14条γ射线的能量和多极性:8.8,20,21,43,63.7(E1),93.9(M1),111(M1),120(E2),131.8(E2),177.5(M1),198(M1),199(M1),240和308(E2)千电子伏。并用正比计数管测量了能量为8.8千电子伏的低能γ射线。在测量结果的基础上拟出Yb~(169)的衰变纲图。最后将Tm~(169)与Tm~(167),Tm~(171)激发能级的实验数据综合一起,来看它们之间核结构的相似性,并与综合模型所预言的结果相比较。 相似文献