聚焦水波

通常水波只在浅水中被折射，香港科技大学的科学家发现，一批周期性排列的固定在海底并竖直延伸到水面的圆柱体改变了水的“有效”深度和引力常数，这导致水波被折射。他们指出，有效引力常数可由通常的9．8m／s^2增加到16m／s^2．     

例析追及中的多解问题

【例题】客车以20m／s的速度行驶，突然发现同轨道前方120m处有一货车正以5m／s的速度同向匀速行驶，于是客车紧急刹车，若以0．9m／s^2的加速度匀减速前进，问客车是否会撞上货车?     

解题拾零二则

【例1】（2006年全国理综Ⅱ）如图1所示，一固定在竖直平面内的半圆形轨道ABC，其半径R=0．5m，轨道C处与水平地面相切．在C处放一小物块，给它一水平向左的初速度”0=5m／s，结果它沿CBA运动，通过A点，最后落在水平面上的D点，求C、D间的距离，取重力加速度g=10m／s^2．     

水波折射实验的解释

新教材中“波的反射和折射”一节中，关于水波折射实验，同学们难以理解．本文就此作粗浅的解释．     

高温超导机理研究的新进展

在高温超导体发现后不久的1989年，Uemura等提出了一个描述欠掺杂材料的Tc关系式，即ρs=BTc，其中B是常数，超流密度ρs≡ωρs^2=4πnse^2/m^*，而ωρs是超导态等离子体频率，ns是超导态载流子密度，m^*是有效电子质量，ωρs^2=-ω^2ε1（ω→0），这里ε1(ω→0)是介电函数ε(ω)的实部在频率ω→0时的值．     

一道习题引发的思考

由段超英、牛金生主编、高等教育出版社出版的五年制高等职业教育通用教材《技术物理》上册65页有一道习题：“一辆质量为2000kg的汽车，发动机的额定功率为80kW，它在平直公路上行驶时所受的阻力恒为所受重力的0．2倍．汽车由静止开始以2m／s^2的加速度作匀加速运动，     

讲机械波慎以水波为例

水波是一种常见的波，讲机械波时以水波为例，说明波的折射、波的衍射和波的干涉现象，取材方便、实验易做，并且演示现象明显，能够取得很好的教学效果．教科书《物理》第二册“机械波”一章也多次提到了水波这个例子．     

引力常数G及其测量

引力相互作用是物理世界的四种1)基本相互作用之一.它的耦合常数为引力常数G.本文将介绍近年来有关G的理论和测量的进展. 一、G又被重视起来了 引力常数G是人类测量得最早的基本物理常数.远在1798年,卡文迪什已经用扭秤测出了引力常数G,并且用它估计过地球的质量.由于引力相互作用是四种基本相互作用中最弱的一种,G的精确测量是非常困难的.G又没有什么用处[1],使得以后G的测量研究长期陷于停顿的状态.直到1969年,G的测量精度还几乎停留在卡文迪什的水平,只有三位有效数.有人分析甚至不超过1/500[2]. 近年来随着广义相对论理论研究的进展…     

在玻色-爱因斯坦凝聚态下测定微小的力

美国Rice大学的S．Bhongale教授和洛斯阿拉莫斯国家实验室的E．Timmermans教授在最近完成了一项出色的实验,他们利用超冷原子气泡来测定微小的力．他们将一种原子形成气泡,让它在另一种原子气体内运动．实验中对加速度的测量可达到10^-10m／s^2的精度．     

重力加速度的新探索

简要介绍了重力加速度在理论和实验上的新探索，即“引力常数Ｇ”的可变性对重力加速度的影响，阐述了在广义相对论等引力理论基础上重力加速度的后牛顿效应．     

V^20＋离子1s^23d-1s^2nf的跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算了类锂V^20＋离子1s^23d-1s^2nf的跃迁能和偶极振子强度．依据量子亏损理论，确定了1s^2nf系列的量子数亏损，用这些作为能量的缓变函数的量子亏损，实现对该Rydberg系列任意高激发态（n≥10）的能量的可靠预言．将这些分立态振子强度与量子亏损理论相结合，得到在电离域附近束缚态间的偶极跃迁振子强度以及束缚态一连续态跃迁的振子强度密度，从而将V^20＋离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域．     

Sc^＋18离子1s^23d-1s^2nf的跃迁能和偶极振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Sc^＋18离子1s^23d-1s^2nf（4≤n≤9）的跃迁能和1s^2nf（n≤9）态的精细结构，依据量子亏损理论确定了该Rydberg系列的量子数亏损，用这些作为能量的缓变函数的量子亏损。可以实现对任意高激发态（n≥10）的能量可靠的预言，利用在计算能量过程中确定的波函数，计算了Sc^＋18离子1s^23d-1s^2nf的偶极跃迁在三种规范下振子强度；将这些分立态振子强度与量子亏损理论相结合，得到在电离阚附近束缚态，束缚态跃迁振子强度以及束缚态．连续态跌迁振子强度密度，从而将Sc^＋18离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域。     

超弦理论概说

粒子被看作是长为１０～（－３３）ｃｍ的一维弦，在相对论玻色弦基础上引入描写费米子的坐标。便成超弦．几乎可以说，由超弦理论本身要自洽的要求，便可统一地描写引力、电磁力、强力和弱力．它要求时空是１０维的，对规范群有严格的限制，目前尚只有ＳＯ（３２），Ｅ８×Ｅ８，Ｏ（１６）× Ｏ（１５）规范群才导致没有手征反常的规范理论，同时可自由调节的参数特别少，只有弦张力、规范耦合常数和引力常数三者中之二．     

GeⅩⅪ-SeⅩⅩⅢ离子n=3，△n=0跃迁谱线和振子强度的计算

用HFR方法对CaⅨ-KrⅩⅩⅤ离子3s^2，3s^3P，3s3d，3p^2组态能级结构进行了理论计算。在已有实验研究的基础上，通过分析离子能级沿等电子序列的变化规律，运用最小二乘拟合方法预言计算了GeⅩⅪ-SeⅩⅩⅢ离子3s^2，3s^3P，3s3d，3p^2组态14条精细结构能级值。在此基础上，进一步计算了GeⅩⅪ-SeⅩⅩⅢ离子3s^2-3s3p，3s3p-3s3d和3s3p-3p^2跃迁的23条谱线波长和相应的振子强度。计算结果与已有的实验值十分吻合，波长的最大不确定度为0．008nm。     

一个力学问题的析给我们的启示

许多大学物理教材或参考书在讲授角动量守恒定律之后会安排类似这样的例题或习题：当地球处于远日点时,到太阳的距离是1．52×10^11m,轨道速度为2．93×10^4m／s。地球处于近日点,到太阳的距离为1．47×10^11m。求地球在近日点时的轨道速度。该问题用角动量守恒定律求解极为简单。如图1所示,建立如下模型：选地球为研究对象并视为质点,认为地球在运动过程中仅受到太阳对它的引力,     

光学相关论题 大气光学

P401 2005021584 大气折射和色散对激光传输的影响=Effect of atmospher- ic refraction and chromatic dispersion on laser transmission [刊,中]／李双刚(电子工程学院光电子教研室．安徽,合肥 (230037)),聂劲松…//量子电子学报．-2004,21(5).- 679-682 建立了大气层折射模型,并给出了在不同仰角时,用 可见光(0．55 μm)和红外线(4 μm)进行瞄准,用CO2激光     

类锂离子(Z=3～100)磁偶和电偶的跃迁几率和能级间隔的相对论计算

采用全相对论多组态Dirac-Fock方法，分别计算了类锂离子（Z＝3－100)的磁偶跃迁1s^23s^2S1/2→1s^22s^2S1/2和电偶跃迁1s^2p^2P1/2→1s^22s^2S1/2的能级间隔，QED贡献和跃迁几率，比较了两者的参数与核电荷数Z的关系的差异，认为原子序数很大时，磁偶跃迁几率不能忽视。     

Au^52＋离子的双电子复合速率系数

利用基于相对论组态混合的扭曲波近似方法计算了从类钴金离子的基态3s^23p^63d^9（J=5／2）经过类镍的3l^17nl＂和3l^164l’nl＂电子组态的双电子复合速率系数，并考虑了级联辐射到可自电离能级退激的影响，给出了包含级联辐射在内的能级到能级的外推方法．     

0^3＋与H2碰撞中解离电子俘获过程的全量子计算

利用全量子的分子轨道强耦舍方法。我们研究了基态的O^3（2s^22p^2P）与氢分子碰撞的解南电荷转移过程．分子轨道强耦合计算中采用了自旋耦合价带理论计算的三原子分子势能面和径向耦合矩阵元．对氢分子的自身转动，我们采用无限阶的冲量近似方法，在入射离子能量为0．1 eV／u到500 eV／u的能量区间。我们得到了非解离碰撞过程的振动态选择单电子俘获截面和解离碰撞过程的单电子俘获微分截面，发现解离碰撞截面大约占非解离过程的10％．这表明在实际的应用中。必须包含解离俘获过程的贡献．     

Planck长度和统一引力—电磁的五维U_1主丛理论

在统一引力和电磁的五维U_1主丛理论(它可视为Kaluza-Klein理论的一种新表述)中,闭合的且类空的第五维的半径被定出为Plank长度的2α~(-1/2)倍(α为精细结构常数)。这解释了第五维为什么难以直接观测到。