高能强子在铁中的衰减

利用强子探测效率高的厚型甘巴拉山铁乳胶室,观测了能量大于4TeV强子流的衰减长度.分别对无伴随的单个强子、ΣE_γ>500TeV、100TeV≤ΣE_γ≤500TeV和30TeV≤ΣE_γ<100TeV的族事例中的强子作了测量. 初步结果表明,四种情况的衰减长度是有差异的,对此作了讨论.     

西藏羊八井广延空气簇射阵列性能的Monte Carlo研究

本文用Monte Carlo方法研究西藏羊八井空气簇射阵列性能.确定好事例判选标准.簇射中心定位精度达3.4m.原初粒子到达方向角分辨率好于1.1°.原初粒子能量按lgE₀=lg(0.45ΣN_i)±0.226确定,其中E₀(TeV)为初级入射粒子能量,ΣN_i为FT探测器上探测到的粒子总数.     

族事例多心结构现象分析

对传统的集团化方法进行了改进,采用扫描集团化方法对族事例进行处理,重新定义了多心结构事例的选择标准,通过多心结构事例实验数据与模拟计算结果的比较,研究超高能区核相互作用的规律.本文同时提出了用主集团的能量份额来辨认由初级质子所产生的大族事例(∑E_γ≥500TeV)的方法.     

用大规模铁乳胶室研究超高能γ族事例

用大规模铁乳胶室观测到ΣE_γ=7631TeV的大γ族事例,介绍了铁乳胶室观测大族的优点和族的各项特征,并与模拟计算结果作了比较.     

Be9(d,p),(d,t),(d,a)反应研究

本文在E_d=0.1—2.5MeV能量范围内,研究了Be⁹(d,p₀)Be¹⁰(0),Be⁹(d,p₁)Be¹⁰(3.368MeV),Be⁹(d,t₀)Be⁸(0),Be⁹(d,α₀)Li⁷(0)及Be⁹(d,α₁)Li⁷(0.478MeV)诸反应。在E_d=0.150,0.220,0.401,0.706,1.005,1.301,1.484,1.750,2.000,2.250和2.500MeV共十一个能量上分别测量了这五群出射粒子在θ_L=10—155°区间的角分布。在θ_L=135°,E_d=0.1—2.5MeV,在θ_L=95°,E_d=0.1—2.2MeV,和在θ_L=112.5°,E_d=0.5—2.5MeV测量了Be⁹(d,p₀)Be¹⁰的激发函数。在θ_L=135°和112.5°,E_d=1.2MeV,用较厚靶(100—300μg/cm²)测量了Be⁹(d,p₀)Be¹⁰(0)反应的截面绝对值,结果为σ_(p0)(θ_L=135°)=1.60mb/sr,σ_(p0)(θ_L=112.5°)=1.55mb/sr。这样就得到了在此能区内,这五群出射粒子的截面情况。对所得结果进行了一些讨论。     

中子诱发233,235,238U裂变机制的多通道理论研究

用改进的多通道和无规颈断裂模型,计算了能量E_n=0—6MeV的中子诱发²³³U、²³⁵U裂变和E_n=1.3—5.3MeV中子诱发²³⁸U裂变的碎片的质量分布、动能分布和瞬发中子数分布,理论计算在定量上与实验符合较好.     

锗的正电子表面态的测量研究

通过测量低能正电子入射到锗(Ge)靶的电子偶素产额随靶温度的变化,测定了在真空度为1.33×10^－4Pa时锗的正电子表面态的束缚能E_b=2.2eV;Ps形成的激活能E_a=0.2±0.01eV.讨论了高真空与超高真空条件下E_b,E_a的变化.     

非对称形式的两核心事例

介绍了在高山乳胶室中观测到的能量: ΣE_γ=1000TeV的两核心事例. 粒子在两核心中分布的情况不同, 是否预示着存在两种不同形式的集团呢?对此进行了讨论.     

用高山乳胶室观测大天顶角超高能μ子

对甘巴拉山K6、K7、K8铅室的215个单元进行了细致的扫描,在天顶角M(=tgθ)≥2.5的范围内共找到111个μ子事例.用马鞍型曲线确定μ子簇射的能量,在E_μ≥2TeV的范围内给出了5500米处μ子的流强、簇射能谱与簇射天顶角分布.同时对μ子在乳胶室内的行为进行了模拟计算,实验与模拟计算的结果基本上相符.     

107Ag(n,2n)106mAg反应截面测量

本文报告了E_n=13.50—14.73MeV中子能区用活化法以²⁷Al(n,2)²⁴Na截面为中子注量标准得的¹⁰⁷Ag(n,2n)^106mAg的反应截面.在E_n=13.50,13.60,13.90,14.10,14.35,和14.73MeV处的截面分别为469±22,480±22,503±24,538±25,555±25和572±26mb.在文中还列举了一些国外已发表的截面数据以作比较.中子能量用铌锆活度比法测定.     

宇宙线超高能多核心族事例

本文报道了甘巴拉山乳胶室在核乳胶片上记录的宇宙线超高能多核心族事例KOE19(ΣE_γ≈1530TeV). 分析了事例的族现象特征, 并同其它大族事例进行比较. 把事例中的几个主要核心的特性同加速器和C喷注的实验结果以及TeV能区唯象QCD理论计算结果作了比较, 讨论了TeV能区超高能粒子强相互作用的一些特征.     

重离子反应出射碎片之间激发能分配的研究

根据相干表面激发模型(CSEM)^[1—8],本文对于重离子反应出射碎片之间激发能分配作了分析.对于E_Lab=476MeV的 ⁵⁶Fe+²³⁸U反应和E_Lab=1565MeV的⁸⁶Kr+²⁰⁸Pb反应,本文讨论了出射碎片之间激发能分配的计算结果.     

62Ni(n,α)59Fe反应截面测量

本文报告了在E_n=13.6—14.8MeV中子能区用活化法以²⁷Al(n,α)²⁴Na截面为中子注量标准测得的⁶²Ni(n,α)⁵⁹Fe的反应截面.在E_n为 13.64,13.79,14.00,14.05,14.33,14.60和14.80MeV处的截面分别为17.4±1.1,19.5±1.5,21.9±1.9,22.4±1.6,25.4±1.4,26.1±1.1和26.0±1.1mb.在文章中还列举了所能收集到的一些作者的数据以作比较.中子能量是用铌锆截面比法测定的.     

60Ni(n,p)60Co反应截面测量

本文报告了E_n=13.6—14.8MeV中子能区用活化法以²⁷Al(n,α)²⁴Na截面为中子注量标准得的⁶⁰Ni(n,p)⁶⁰Co的反应截面.在E_n为 13.64,13.79,14.03,14.33,14.60,14.80MeV处的截面分别为184.4±12.2,178.8±10.5,171.4±10.3,161.9±9.6,157.0±9.3,147.5±8.9mb.在文章中还列举了所能收集的一些作者的数据以作比较.中子能量是用铌锆截面比法则定的.     

碘分子两个新的“E”带离子对态

使用脉冲光学双共振方法研究了碘分子“E”带离子对态,激发光总能量范围为43180—43600cm^-1。实验获得了“E”带两个尚未见报道的离子对态E₁(13≤V′_(E1)≤17)和E₂(15≤V′_(E2)≤19),其中T_(e1)=41909.13±1.786cm^-1,T_{(e相似文献}   

U235及Pu239裂变中子能谱的测量

利用核-3乳胶测量了热中子引起U²³⁵及Pu²³⁹裂变中子能谱。结果如下:(1)Pu²³⁹裂变中子能谱显著地较U²³⁵裂变中子能谱为硬。其平均能量分别为:E_Pu=1.989±0.024兆电子伏;E_{U=1.867±0.015兆电子伏。(2)在2-3兆电子伏区域,发现有一个曲折,表明可能存在着能谱上的某种“结构”现象。}     

产生多个大横动量成份的超高能核作用事例

对甘巴拉山乳胶室得到的一个ΣE_γ=1300TeV的γ线族进行了分析, 这个事例是发生在乳胶室上方的核作用, 产生高度低于150m. 事例的中心部分由5个集团组成. 对此事例的特性进行了讨论.     

中子相对论唯象光学势与相对论微观光学势

用计算机自动调参数方法,通过最佳符合¹²C到²³⁸U十个核素在入射中子能量E_n=20—1000MeV的全截面σ_t,去弹截面σ_non和弹性散射角分布σ_el(θ),得到了一套普适相对论唯象光学势(RPOP).同时,用基于Walecka模型的相对论微观光学势(RMOP)分析了同样的数据.通过对两种相对论光学势的比较,给出了对它们进行改进的方向.     

HD+离子在两个超短脉冲激光场作用下的解离几率分布

本文报告HD⁺离子在波长λ=306.7nm的三倍频超短脉冲弱光场E₃和不同延时的二倍频超短脉冲强光场E₂作用下解离几率分布的定量计算结果。E₃和E₂的脉冲宽度均为10fs.E₃先行,E₂延时取0、4、8、12、16、20、24、28fs.计算结果用三维图表出。图中看到,沿相对动量坐标有三个峰,分别位于动量2.1×10^-18、4.4×10^-18、5.8×10^-18g·cm/s处,依次称为1号峰、2号峰、3号峰,位置各是λ=306.7nm的单光子能量、双光子能量、三光子能量消耗于解离能之后离子碎片具有相对动量。据分析,1号峰来源于E₂场引起的受激发射作用。     

高山5500米超高能宇宙线强子特性的研究

利用乳胶室对高山(5500米)宇宙线强子特性进行了研究. 实验给出E_h=2~20TeV能区中强子簇射的微分能量谱指数β=(2.98±0.49), 簇射的垂直流强J(E_h≥3TeV)=(400±50)m)²﹒year﹒sr, 强子在大气中的衰减长度Λ=(104±16)g/cm², 强子和铅的平均核作用长度λ_h=(15.3±3.0)cm, 介子和铅的平均核作用长度λ_m(18.6±4.7)cm, 以及5500米高度的介子流强、核子流强的比例ε=(1.0±0.4).