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1.
广义Pochhammer-Chree方程的显式精确孤波解 总被引:9,自引:0,他引:9
首先对广义Pochhammer-Chre方程(PC方程)utt-uttxx+ruxxt-(a1u+a2u2+a3u3)xx=0(r≠0)(Ⅰ)的孤波解u(ξ)建立了公式∫-∞+∞[u'(ξ)]2dξ=1/12rv(C+-C-)3[3a3(C++C-)+2a2]。由此推知:广义PC方程(Ⅰ)不可能有钟状孤波解,只可能有扭状孤波解;而广义PC方程utt-uttxx-(a1u+a2u2+a3u3)xx=0(Ⅱ)可能既有钟状孤波解又有渐近值满足3a3(C++C-)+2a2=0的扭状孤波解。进一步求出了广义PC方程(Ⅰ)的扭状孤波解,求出了广义PC方程(Ⅱ)的钟状孤波解和渐近值满足2a3(C++C-)+2a2=0的扭状孤波解。最后给出了广义PC方程utt-uttxx-(a1u+a3u3+a5u5)xx=0(Ⅲ)的显式孤波解。 相似文献
2.
不可压缩流动的数值模拟是计算流体力学的重要组成部分. 基于有限元离散方法, 本文设计了不可压缩Navier-Stokes (N-S)方程支配流的若干并行数值算法. 这些并行算法可归为两大类: 一类是基于两重网格离散方法, 首先在粗网格上求解非线性的N-S方程, 然后在细网格的子区域上并行求解线性化的残差方程, 以校正粗网格的解; 另一类是基于新型完全重叠型区域分解技巧, 每台处理器用一局部加密的全局多尺度网格计算所负责子区域的局部有限元解. 这些并行算法实现简单, 通信需求少, 具有良好的并行性能, 能获得与标准有限元方法相同收敛阶的有限元解. 理论分析和数值试验验证了并行算法的高效性 相似文献
3.
当前结构分析的有效方法是有限单元法,对于结构动力学问题,将变位、应力等物理量通过Fou-rier变换进行谱分解,在谱分解的形式下推求动力刚度矩阵,这样所得的矩阵和有关方程不能用结构的随机振动问题常用的振型分解法求解.本文提出了一个普遍化的求解方法.文中考虑如地震、风震等外载是如下非平稳随机过程:P(t)={Pi(t)},Pi(t)=αi(t)Pi0(t),αi(t)是巳知的时间函数,Pi0(t)是平稳随机过程.本文将有限单元法所得的离散化方程进行Fourier变换,利用随机过程谱分解的正交增量性质推导了激励谱和反应谱之间关系的公式.用这些公式可以寻求反应的互功率谱密度矩阵,再根据反应的统计量进行结构的安全度分析.在本文提出的计算方法中,当αi(t)=1(i=1.,2,…,n)时方法可以简化为求解平稳过程的特殊情况.在实际应用中可以根据地震、风震记录所得的功率谱密度矩阵,按本文方法用计算机对高层、高耸、大跨度等结构问题进行分析,为了说明计算方法的特点,文中首先考虑单自由度情况,其次考虑多自由度情况,列出几个重要统计量的计算公式,并对数值计算方法和安全度分析作了讨论. 相似文献
4.
推广的KdV方程ut+αuux+μux3+εux5=0[1]是典型的可积方程.它先后在研究冷等离子体中磁声波的传播[2],传输线中孤立波[3]和分层流体中界面孤立波[4]时导出.本文对推广的KdV方程的特征问题,在Riemann函数的基础上,设计一恰当结构,并由此化待征问题为一与之等价的积分微分方程.而该积分微分方程对应的映射E是列自身的映射[5],依不动点原理,积分微分方程有唯一的正则解,即推广的KdV方程的特征问题有唯一解,且由积分微分方程序列所得的迭代解于Ω上一致收敛. 相似文献
5.
研究了二维空间中非齐次不可压缩Navier-Stokes/Vlasov-Fokker-Planck方程组的渐近分析,此模型用于塑造流体-粒子的相互作用.运用紧性方法得到ρ~ε,u~ε的强收敛,最终得到由关于粒子宏观密度的对流-扩散方程及不可压缩Navier-Stokes方程组成的极限方程组.本文将相关文献的结果推广到非齐次不可压缩的情形. 相似文献
6.
讨论了二维非定常不可压Navier-Stokes方程的两重网格方法.此方法包括在粗网格上求解一个非线性问题,在细网格上求解一个Stokes问题.采用一种新的全离散(时间离散用Crank-Nicolson格式,空间离散用混合有限元方法)格式数值求解N-S方程.证明了该全离散格式的稳定性.给出了L2误差估计.对比标准有限元方法,在保持同样精度的前提下,TGM能节省大量的计算量. 相似文献
7.
运用七种两重网格协调元方法得出了不可压Navier-Stokes方程流函数形式的残量型后验误差估计.对比标准有限元方法的后验误差估计,两重网格算法的后验误差估计多了一些额外项(三线性项).说明了这些额外项在误差估计中对研究离散解渐近性的重要性,推出了对于最优网格尺寸,这些额外项的收敛阶不高于标准离散解的收敛阶. 相似文献
8.
圆柱振荡绕流的三维不稳定性研究 总被引:4,自引:0,他引:4
通过数值求解三维不可压缩Navier-Stokes方程,研究了振荡圆柱绕流的旋涡不稳定性.研究表明,在一定的参数范围内,由于旋涡不稳定性,振荡流动由二维演化成三维流动,并沿圆柱轴向形成交错排列的三维涡结构.数值计算合理地预测了三维涡结构的空间失稳波长,并与实验测试值相符很好.文中还进一步研究了圆柱的受力特性,通过求解Morison方程,计算了圆柱的阻力和惯性力特性,其计算结果与已有的实验数据相吻合. 相似文献
9.
加罚Navier—Stokes方程的最佳非线性Galerkin算法 总被引:1,自引:0,他引:1
何银年 《数学物理学报(A辑)》1998,18(3):251-256
该文提出了求解二维加罚Navier-Stokes方程的最佳非线性Galerkin算法.这个算法在于在粗网格有限元空间上求解一非线性子问题,在细网格增量有限元空间Wh上求解一线性子问题.如果线性有限元被使用及,则该算法具有和有限元Galerkin算法同阶的收敛速度.然而该文提出的算法可以节省可观的计算时间. 相似文献
10.
针对相关于不可压缩Navier-Stokes方程数值求解的一类3×3块结构的线性方程组,基于线性方程组的等价形式,构造了一个非精确的块因子分解预处理子,在新的特征值等价矩阵形式的基础上,得到了预处理矩阵特征值实部和虚部的上下界估计.数值实验表明,与已有的预处理子相比,所构造的预处理子可以使得GMRES迭代方法对网格尺寸,网格形式以及粘度系数的依赖性都比较弱,且在迭代步数和CPU时间上都占优. 相似文献
11.
壁面距离在当代湍流模化中仍然扮演着关键角色,然而苦于遍历计算壁面距离的高昂代价,该文考虑了求解偏微分方程的途径.基于Eikonal方程构造出类Euler形式的输运方程,这样,可以直接利用求解Euler和Navier-Stokes方程的CFD程序使用的高效数值格式和部分代码.基于北航的MI-CFD(CFD for missles)数值平台,详尽地介绍了该输运方程在直角坐标下的求解过程.使用隐式LUSGS时间推进和迎风空间离散,发现该方程具有鲁棒快速的收敛特性.为了保证精度,网格度量系数必须也迎风插值计算.讨论了初始条件和边界条件的特殊处理.成功应用该壁面距离求解方法计算了几个含1-1对应网格和重叠网格的复杂外形. 相似文献
12.
13.
Lipschitz局部强增殖算子的非线性方程的解的迭代构造 总被引:6,自引:2,他引:4
本文研究p一致光滑Banach空间X中Ishikawa迭代法.设T:X→K是Lipschitz局部强增殖算子,方程Tx=f的解集sol(T)非空.我们证明了sol(T)是一个单点集且Ishikawa序列强收敛到方程Tx=f的唯一解.另行,当T是从X的非空凸子集K到X的Lipschitz局部伪压缩映像且T的不动点集F(T)非空时,我们证明了F(T)是一个单点集且Ishikawa序列强收敛到T的唯一不动点.我们的结果改进和推广了[4]与[5]的结果. 相似文献
14.
《数学的实践与认识》2016,(23)
建立了定常Navier-Stokes方程的一个二步算法.新算法第一步先基于P1-P0有限元配对求解一个非线性Navier-Stokes方程,第二步基于P2-P1有限元配对求解一个线性化Navier-Stokes方程.相比于经典的P2-P1有限元方法,方法可以使用较少的计算时间达到相同的收敛精度.数值分析和数值实验表明了算法的有效性. 相似文献
15.
定常不可压流体的Navier-Stokes方程有限元解要想获得收敛速度是H~1模以h~2阶收敛于0,必须使用二阶近似有限元子空间X_h~((2))×M_h~((2)[2]),这就要求解对应于这一有限元子空间的非线性方程组。直接求解这一方程组工作量很大。根据[1]所提出的加速收敛方法,先用一阶近似有限元子空间X~_h((1))×M_h~((1)[2])求得初次近似u_h,它按H~1模以h一次幂收敛于0,然后以u_h代入Navier-Stokes方程中的迁移项,将它化成Stokes方程。对这一线性方程的对应变分形式,采用密网格的有限元子空同X'_h~((1))×M'_h~((1)),求得第二次近似u_h,它按H~1模以h~2阶速度收敛于真解。最后讨论了非线性迭代过程与精确化之间的关系。 相似文献
16.
一类高阶中立型方程的周期解 总被引:5,自引:0,他引:5
利用Fourier级数理论讨论了一类高阶中立型方程的周期解问题。所得结果改进了司建国(应用数学和力学,第17卷1期:关于高阶常系数中立型方程周期解的讨论)的主要结果,即将该文定理1的条件|b0|<1/2改为|b0|≠1,从而该文的其它定理也可相应得到改进。 相似文献
17.
本文讨论了离散海森堡群ΓZk(k> 1)的量子等距群Q(ΓZk,S),结果表明量子等距群Q(ΓZk,S)与C~*(ΓZk)⊕C~*(ΓZk)是一致的,其中C~*(ΓZk)⊕C~*(ΓZk)是(C~*(ΓZk),△)对应于所给自同构θ的双覆. 相似文献
18.
本文用混合有限元方法研究一般的非线性湿气迁移方程.利用双线性元Q11和零阶Raviart-Thomas元(Q10×Q01)证明方程的超收敛性.利用这两个单元插值算子的性质和平均值技巧,得到了方程半离散格式的O(h2)阶超收敛结果.对于方程线性化的Crank-Nicolson(C-N)全离散格式,得到了具有O(h2+τ2)阶的超收敛结果,这里h是空间剖分参数,τ是时间步长.该方法说明如果线性化问题有超收敛性,那么对应的非线性问题有同样的超收敛性.最后,给出数值算例,证实了理论分析的正确性和方法的有效性. 相似文献
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Banach空间中含强增生算子的非线性方程的迭代解 总被引:9,自引:2,他引:7
设X为实Banach空间,X*为其一致凸的共轭空间.设T:X→X为Lipschitzian强增生映象,L≥1为其Lipschitzian常数,k∈(0,1)为其强增生常数.设{αn},{βn}为[0,1]中的两个实数列满足:(ⅰ)αn→0(n→∞);(ⅱ)βn<L(1+L)/k(1-k)(n≥0);(ⅲ).假设为X中两序列满足:=o(βn)与μn→0(n→∞).任取x0∈X,则由(IS)1xn+1=(1-αn)xn+αnSyn+unyn=(1-βn)xn+βnSxn+μn(n≥0){所定义的迭代序列{xn强收敛于方程T 相似文献