Al-W二元合金机械合金化扩展固溶度研究

用行星式高能球磨机对成分为Al1-xWx (x=0.1, 0.2, 0.5, 0.9)的粉末进行了不同时间的研磨,用X射线衍射法和电镜对球磨后的粉末的结构和形貌进行了研究.实验结果表明,球磨后Al在W中的固溶度大大扩展,可超过50% (原子分数).用嵌入原子理论和机械合金化扩展固溶度的理论对实验结果进行了分析,理论计算结果与实验相符.     

纳米复合材料Fex(SiO2)1-x中的界面相互作用和渗透效应对磁性的影响

采用机械合金法制备了纳米复合材料Fe_x(SiO₂)_1-x系列样品 .用X射线粉末衍射 (XRD)、透射电子显微镜 (TEM )、M ssbauer谱和Faraday磁天平系统地研究了该系列样品不同Fe合量和不同球磨时间的微结构和磁性 .实验表明样品的微结构和磁性与球磨时间和Fe含量密切相关 .当样品的Fe含量少于 2 0wt% ,并球磨了 80h后呈现出非常复杂的微观结构 :α -Fe纳米晶粒和Fe团簇镶嵌在SiO₂ 基质中 ,形成α -Fe纳米岛状和纳米尺度的类三明治结构 .Fe-SiO₂ 界面的相互作用和渗透效应、纳米晶的尺寸效应和类三明治的特殊微观结构导致了纳米复合材料Fe_x(SiO₂)_1-x的物理性能的变化     

应用Rietveld方法研究氧化锆的晶体结构

采用XRD及Rietveld粉末衍射峰形拟合方法对氧化锆的晶体结构及其相变进行了研究 .当掺杂CeO₂ 和Y₂ O₃后 ,氧化锆的晶体结构发生了由单斜向四方的转变 .四方氧化锆的空间群为P42 /nmc ,Z =2 ,对于CeO₂ ,Y₂ O₃稳定的ZrO₂ 其晶格常数分别为a =0 .3 62 6( 5 )nm ,c =0 .5 2 2 6( 3 )nm及a =0 .3 60 2 ( 8)nm ,c =0 .5 179( 1)nm ,单胞中阳离子Zr⁴⁺ ,M (M =Ce⁴⁺ ,Y³⁺ )和阴离子O^{2 -} 分别占据空间群的 2b和 4d晶位 ,还从晶体学角度讨论了立方、四方、单斜 3种不同结构的氧化锆之间的相互转换关系 .     

纤维复合材料后微屈曲的理论和实验

后微屈曲是单向纤维复合材料和层状复合材料压缩破坏过程的基本特征。结合Kevlar 49增强648/BF₃·400(脆性环氧)和EP(韧性环氧)基复合材料对后微屈曲的折带扩展进行理论分析和实验研究。理论预测与实验结果达到定性、定量符合,实验展现出扩展折带模式的微屈曲特征。     

绿辉石固溶体NaAlSi2O6-CaMgSi2O6的合成和高压下熔化过程研究

在2×10⁹～5×10⁹Pa,1 000～2 300℃下合成了由二元组分NaAlSi₂O₆(Jadeit)-CaMgSi₂O₆(Diopside)构成的绿辉石,通过XRD分析数据计算了绿辉石Jd_xDi_1-x的晶胞参数随组成变化的规律.采用高温高压淬火法和XRD研究了Jd_xDi_1-x(x=0～1.0)高压下(2×10⁹～5×10⁹ Pa)的固溶关系,并根据Jd_xDi_1-x的固溶相图计算了不同压力下的熔化热.     

高阶抽象Cauchy问题的可解性与适定性

本文在Banach空间X中研究高阶Cauchy问题这里B-i(0≤i≤n-1)均为X中的闭线性算子,且在X中稠密.周知,对一般的方程(ACP_n)研究有较大困难.至目前为止仅有一些特殊的讨论.如Neubrander讨论了D(B_n-1)D(B_i)(0≤i≤n-2)的情形;而Sandefur讨论的是一类可分解情形.本文以新近得到的抽象值Laplace变换结果为工具,在一般情形下建立了方程(ACP_n)可解的充要条件及其适定的充分条件.可以看到这是将Hille和Phillips等关于方程(ACP₁)的著名工作对方程(ACP_n)完整的扩展。同时也完整地发展了文献[1]中的主要结果.     

表面活性剂在水溶液中自聚集的NMR研究

用质子化学移位 ,自扩散系数和核磁弛豫方法研究了正十二烷基磺酸钠(SDSN) ,正十六烷基三甲基溴化铵 (CTAB)和TritonX 1 0 0等 3种类型表面活性剂及其在溶液中生成的胶团的动态行为 .3种体系的化学移位 ,自扩散系数和自旋 晶格弛豫时间 (T₁) ,自旋 自旋弛豫时间 (T₂ )均在临界胶团浓度 (cmc)附近有明显的转折点 ,并在 5～ 1 0倍cmc左右时趋向平衡 .T₁和T₂值的测量表明TritonX 1 0 0分子在溶液中的浓度低于cmc时进行着快速的各向同性运动 .生成胶团后 ,胶团核中的疏水碳氢链紧密堆积使其CH₂ 和CH₃ 基团进行着偏离极限窄化条件的运动 .而胶团核外的亲水醚氧长链则进行着相对自由的运动 .但是由于胶团中的分子密集 ,亲水长链产生局部缠结引起T1和T2 值变短 .SDSN和CTAB生成的胶团核内的碳氢链的状态和TritonX 1 0 0的相同 .     

没有4至6-圈的平面图是(1,0,0)-可染的

设d₁, d₂,..., d_k 是k个非负整数. 若图G=(V,E) 的顶点集V可剖分成k个子集V₁, V₂,..., V_k,使得对i=1, 2,..., k 由V_i 所导出的子图G[V_i] 的最大度至多为d_i, 则称G是(d₁, d₂,..., d_k)-可染的. 著名的Steinberg 猜想断言, 每个既没有4-圈又没有5-圈的平面图是(0, 0, 0)-可染的. 对此猜想已经证明每个没有4 至7-圈的平面图是(0, 0, 0)-可染的, 但还没有发现有人证明每个没有4 至6-圈的平面图是(0, 0, 0)-可染的. 本文证明没有4 至6-圈的平面图是(1, 0, 0)-可染的.     

LPL3层膜的结构、磁性和磁电阻效应的研究

采用直流溅射法在 ( 1 0 0 )LaAlO3 单晶基片上制备了La_0.67Sr_0.33MnO_3+δ/Pr_0.7Ca_0.3MnO_3+δ/La_0.67Sr_0.33MnO_3+δ(简称为LPL) 3层膜 .用X射线粉末衍射法(XRD)研究了系列样品的摇摆曲线和衍射全图 ,结果表明所有的样品均为高度取向的外延膜 .SQUID磁强计的测量结果证实了 3层膜中磁耦合的存在 .用常规的四端引线法测量了LSMO、PCMO和LPL 3层膜的电阻 ,分析了logρ 1 /T曲线 .由此可以得出如下结论 :具有铁磁性的PCMO中间层在 3层膜中可能起到了内磁场的作用 ,使得LSMO膜的顺磁性被削弱 ,这个作用与外加磁场的作用一样 ,降低了 ρ_max,增大了由金属到半导体的转变温度T_p;PCMO中间层还诱发了LSMO的能隙中的态密度的变化 .以上两个原因使得在零场中样品的电阻率和T_p 随着中间层PCMO的厚度变化而明显变化 .     

Pr对RBa2Cu3O7相超导转变温度的影响

本文主要用X射线粉末衍射和氧含量测定等方法,研究了Pr对La_1-xPr_xBa₂Cu₃O₇.Y_1-xPr_xBa₂Cu₃O₇和Yb_1-xPr_xBa₂Cu₃O₇ 3个具有不同稀土离子半径的固溶体系的超导电性和晶体结构的影响.结果表明,稀土离子的有效半径愈大,淬灭固溶体超导电性的Pr的临界含量愈小.点阵常数随Pr含量的变化对Vegard直线的偏离表现出不同的行为,并对Pr影响R_1-xPr_xBa₂Cu₃O₇固溶体超导电性的可能的原因进行了探讨.     

含氢硅单晶2210cm-1红外吸收峰本质的理论研究——Ⅱ.振子强度及振动势函数的MNDO计算

在前文价键力场频率计算的基础上,本文利用MNDO量子化学方法对含氢硅单晶中2210cm^-1吸收峰对应缺陷复合体的两个模型(空位+4H,间隙硅烷),在氢氘混合气氛下各自产生的5种组态,12个红外活性的振动模式进行了振子强度计算.计算结果表明,空位+4H模型是可取的.根据用MNDO对Si₁₆H₁,Si₁₆H₃,Si₁₆H₄,SiH₄,Si₁₁H₄原子集团A振动模式势函数的计算结果,讨论了建立在价键力场频率计算基础上的振子强度计算的合理性以及影响硅单晶中Si—H伸缩振动吸收峰频率的因素.此外还介绍了证实理论预言的实验结果.     

两层流体系统中含有悬浮粒子无平均剪切湍流混合层的增长

本文对两层流体系统中含有粒子的无平均剪切湍流混合层的增长(扩散)行为,进行了实验研究和理论分析,并提出一个估计湍流混合层扩散速率的理论方法,即势能模型。这种模型还包含了纯两层流体的湍流扩散的结果。实验结果与该模型符合很好。混合层中含有粒子时扩散距离D随时间t的变化、无因次扩散速率E与Richardson数及Ri₁的关系均与纯两层流体的相同,但还与初始体积浓度(?)₀有关,D和E分别以的负1/5和负1次幂变化。     

C15化合物ZrZn2和ZrV2的磁性和超导性的自洽电子结构研究

本文介绍了新发展的体能带全电子完整势线性缀加平面波(FLAPW)方法,在计算立方Laves相C15化合物ZrZn₂和ZrV₂电子结构的首次应用.这两种材料的磁性和超导性,己用能带结构的结果进行了计算和讨论.计算分两种情况:(1)扭曲Muffin-tin(MT)势的自洽计算,(2)应用二次变分的完整势处理.上述计算都在达到自洽后将自旋轨道耦合效应包括进去.在MT球内的非球对称项对本征值的影响约为1mRy量级.但是,由于在Fermi能级附近存在着平坦的能带,它可能对E_F处的态密度产生值得注意的影响.分波态密度的仔细分析表明:ZrZn₂和ZrV₂之间最主要的差别是原子Zr和V产生的d带的位置不同. 本文通过计算广义Stoner因子,研究了这些材料的磁性.结果发现,ZrZn₂存在着磁反常而ZrV₂是非磁性的.这一结果同实验观察一致.理论预言ZrV₂的超导转变温度T_c～15K,而ZrZn₂约为4K.同以前的各种计算比较,本文结果有大幅度的改进.     

Cu1-xAux固溶体原子近邻结构的EXAFS研究

本文用扩展X射线吸收精细结构谱(EXAFS)研究了Cu_1-xAu_x固溶体中Cu,Au原子近邻结构.文中分别给出了不同成分时Cu-Cu,Au-Au和Au-Cu 原子对间距,发现它们与成分有着各自不同的依赖关系.表明了Cu_1-xAu_x固溶体中结构畸变的特征.由各原子对的间距计算出的合金平均原子间距随成分的变化与X射线衍射测量的结果一致,对Vegard定律有正偏离.文中还讨论了原子近邻间距的变化对这种偏离的影响.结果也表明,Cu_1-xAu_x固溶体中Cu原子有较大的无序度.此外,文中还对EXAFS数据处理和误差分析做了仔细的考虑和一些新的尝试.     

实验观察压缩量为10db的非经典强度相关光场

本文用负反馈半导体激光器产生非经典强度相关光场,用准平衡检测器测量具有非经典强度相关的两个光束之间强度差的量子涨落.实验观察到强度差(I₂—I₁)的量子噪声被降低到标准量子极限SQL(即散弹噪声极限)以下90％(10db),这种量子噪声的压缩,在0.2—3.0MHz频带内均可观察到.本文还对实验方法进行了量子理论分析.     

BaTiO3 /SrTiO3超晶格的激光分子束外延生长与二阶光学非线性研究

使用激光分子束外延 ,在SrTiO₃ ( 1 0 0 )单晶衬底上成功生长了一系列c轴取向的 ,具有原子量级控制精度的BaTiO₃/SrTiO₃超晶格 .利用晶格失配导致的薄膜表面台阶密度的周期性变化 ,讨论了反射式高能电子衍射 (RHEED)强度在BaTiO₃ 层和SrTiO₃ 层中的周期性调制 .系统研究了二阶非线性光学极化率同超晶格结构的关系 .实验测量和理论拟合结果表明 ,BaTiO₃ /SrTiO₃ 超晶格的二阶非线性光学极化率显著增强 ,其最大值比BaTi₃体单晶提高一个数量级以上 .从应力导致的晶格畸变和极化增强出发 ,讨论了二阶光学非线性增强的物理机制     

关于贝尔*1、达布函数线性运算的不封闭性

R.J.O＇Mallcy曾做了不少工作[1][2],但是在“贝尔^*1、达布函数的插值”一文[1]所得到的结果却是不真的.文[1]定理2指出:“设f,g是贝尔l、达布函数,如果对于任意的x₀,ε>0.δ>0,集{x||f(x)-f(x₀)│<ε,|g(x)-g(x₀)<ε|∩U(f,g)∩(x₀+x₀+δ)≠?,且对x₀的左半邻域相应陈述同样成立，其中U(     

超对称群为SUSY SO(10)×Δ(48)×U(1)的模型及低能现象

创建了超对称群为SO(10)×Δ(48)×U(1)的模型,并在此基础上研究了包括中微子在内的所有低能Fermi子的质量和混合角.假定所有超场的Yukawa相互作用耦合常数是普适的.推导出的低能质量矩阵结构只和一个耦合常数及几个由对称性自发破缺所要求的真空期望值有关.决定夸克和带电轻子质量及其混合角所需的13个观察量,可由5个参数完全决定,并和现有实验符合.由此确定的U(1),SO(10)和SU(5)对称破缺的尺度满足大统一理论及质子衰变的要求中微子质量和轻子混合角也通过引入Majorana耦合而确定.对Los alamos实验室的LSND v_u→v_e实验,大气层中微子缺损实验和由热暗物质提出的质量限制均能合理解释.但太阳中微子困惑只能靠引入新的无弱作用中微子才能解决,并需要增加一个新的参数.更准确地测量a_s(M_z),V_cb,V_ub/V_cb,m_b,m_i,CP破坏及中微子振荡将更严格地检验本模型.     

非晶态合金晶化过程中的形核及核长大激活能——Ⅰ.计算方法

本文从非晶态合金晶化动力学理论出发,结合非晶态Ni-P合金晶化过程中的阶段激活能 E_c(x)及阶段Avrami指数n(x)随晶化转变分数的变化关系等实验结果,提出了一种计算形核激活能(E_n)及核长大激活能(E_g)的新方法.对非晶态Ni-P合金晶化过程中E_n和E_g的计算结果表明这种方法实验过程简单,所得结果精确.     

强不变原理中的最佳速度

设{X_n}为i.i.d.r.v.s.,EX₁=0,EX₁~2=1,S_n=sum from i=1 to n(X_i),H(x)>0 (x≥0)为非降连续函数,对某γ>0和x₀>0,当x≥x₀时,x^-2-γH(x)非降,x^-1logH(x)非增,且x^-1logH(x)→0(x→∞),则有一标准Wiener过程{W(t),t≥0},使得 S_n-W(n)=O(invH(n))a.s.(n→∞)的充分必要条件是:对任何t>0有EH(t|X₁|)<∞.