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1.
本文用推广的矩分析方法对J/ψ的强衰变过程J/ψ→V1,X→V2+V3,V2、V3→2P或3P(其中Vi代表有质量的矢量粒子,P代表赝标介子)进行了讨论.对于具有不同自旋和宇称的中间态X,给出了相应的矩的表达式.在非相对论情况下,计算了过程X→V2+V3的螺旋度振幅值.通过比较部分矩的理论值和实验值,可以确定中间态粒子X的自旋、宇称和所处的分波态. 相似文献
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给出了过程J/ψ→V1+X,X→γ+V2,V2→2P或3P(V1和V2代表矢量介子,P代表赝标价介子)的角分布公式.从而可以区分玻色共振态X的自旋,并在一定条件下确定它的空间宇称. 相似文献
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本文给出了级联衰变过程e++e-→J/ψ→V+X,X→P1+Y,Y→P2+P3(V代表矢量介子,Pi代表赝标介子)的角分布螺旋度形式,为通过J/ψ三级二体强衰变过程对中间态X粒子进行自旋-宇称分析提供理论公式. 相似文献
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用推广的矩分析方法讨论了过程J/ψ→X+f0(980),X→K+K-,f0(980)→π+π-.利用得到的矩表达式,可以确定玻色共振态X的自旋-宇称. 相似文献
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本文讨论了J/ψ双辐射衰过程J/ψ→γ+X,X→γ+V,V→2P(或3P).对于具有不同自旋-宇称JP的中间态X,给出了相应的角分布螺旋度形式以及由推广的矩分析方法得到的各种矩的表达式.这些公式对于确定中间态X的自旋是有帮助的. 相似文献
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利用螺旋度角分布分析和推广的矩分析方法,讨论了J?ψ衰变过程J/ψ→p+X,X→Δ+π,其中p和Δ分别是反质子和自旋–宇称为(3/2)+的Δ重子,给出了相应于自旋–宇称为(1/2)±,(3/2)±和(5/2)±的重子共振态(包括混杂重子态)X的角分布和矩表达式.它们可以用来确定重子共振态X的自旋. 相似文献
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本文用推广的矩分析方法对J/ψ的强衰变过程J/ψ→V_1+X,X→V_2+V_3,V_2、V_3→2P或3P(其中V_i代表有质量的矢量粒子,P代表赝标介子)进行了讨论.对于具有不同自旋和宇称的中间态X,给出了相应的矩的表达式.在非相对论情况下,计算了过程X→V_3+V_3的螺旋度振幅值.通过比较部分矩的理论值和实验值,可以确定中间态粒子X的自旋、宇称和所处的分波态. 相似文献
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当J/ψ辐射衰变产物X是两个赝标介子的束缚态时,螺旋性振幅理论给出了它的角分布WJ.我们注意到.用这个角分布来确定X的自旋宇称存在着不灵敏区.本文对不灵敏区问题作了进一步研究.结果表明:1)确实存在着不灵敏区; 2)θ(1720)的自旋宇称是2+还是0+尚不能最后肯定; 3)窄峰ξ(2230)如果存在的话,可以排除其自旋宇称是0+的可能性. 相似文献
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在J/ψ强子衰变过程中,伴随f0(975)产生的玻色共振态X,若衰变为一对正反赝标介子,它的自旋-宇称只能是产JPC=(奇)--.这里给出了过程的角分布螺旋度形式,并就如何确认X为1--或3--介子作了讨论.认为北京谱仪在K+K-π+π-四叉道中见到的反冲f0(975)的共振态X1(1573)是一个可能的新共振态. 相似文献
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本文给出了过程e++e-→J/ψ→V+X,V→P1P2或P1P2P3和X→pp的角分布螺旋度形式,并在此基础上进行了矩分析,得到了若干关系式,有助于确定玻色共振态X的自旋Jx以及过程J/ψ→V+X的螺旋度振幅之比. 相似文献
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本文给出了过程e+e-→J/ψ→γB,B→P1P2的螺旋性形式(HF)[1]和等效相互作用形式(EIF)[2]之间的关系.在B的不同自旋(J=2,4)下赝标介子的角分布显示,为了确定B的自旋,存在敏感区域和不敏感区域.令人遗憾的是,θ/f2(1720)和ξ(2230)的数据正好掉入不敏感区域. 相似文献
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讨论了强子衰变过程J/ψ→ωπ+π-包含的三个不同中间过程J/ψ→ωf2(1270),f2→π+π-和J/ψ→b1±(1235)π+,b1±→ωπ±的耦合问题.这种耦合效应的考虑对于精确测定共振态f2和b1±的参数以及这些反应道的螺旋度振幅比是十分重要的. 相似文献
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为了便于BES(北京谱仪)做数据分析,本文给出了在J/ψ→ωX,ω→2π或3π,X→KKπ反应中寻找1+-奇特态的一些新的关系式.并且对于在三级二体衰变过程J/ψ→ωX,ω→2π或3π,X→K*K,K*→Kπ中如何寻找1+-奇特态的问题作了讨论. 相似文献