熔融织构的YBCO超导体的交流磁化率频率响应

在涡漩玻璃理论的基础上,我们推导出了交流磁化率的虚部峰值温度和频率的标度方程,可表示为Tp=Cf1/(v(z-1)).实验结果表明我们的标度方程和实验符合得很好.利用标度方程可以确定样品在磁场下的涡漩玻璃转变温度Tg和指数v(z-1)的数值.     

单相HgBa2Ca2Cu3O8+δ超导体中:与磁通蠕动和磁通流动相对应的标度行为

我们成功地合成了单相HgBa2Ca2Cu3O8+δ超导体.并进行了交流磁化率,ρ-T曲线和临界电流密度等的测量.根据涡漩玻璃理论,我们由ρ-T曲线得到ρ|T-Tg|-ν(z-1)=F±(|T-Tg|-2ν)曲线; 在I-V曲线或者ρ-T曲线上存在一个精细结构:两条分开的标度线分别对应着磁通蠕动和磁通流动.在H-T相图上显示出了磁通点阵随着温度的降低出现涡漩玻璃态-涡漩液态相变:在T*处相变开始,Tg处相变结束,T*与Tg之间为涡漩玻璃态和涡漩液态的过渡区;不可逆线(IRL)就是涡漩玻璃态的相界曲线.     

含有广义守恒律的生长方程标度奇异性的直接标度分析

利用直接标度分析方法研究一个含有广义守恒律生长方程的标度奇异性,得到强弱耦合区域的奇异标度指数.作为其特殊情况,这个方程包含Kardar-Parisi-Zhang（KPZ）方程、 Sun-Guo-Grant（SGG）方程以及分子束外延（MBE）生长方程,并能对其进行统一的研究.研究发现, KPZ方程和SGG方程,无论在弱耦合还是在强耦合区域内都遵从自仿射Family -Vicsek正常标度规律;而MBE 方程在弱耦合区域内服从正常标度,在强耦合区域内能呈现内禀奇异标度行为.这里所得到生长方程的奇异标度性质与利用重正化群理论、数值模拟以及实验相符很好. 关键词： 标度奇异性 强耦合 弱耦合     

高温超导体的非线性物质方程与涡旋相变

本文指出,影响第二类超导体中磁通运动势垒函数U（T,B,J）的并非传输电流J的全部,而是其中和被钉住的磁通线相关的部分Jp＝J－E／ρf。由此可以扒出一个普适于第二类超导体的约化形式的统一物质方程,y=xexp〔-γ（1＋y-x)^p〕。它与大量实验结果符合,初步成功地解释了伏安特性正负曲率共存,钉扎力的标度律,反常霍尔效应,磁通蠕动的温度关系,交流磁化率的振幅效应等重要现象,用此方程导出的在相变温度Tg^ YBCO=78K两侧的100条等温伏安特性曲线,按照涡旋玻璃和玻色玻璃的标度方法都能钓化成两条折叠曲线并与IBM实验室Koch等著名的实验结果定量符合,显示了“一式两相”。与此方程形式相似的函数也可以描述分数量子霍尔效应样品的Ⅰ（Ⅴ）特性和超导－正常态转变的伏安特性。     

含时空关联噪声生长方程的标度奇异性分析

基于动力学重整化群理论研究表面界面生长动力学标度奇异性问题, 得到含时空关联噪声的表面生长方程标度奇异指数的一般结果,并将此方法应用于几种典型的局域生长方程——Kardar-Parisi-Zhang（KPZ）方程、线性生长方程、Lai-Das Sarma-Villain（LDV）方程.结果表明,在长波长极限下局域生长方程的动力学标度奇异性与最相关项、基底维数以及噪声有关,并且若出现标度奇异性,只会是超粗化（super rough）奇异标度行为,而不是内禀（intrinsically）奇异标度行为. 关键词： 标度奇异性 动力学重整化群理论 时空关联噪声     

Bi_（1．8）Pb_（0．2）Sr_2Ca_2Cu_3O高温超导体的I－V特性

我们测量了Ｂｉ１．８Ｐｂ－．２Ｓｒ２Ｃａ２Ｃｕ３Ｏ高温超导体在磁场下不同温度的等温Ｉ－Ｖ曲线．观测到在等温ｌｇＩ－ｌｇＶ曲线上会同时存在正曲率和负曲率．这是通常的Ａｎｄｅｒｓｏｎ－Ｋｉｍ磁通蠕动模型和涡旋玻璃态的标度理论Ｖ∞ｅｘｐ［－（Ｊ－／Ｊ）Ｈ］所不能解释的．我们在蠕动模型的基础上，考虑到磁通运动时的耗散对激活能会有一个动力学的贡献，对上述现象进行了解释，并与实验进行了对比．     

抛射体运动的实验研究

1、实验原理及装置 1．1实验原理质量为m的小球以v0初速度做抛射体运动，其轨道方程为。     

Bi_2Sr_2CaCu_2O_8单晶中的反常尖锋效应

使用牛津震动样品磁强计 (VSM)研究了Bi2 Sr2 CaCu2 O8单晶的磁滞回线 .在 2 0到 40K温度之间发现了反常的尖锋效应 ,随样品O含量的增加 ,发生尖锋效应的外场也相应提高 .可以认为在尖峰效应处发生了由涡漩物质的有序固态到无序固态的相变 ,在有少量点缺陷存在的BSCCO单晶相图上 ,Bsp线终止于 2 0K温度处 ,在 2 0K以下温区没有发生准格子到涡漩玻璃的相变 ,涡漩固相始终以准格子形式存在 ;可以认为尖峰效应是外场、温度、无序的复杂函数     

法拉第电磁感应定律的验证

一、实验装置文献[1]中描述了一种实验装置用于验证法拉第电磁感应定律．本文对实验装置进行了改进，重复了这个实验，并进行了更详细的实验分析，得到了一些结论，可以使学生加深对法拉第定律的认识和理解．图1实验装置示意图1．磁棒2．玻璃管3．线圈支架图1所示为我们的实验装置示意图．在一个有机玻璃管壁上均匀地刻5个槽，制成一个线圈支架．用AWGti36细铜线在槽上分别密绕5个独立的线圈，线圈宽度为4．0mm，直径为1．80cm，匝数分别为N1=30，40，50，60，70．该线圈支架套在一个刻有标度的玻璃管（内直径为1．10cm，管壁厚1．5mm）上…     

Bi1.8Pb0.2Sr2Ca2Cu3O高温超导体的I—V特性研究

我们测量了Ｂｉ１．８Ｐｂ０．２Ｓｒ２Ｃａ２Ｃｕ３Ｏ高温超导体在磁场下不同温度的等温Ｉ－Ｖ曲线。观测到在等温ｌｇＩ－ｌｇＶ曲线上会同时存在正曲率和负曲率，这是通常的Ａｎｄｅｒｓｏｎ－Ｋｉｎ磁通蠕动模型和涡旋玻璃态的标度理论Ｖ∝ｅｘｐ［－（Ｊ０／Ｊ）＾Ｈ］所不能解释的。我们在蠕动模型的基础上，考虑到磁通运动时的耗散对激活能会有一个动力学的贡献，对上述现象进行了解释，并与实验进行了对比。