质点在非光滑转动圆盘上的运动

研究质点在非光滑转动圆盘上的运动.采用转动参考系中,利用力平衡条件和牛顿定律,通过数值求解、定性和定量分析,回答质点的静止条件、运动轨迹、运动规律等问题,得到一些有趣的结论.     

一个向心力问题的解法讨论

质点沿某一不固定的圆轨道运动时,其相对于地面的运动轨迹不是圆周,因而不能简单地应用向心力公式求解,通过对其实际运动轨迹的分析可知,如果作为圆周运动来处理,应使用质点相对于轨道的相对速度进行求解．     

质点在匀速水平转动的光滑圆盘上的运动

研究了质点在匀速水平旋转的半径很大的光滑圆盘上的运动,给出了转动的圆盘参考系中质点的运动轨迹,该结果定性地解释了地球气旋的形成。     

质点从可自由移动的凹曲面上滑下的运动轨迹问题

运用质心运动定理,分析了质点在可自由移动的凹曲面上滑下时,质点对惯性系的运动轨迹方程．并就质点的运动平面与凹曲面的交线方程分别为直线、椭圆、双曲线、抛物线等情况进行了讨论。     

《理论力学》自学辅导材料(一)—— 质点运动学

力学的教学体系从运动学开始是很自然的.质点动力学的研究需要从质点运动学开始;刚体动力学的研究需要从刚体运动学开始,等等.因为我们要研究某一对象的运动.首先要解决对它的运动的描述问题和搞清应如何分析这些运动.因此运动学是为动力学作准备的. 质点运动学研究如何定量地描述质点的运动和分析质点的运动问题.为此,不仅需要建立必要的物理。概念,还需要发展相应的数学方法.力学作为一门精密的学科,需要借助于高等数学,因此质点运动学的内容将体现出数学与物理的密切结合. 虽然在普通物理力学中我们已经学习过一些质点运动学的内容,但这…     

在极坐标下质点的轨道微分方程

本文根据直线来与曲线（ｃ）间的交角公式导出ｃｔｇ＝ｒ＇（θ）／ｒ（θ）的形式，由此微分方程可得到 ｒ（θ） 的积分式，便可直接求得极坐标形式的质点运动的轨 道方程．此法给解决质点运动轨迹的问题带来方便．     

运动合成与分解实验的改进

普通高中课程标准实验教科书物理必修2第4页关于质点在平面内的运动的演示实验,利用了一根玻璃管、红蜡、水来演示蜡块的运动,笔者发现此实验效果不佳,原因有二:一是画蜡块运动轨迹不能"定格";二是蜡块的合速度与分速度不能定量的测出.     

含有坐标二次方和四次方势中质点运动的解析解及李萨如图形

给出了含有坐标二次方和四次方势的质点运动的解析解,即位移与时间的椭圆函数表达式.讨论了质点在2个相互正交势场中的运动轨迹,即推广的李萨如图形的特性.     

均匀重力场中质点在光滑圆柱面上的挠曲线运动

本文研究了均匀重力场中的质点在光滑圆柱面上的挠曲线运动,用牛顿定律或拉格朗日方程推导质点的运动微分方程,然后解得质点脱离圆柱面的位置满足的方程以及脱离前的运动时间,最后导出用椭圆积分表示的挠曲线运动轨迹的参数解析表达式。     

非旋转性前进波Euler与Lagrange解间的转换

对等深水中非旋转性的前进重力波动场,以求得的Euler与Lagrange两种形式至第三阶的解,按照同一流体质点在相同时间与位置处其流速唯一与质量守恒性及在自由表面水位处Euler形式解与Lagrange形式解为同一值的特性,来推导二者可相互转换.由连续的Taylor级数展开,考虑波动场中各流体质点的运动轨迹与运动周期,将已知的Euler形式解转换成完全未知的Lagrange形式解,解决了以往成果中出现含时间的不合理的共振项,以及无法得到与Euler系统不同的Lagrange形式的流体质点运动频率与平均运动 关键词： 非旋转性前进波 Euler-Lagrange转换 质点运动轨迹 质点运动频率     

微元法解决一般"追戏"问题

【问题】有n(n≥3)个质点A1，A2，…An分别位于外接圆半径为r的正n边形的各顶点上，在t=0时刻，这n个质点开始按逆时针方向依次紧盯追逐，即A1追A2，A2追A3，…An-1追An，An追A1．在追逐过程中，每个质点的速率不变，均为v．求：(1)这n个质点相遇(重合)时所经历的时间T；(2)每个质点所经过的轨迹的长度L；(3)每个质点的运动轨迹．     

运动合成与分解实验的定量探究

普通高中课程标准实验教科书《物理·必修2》第4页关于质点在平面内的运动的演示实验,利用了一根玻璃管、红蜡、水来演示蜡块的运动,笔者发现此实验效果不佳,原因有二：一是画蜡块的运动轨迹不能“定格”;二是蜡块的合速度与分速度不能定量测出．     

用速度图象解题一例

速度图象,不仅能反映质点在任意时刻的速度和达到某一速度所对应的时刻,而且还能描述质点速度变化的快慢。在求解问题时,若能画出质点的速度图象,就能使问题中的物理过程具体展示出来,有利于问题的分析和解决。     

应用速度图象巧解物理题

物理图象由于其直观、形象,在表达物理规律、求解物理问题时,有其独特的优势.本文就应用速度图象解题方法举例说明. 例一:质点在如图1所示力(方向在一直线上)的作用下由静止开始运动,则质点动能最大的时刻是:     

用激光演示李萨如图形的新方法

当一质点同时参与两个不同方向的振动时,质点的位移是这两个振动位移的矢量和.在一般情况下质点将在平面上作曲线运动,质点的轨道可有各种形状.轨道的形状由两个振动的周期、振幅和相位来决定.为了简单便于制作,仅对一质点如何受两个相互垂直的振动作了研究,对其运动轨迹如何用激光光束描绘作了实验.     

运动轨迹显示仪及其应用

运动轨迹显示仪(频闪电晕潜影仪),是对质点运动进行时空记录的一种新型仪器。在中等学校的某些实验中,可代替闪光照像。所得的运动轨迹影像,不改变空间尺寸并可当堂得出。同时,操作简单,实验费用低。现将该仪器能够完成的一些实验介绍于下,供参考。     

关于弹性碰撞的一个普遍结论及其应用

按线状刚体有无固定转动轴的两种情形,推导了有关质点与刚体发生弹性碰撞的一个结论;对两个质点、两个刚体、单个质点与刚体的弹性碰撞,归纳一个普遍的结论;利用该结论和其他物理规律,巧妙解答几道物理竞赛题.     

非旋转性自由表面重力驻波的Euler与Lagrange方法解间的转换

对于等深水中的非旋转性重力驻波流场,本文用Euler与Lagrange两种方法求得其至三阶的解,根据同一粒流体质点在相同时间与位置处其流速值为唯一与质量守恒及在自由表面水位的Euler形式解与Lagrange形式解相同等特性,来推导其间互可转换.由一系列连续的Taylor级数展开,在考虑波动场中各流体质点的运动轨迹与运动周期条件下,将已知的Euler解转换成完全未知的Lagrange形式解.接着再将所得的Lagrange解转换成对应的Euler形式,均可得到完全相同的结果.由此可得知,在考虑波动场各流体质 关键词： 重力驻波 Euler与Lagrange解间的转换 质点运动轨迹     

带电粒子在正交均匀的电磁场中的二维运动

通过论证,证明沿与磁场方向垂直的平面射入的带电粒子在正交均匀的电、磁场中运动轨迹是旋轮线,粒子的运动轨迹选择3种旋轮线中的一种.解决了一个常常困扰中学生的物理问题.     

机械波波长的相位定义法

人教版普通高中课程标准实验教科书《物理·选修3-4》,把以前教科书中作为选学内容的"相位"物理量,作为必学内容放在正文中,用以描述机械振动和机械波中振动质点所处的状态.如此描述更科学、精确,也更有利于培养学生应用数学知识解决物理问题的能力.只是波长的定义,"在波动中,振动相位总是相同的两个相邻质点之间的距离,叫做波长"容易使人误解.对于空间一点发出的球面波,它的波阵面是以波源为球心的一个个球面,同一球面上各质点振动状态相同,即相位相同,而这些质点间距离各不相