氦原子自旋-其它轨道相互作用精细结构参数的理论计算

以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式和氦原子非相对论性能级结构理论为基础,借助不可约张量理论,建立了计算氦原子自旋-其它轨道相互作用精细结构参数的一种解析理论形式.完成了所有的角向积分和自旋求和计算,自旋-其它轨道相互作用精细结构参数最终用若干个径向积分来表示.以氦原子(1s2p)3P态为例,借用类氢形式的径向函数对这些径向积分进行了近似计算.计算结果表明:在氦原子的精细结构中,自旋-其它轨道相互作用与纯自旋-轨道相互作用的作用效果相反;在总自旋-轨道相互作用精细结构参数中,自旋-其它轨道相互作用起决定性作用,它决定着精细结构分裂的顺序.     

类碳体系基态能量的精细结构(英文)

以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式和不可约张量理论为基础,建立了计算多电子原子精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用)能量的一般性解析理论形式,应用所建立的理论对类碳体系(Z=6～8)基态的精细结构能量进行了具体计算,计算结果与实验数据符合得较好.     

多电子原子能量的相对论修正

以Breit-Pauli哈密顿的球张量形式为基础,借助不可约张量理论,建立了计算多电子原子能量的相对论修正的一种解析理论形式,导出了多电子原子相对论修正项(包括相对论质量修正项、单体和双体达尔文修正项、自旋-自旋接触相互作用项和轨道-轨道相互作用项)在斯莱特表象中的矩阵元的解析表达式,完成了所有角向积分和自旋求和计算.利用所建立的理论,对类锂体系(1s)2(2p)2P态能量的相对论修正进行了具体计算.     

铍原子1s22snp3P态精细结构的理论计算

以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式为基础,借助不可约张量理论,对铍原子1s22snp(n=2～6) 3p态精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用)进行了具体地计算,并将计算结果与文献结果进行了比较,符合地较好.同时,计算了1s22snp(n=2～6)3p态精细结构参数A和B的值.     

类铍离子1s~22snp~3P(n=2～6,Z=5～8)态能级和精细结构参数的理论计算

在准相对论框架下,以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式为基础,借助不可约张量和角动量耦合理论,导出类铍离子1s22snp(n=2-6)3P态精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用)和精细结构参数的解析表达式,并利用我们所开发的程序,对各项进行了具体地计算,计算结果与文献符合地较好.     

铍原子1s22snp 3P态精细结构的理论计算

以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式为基础,借助不可约张量理论,对铍原子1s22snp(n=2-6) 3P态精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用)进行了具体地计算,并将计算结果与文献结果进行了比较,符合地较好。同时,计算了1s22snp(n=2-6) 3P态精细结构参数A和B的值。     

碳原子1s~22s~2pns~3P态精细结构的理论计算

提出了构造碳原子1s~22s~2pns~3P态波函数的新方法,以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式和不可约张量理论为基础,开发了一套计算碳原子1s~22s~2pns~3P态精细结构的Mathemtica程序,具体计算了碳原子1s~22s~22pns~3P(n=3～6)态的精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用),计算结果与实验值非常接近.     

氦原子2 3P态自旋-其他轨道相互作用的理论计算

借助不可约张量理论,导出了氦原子2^3P态自旋-其他轨道相互作用能的理论计算式,在推导过程中完成了所有角向积分和自旋求和计算．     

碳原子1s22s22pns 3P态精细结构的理论计算

提出了构造碳原子1s22s22pns 3P态波函数的新方法,以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式和不可约张量理论为基础,开发了一套计算碳原子1s22s22pns 3P态精细结构的Mathemtica程序,具体计算了碳原子1s22s22pns 3P(n=3-6)态的精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用),计算结果与实验值非常接近。     

碳原子1s~22s~22pns~3P态精细结构的理论计算

提出了构造碳原子1s~22s~22pns ~3P态波函数的新方法,以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式和不可约张量理论为基础,开发了一套计算碳原子1s~22s~22pns ~3P态精细结构的Mathemtica程序,具体计算了碳原子1s~22s~22pns ~3P(n=3～6)态的精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用),计算结果与实验值非常接近.     

类氟离子基态的精细结构

以多电子精细结构哈密顿的球张量形式为基础,借助不可约张量理论,建立了类氟离子基态精细结构能量的解析表达式.完成了所有角向积分和自旋求和计算,使精细结构能量表示为若干个径向积分之和.在此基础上对类氟体系(Z=9～13)基态的精细结构能量进行了具体计算,计算结果与实验数据符合得较好.     

类硼离子基态的精细结构(英文)

以多电子精细结构哈密顿的球张量形式为基础,借助不可约张量理论,建立了类硼离子基态精细结构能量的解析表达式.完成了所有角向积分和自旋求和计算,使精细结构能量表示为若干个径向积分之和.在此基础上计算了类硼体系(Z=5~8)基态精细结构能量,计算结果与实验数据符合得较好.     

氦原子(n1sn2p)组态精细结构的解析计算

以双电子原子精细结构哈密顿的球张量形式和二价原子的非相对论性能级结构理论为基础,借助不可约张量理论,导出了氦原子(n1sn2p)组态精细结构能级的解析表达式,在这一过程中,完成了所有的角向积分和自旋求和计算,其结果用若干个径向矩阵元形式来表示.     

Mn22+离子1s22s-1s2np的偶极跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Mn22 离子1s22s-1s2np(2≤n≤9)的偶极跃迁能和振子强度.1s2np(2≤n≤9)态的精细结构通过计算自旋-轨道与自旋-其他轨道相互作用算符的期待值确定.依据单通道量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2np的量子数亏损.从而可以用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.将这些分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到在电离阈附近束缚态-束缚态跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将Mn22 离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.