在同位旋空间中正反质子弹性散射的重整化混合圈链图效应

本文采用描述荷电和中性 pion 介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型，计算出在 pion0 重整化混合圈链图传播下 p pbar -> p pbar 弹性散射微分截面的“精确”解析结果；并且将此结果与在 pion0 树图传播下的微分截面作了对比分析，得到相应的辐射修正重要信息。本文完成的工作对进一步深入研究 pion 介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型以及深入理论探讨正反质子对撞实验，都将提供理论研究的参考价值。     

在同位旋空间中正反质子弹性散射的重整化混合圈链图效应

本文采用描述荷电和中性 pion 介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型,计算出在 pion0 重整化混合圈链图传播下 p pbar -> p pbar 弹性散射微分截面的“精确”解析结果;并且将此结果与在 pion0 树图传播下的微分截面作了对比分析,得到相应的辐射修正重要信息。本文完成的工作对进一步深入研究 pion 介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型以及深入理论探讨正反质子对撞实验,都将提供理论研究的参考价值。     

在同位旋空间中正反质子弹性散射的重整化混合圈链图效应

本文采用描述荷电和中性 pion 介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型,计算出在 pion0 重整化混合圈链图传播下 p pbar -> p pbar 弹性散射微分截面的“精确”解析结果;并且将此结果与在 pion0 树图传播下的微分截面作了对比分析,得到相应的辐射修正重要信息。本文完成的工作对进一步深入研究 pion 介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型以及深入理论探讨正反质子对撞实验,都将提供理论研究的参考价值。     

在同位旋SU(2)不变耦合模型中研究 p pbar -> n nbar 核子反应的重整化无穷阶链图效应

本文采用描述中性及荷电 pion 介子（pion0,pion+,pion-）与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型,计算出在pion0 及 pion+, pion- 重整化链图传播下 p pbar -> n nbar 核子反应微分截面的“精确”解析结果;并且将此结果与在 pion0 及 pion+, pion- 树图传播下的微分截面作了对比分析,得到相应的辐射修正重要信息。本文完成的工作对进一步深入研究三种荷电状态 pion 介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型以及深入理论探讨质子-反质子对撞实验,都将提供某些理论研究的参考价值。     

在同位旋SU(2)不变耦合模型中研究 p pbar -> n nbar 核子反应的重整化无穷阶链图效应

本文采用描述中性及荷电 pion 介子（pion0,pion+,pion-）与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型,计算出在pion0 及 pion+, pion- 重整化链图传播下 p pbar -> n nbar 核子反应微分截面的“精确”解析结果;并且将此结果与在 pion0 及 pion+, pion- 树图传播下的微分截面作了对比分析,得到相应的辐射修正重要信息。本文完成的工作对进一步深入研究三种荷电状态 pion 介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型以及深入理论探讨质子-反质子对撞实验,都将提供某些理论研究的参考价值。     

精确计算在π~0重整化链图传播下p→p′微分截面

本文采用中性介子π0与核子N-反核子U-强相互作用的Lorentz不变耦合模型,对质子反质子在中性介子π0重整化链图传播下的散射微分截面,作了严格解析计算后获得了"精确"理论结果;进而,又对该计算结果与π0树图传播下的微分截面作了对比分析,获得了相关辐射修正的重要结果.这对于深入研究质子摊贩质子在高、中、低能区中的弹性碰撞及其描述强相互作用的Lorentz不变耦合模型理论,都将提供某些值得借鉴与参考的理论研究价值.     

精确计算在π0重整化链图传播下p(p)→p(p)'微分截面

本文采用中性介子π0与核子N-反核子(N)强相互作用的Lorentz不变耦合模型,对质子p-反质子(p)在中性介子π0重整化链图传播下的散射微分截面,作了严格解析计算后获得了"精确"理论结果;进而,又对该计算结果与π0树图传播下的微分截面作了对比分析,获得了相关辐射修正的重要结果.这对于深入研究质子p-摊贩质子(p)在高、中、低能区中的弹性碰撞及其描述强相互作用的Lorentz不变耦合模型理论,都将提供某些值得借鉴与参考的理论研究价值.     

精确计算p重整化链图传播下p→2π~0反应微分截面(英文)

采用中性介子π0与核子N-反核子N-强相互作用的Lorentz不变耦合模型,对质子反质子重整化链图传播下p→2π0反应微分截面作了严格解析计算,获得精确理论结果;并通过将该计算结果与质子反质子树图和重整化单圈图传播下p→2π0反应微分截面作对比分析,讨论了相关辐射修正.此研究结果对于Lorentz不变耦合模型理论的深入研究与核物理的深入探索,都将提供理论计算研究方面一定的学术参考价值.     

精确计算n-(n)重正化链图传播下n+(n)→2π0反应截面

采用中子n-反中子n与中性介子π0强相互作用的Lorentz不变耦合模型,对n-n重正化链图传播子作了有关物理分析及其严格解析计算,获得精确理论计算结果.进而将此结果用于n n→2π0反应的物理过程分析及其截面的计算研究中,并精确计算出n-n重正化链图传播下n n-2→2π0反应微分截面.还将此计算结果与n-n树图和重正化单圈链图传播下n n→2π0反应微分截面作了对比分析,获得了有关辐射修正的重要信息.此结果对于深入研究Lorentz不变耦合模型理论以及深入探索核物理中关于核子、反核子与介子强相互作用的粒子反应截面问题具有一定的参考价值.此外,还将对量子场论微扰理论中关于逐阶重正化计算的不同考虑方式与计算途径及其相关物理过程提供某些值得借鉴之处.     

精确计算n-n重正化链图传播下n+n→２π0反应截面

采用中子n-反中子n与中性介子π⁰强相互作用的Lorentz不变耦合模型,对n-n重正化链图传播子作了有关物理分析及其严格解析计算,获得精确理论计算结果. 进而将此结果用于n+n→2π⁰反应的物理过程分析及其截面的计算研究中,并精确计算出n-n重正化链图传播下n+n→2π⁰反应微分截面. 还将此计算结果与n-n树图和重正化单圈链图传播下n+n→2π⁰反应微分截面作了对比分析,获得了有关辐射修正的重要信息. 此结果对于深 关键词： Lorentz不变耦合模型 重正化链图传播子 微分截面 辐射修正     

手征夸克模型下ud四夸克态的研究(英文)

在手征SU(3)夸克模型和扩展的手征SU(3)夸克模型的框架下,用变分的方法系统地研究了同位旋为0、1,自旋宇称为0~ 、1~ 和2~ 的ud■四夸克系统6个低组态的能量.模型的参数取自以前的工作,它能很好地描述核子-核子散射相移以及核子-超子散射截面.S道相互作用的参数由拟合K介子和K~*介子的质量定出,并且考虑了具有相同量子数的态之间的态混合效应.结果表明,同位旋为0且自旋宇称为1~ 的ud■能量低于相应的K~*K~*的阈能,且该组态中KK~*的成分相当小,因此该组态的宽度可能较小,可视为一个可能的四夸克态的候选者.     

奇异核物质中K介子有效质量

在Schaffner相对论平均场模型的框架基础上, 考虑同位旋矢量介子δ,扩展了强子动力学模型和单玻色子交换K介子-模型, 重新讨论了介子与重子和介子与K介子相互作用的耦合常数, 研究了奇异核物质中K介子的有效质量, 发现在奇异核物质中K介子的有效质量随密度的变化比在纯核子物质中的变化小. 同位旋矢量介子δ对在奇异核物质中K介子有效质量随密度变化有明显的影响, 但对不同的参数组, 其影响的大小不同.     

手征夸克模型下udss四夸克态的研究

在手征SU(3)夸克模型和扩展的手征SU(3)夸克模型的框架下, 用变分的方法系统地研究了同位旋为0、1, 自旋宇称为0⁺、1⁺和2⁺的udss四夸克系统6个低组态的能量. 模型的参数取自以前的工作, 它能很好地描述核子-核子散射相移以及核子-超子散射截面. S道相互作用的参数由拟合K介子和K^*介子的质量定出, 并且考虑了具有相同量子数的态之间的态混合效应. 结果表明, 同位旋为0且自旋宇称为1⁺的udss能量低于相应的K^*K^*,的阈能, 且该组态中KK^*的成分相当小, 因此该组态的宽度可能较小, 可视为一个可能的四夸克态的候选者.     

关于核子结构

本文的目的是提出一个可能的核子结构模型;希望定性地将核子内部核物质分布、核子内部电荷分布、核子反应等现象连系起来。 一、基本假设 第一,假设核子由一个轻费米子及许多π介子所组成。这里假设的费米粒子是中性的,自旋1/2,同位旋1/2,带重粒子荷 1。它总是和π介子在束缚状态中存在。它和许多π介子强烈吸引而组成核子。     

K介子衰变中的同位旋改变

在李政道的弱相互作用的W中间玻色子模型中,K介子的2π型衰变和三体轻子型衰变的最低级图形分别只能是图1(a)和图1(b)(s波的2π态不能与W组成同位旋标量,所以K→2π型衰变的最低级近似只有图1(a))。这模型假定了KWπ顶角服从同位旋选择规则|△Ⅰ|=1/2,而Wπ顶角满足|△Ⅰ|=0,从而保证了K→2π衰变中|△Ⅰ|=1/2。它同时预言     

介绍一种“π凝聚”的理论模型

一、引言 π分子是一种基本粒子,属介子旅.根据据所带电荷为 、 、0,可分为π ,π-,πu三种π介子π介子的自旋转为零,宇称为负,同位旋为1,静止质量为139, 物理MeV,寿命为10-8see.它在核物理中占有十分突出的地位.自从1935年日本　川秀树提出了核力介子理论以来,现在一般都认为,核子-核了间的相互作用是通过π分子来传递的。在原子核内存在着瞬时出现的π介子,与自由π介子不同,它不满足的质能关系式,因此说它是“虚”的π介子. 最近几年,有不少理论物理工作者[1]在探讨这样一个问题:在原子核内是否有真实的自由π介子存在?他们考虑的基点…     

推广的介子云口袋模型和核力

利用介子云口袋模型, 本文计算了π场对核子-核子间相互作用势的贡献. 本文证明, 在核子之间距离较大的条件下由介子云口袋模型给出的结果与单π交换势相符. 此外, 为考虑矢量介子对核力的贡献, 我们推广了介子云口袋模型使包含矢量介子和夸克的相互作用. 利用这个推广的介子云口袋模型和两核子体系的Breit-Fermi方程, 通过Foldy-Wouthuysen变换, 在非相对论近似下, 本文计算的核子间相互作用势与通常核理论的结果相符, 但本文考虑了核子体积大小(形式因子)对核力的影响.     

二级π-核光学位及双电荷交换反应

本文采用π-核的Iso-elastic散射光学位框架,在纯核子机制下,考虑了核子关联,利用固定散射中心的场论方法微观地计算了二级光学位,并由此研究了到同位旋相似态的π-核双电荷交换(DIAS DCX)反应.本文计算的能区是:入射π介子的动能处于0～300MeV之间,在计算中同时考虑了π-核子散射振幅中s、p波分量的贡献.     

粒子(E≥45 MeV)核内级联Monte Carlo模拟程序研究

本文基于核内级联物理过程,采用Monte Carlo方法发展了一款质子、中子以及π介子的粒子输运程序.基本物理模型基于适当简化和核内级联Bertini模型,同时借鉴了INCL模型质心系下的角微分分布以克服Bertini模型之不足,即采用Monte Carlo方法模拟核子与核子、核子与π介子间的弹性散射、非弹性散射等过程,粒子相互作用时,核子密度随半径变化且作用截面参考Bertini模型22类实验截面数据,出射粒子散射角在质心系下的抽样遵从INCL模型所确定的微分分布.可模拟45—3500 MeV的中子、质子或2500 MeV以下π介子引起的核内级联过程.入射粒子能量在60—378 MeV范围内反应截面理论计算值与已有实验数据、以及在65—3000 MeV较宽能区范围内反应截面、出射粒子增殖比、微分截面和剩余核等计算结果与MCNPX,GEANT 4和PHITS模拟结果符合较好.     

QCD微扰理论和原子核(2)核子-介子耦合顶点的结构

利用禁闭夸克系统的QCD低阶微扰,讨论了核子-介子耦合顶点的结构。在MIT袋模型球腔近似下,导出了从核子→核子（重子）+介子顶点结构的几率振幅。在不考虑末态重子与介子的分裂和相对运动时的计算表明,相应于核子-核子相互作用中的激发态重介子（B、δ、A₁…）交换和有激发态重子（N^*、Δ^*）为中间态的双π交换过程是主要的。但单π、单ρ、ω等介子交换过程未出现。