塑料闪烁探测器氘氚中子灵敏度标定

为了测量ＬＦ－１２装置激光聚变Ｄ－Ｔ中子产额，我们通过ＮＳ－２００加速器和脉冲中子管对实验所用几个塑料闪烁探测器的Ｄ－Ｔ中子灵敏度进行了标定，给出了各探测器在不同条件下的Ｄ－Ｔ中子灵敏度值。加速器和脉冲中子管两种方法的测量误差分别为±１３％和±５０％，两种标定结果在误差范围内是一致的。     

1.3μmDFB半导体激光超短脉冲的产生及其压缩

本文首次报道１．３μｍ单模超短脉冲产生及压缩实验。通过梳状波电脉冲直接调制ＤＣＰＢＨ－ＤＦＢ半导体激光器，获得２２ｐｓ单模光滑脉冲；然后利用Ｇ－Ｔ干涉仪压缩得到近变换极限超短脉冲。脉宽为９．３ｐｓ，峰值功率超过２００ｍＷ，重复频率１ＧＨｚ，时间带宽乘积为０．３９，脉冲压缩比为２．４。最后对实验结果进行了讨论。     

F—P滤波窗在半导体光孤子源中的作用

利用光谱窗滤波法对增益开关半导体激光器输出光脉冲消啁啾进行了理论分析，在线性啁啾近似下得到了啁啾光脉冲经Ｆ－Ｐ后的谱宽表达式，给出了经Ｆ－Ｐ后光脉冲的宽度，波形以及自相关测量时的波形因子与Ｆ－Ｐ参数的关和纱曲线，实验结果与理论分析基本一致。     

F－P滤波窗在半导体光孤子源中的作用

利用光谱窗滤波法对增益开关半导体激光器输出光脉冲消啁啾进行了理论分析，在线性啁啾近似下得到了啁啾光脉冲经Ｆ－Ｐ后的谱宽表达式，给出了经Ｆ－Ｐ后光脉冲的宽度、波形以及自相关测量时的波形因子与Ｆ－Ｐ参数的关系曲线．实验结果与理论分析基本一致．     

利用双光子吸收效应测量激光脉冲的相干时间

研究了利用反向泵浦－探测双光子吸收材料的方法来测量脉冲激光的相干时间，并测量量了２３ｐｓ，５３２ｎｍ Ｎｄ：ＹＡＧ激光脉冲的相干时间。实验和理论分析表明，光束相干作用增加了双光子吸收，利用此方法可测量其它脉宽激光的相干时间。     

利用非线性光学环路镜实现多个波长的同时变换

利用非线性光不路镜（ＮＯＬＭ）成功地实现了多个波长的同时变换,最大波长变换间距大于２５ｎｍ。实验系统中采用增益开关分布反馈半导体激光器（ＧＳ ＤＦＢ－ＬＤ）产生的超短光脉冲作为控制光,频谱分割法得到多波长激光作为信号光。改变控制光的输入功率或非线性光学环路镜中的偏振控制器的偏振方向能够改变不同变换波长信号的性能。     

NYAB晶体的COTTON效应和旋光度估算

本文报道了ＮＹＡＢ［四硼酸铝钇钕，Ｎｄ，Ｙ１－ｘＡｌ３（ＢＯ３）４］在室温下，３００－８００ｎｍ波长范围内晶体Ｚ轴方向的ＣＤ谱（圆二色性谱）测定的结果，给出了相应的Ｃｏｔｔｏｎ效应参数。将Ｋｒｏｎｉｇ－Ｋｒａｍｅｒｓ变换公式应用于晶体，在高斯型ＣＤ带近似下，给出了晶体旋光度与Ｃｏｔｔｏｎ效应参数的关系式。计算了ＮＹＡＢ晶体Ｚ轴方向的旋光度，讨论了在ＣＤ带半宽较小时用ＣＤ谱的测量估算晶体旋光度的优点     

30GHz RF脉冲展宽器

RF脉冲展宽器用来把高功率窄脉冲变换为较低功率的长脉冲,CLIC实验装置CTFⅡ中的功率提取结构已经可以提供功率达280MW,脉宽16ns的30GHz RF脉冲,为了用它来研究加速结构的最高表面场强和脉宽的关系,设计了30GHz RF脉冲展宽器,完成了系统设计,微波部件的设计及加工,系统的调试,最后安装在CTFⅡ上,并成功进行了高功率实验.     

飞秒脉冲展宽器的设计

以群速度色散展宽脉冲理论和基尔霍夫－菲涅耳积分为基础，合理地设计了一种紧凑有效的飞秒脉冲展宽器，不仅获得了较大的脉冲展宽比，而且光束通过展宽器后其空间特性也得到恢复。     

展宽压缩器的谱透过率对短脉冲时间特性的影响

为了考察短脉冲激光装置中展宽压缩器的谱透过率对输出脉冲时间特性的影响,通过解析推导得到了激光脉冲通过平行光栅对的谱透过率表达式。结果表明:谱透过率不仅与光栅尺寸及光栅线密度有关,还与光束口径、入射角、光栅间距等参数有关;通常情况下展宽器的截止带通较小,对脉冲的信噪比有较大的影响;而压缩器中由于光束口径很大,有很宽的渐变透过率带通,对压缩后的脉宽及信噪比有利。目前常见的短脉冲激光系统中,限制输出脉冲信噪比的往往是展宽器而非压缩器。     

宽可调谐自起振被动锁模掺铒光纤激光器

分析了利用非线性偏振旋转效应作为等效可饱和吸收体锁模的原理,并用该方法构建起环形腔被动锁模掺铒光纤激光器,结合可调谐滤波器腔外滤波的方法实现锁模脉冲波长的连续可调谐.实验中得到自起振、平均输出功率0.313 mW,脉冲半极大全宽度(FWHM)1.5 ps,中心波长1562.3nm,重复频率13.9MHz的稳定被动锁模脉冲序列输出,滤波后输出脉冲中心波长在1553.2～1571.4 nm内连续可调,得到谱宽2.5 nm以下,脉宽小于1.8 ps的限变脉冲输出.     

Narrow-band coherent anti-stokes Raman signals from broad-band pulses

By tailoring the phase of a 100 femtosecond probe pulse we are able to obtain a narrow-band coherent anti-Stokes Raman spectroscopy (CARS) resonant signal with a width of less than 15 cm(-1), which is an order of magnitude narrower than the CARS signal from a transform limited pulse. Thus, by measuring the spectrum of the CARS signal we are able to obtain a high-resolution energy level diagram of the probed sample in spite of the broad femtosecond pulse spectrum.     

Simulation of Femtosecond Pulse Propagation through Hollow Fibre Filled with Noble Gases of Gradient Temperature

We propose a novel technique for generating intense few to mono-cycle femtosecond pulses. The simulation demonstrate that for the temperature difference of 300K, the spectrum of the output pulses is increased by 67% and the transform limited pulse width is reduced almost by half, compared with those obtained with hollow fibres in uniform temperature.     

Spectral distributions of harmonic generation from electron oscillation driven by intense femtosecond laser pulses

The characteristics of harmonic radiation due to electron oscillation driven by an intense femtosecond laser pulse are analyzed considering a single electron model. An interesting modulated structure of the spectrum is observed and analyzed for different polarization. Higher order harmonic radiations are possible for a sufficiently intense driving laser pulse. We have shown that for a realistic pulsed photon beam, the spectrum of the radiation is red shifted as well as broadened because of changes in the longitudinal velocity of the electrons during the laser pulse. These effects are more pronounced at higher laser intensities giving rise to higher order harmonics that eventually leads to a continuous spectrum. Numerical simulations have further shown that by increasing the laser pulse width broadening of the high harmonic radiations can be limited.     

基于微分滤波的联合变换相关

分析了微分滤波对联合变换功率谱的影响，得到了一种称之为功率谱形式的微分滤波器，该滤波器的滤波函数为一实数并且有一定的特点，因此很容易制得，计算机模拟表明，功率谱微分滤波联合变换相关器在相关峰值，旁瓣比，半宽度等方面比一般联合变换相关器有显著的改善，可以大大提高相关图像识别的可靠性，文中给出了实验结果，与模拟计算结果吻合，引入一个新参数可以更好地描述相关图像识别中的相关性。     

啁啾高斯脉冲通过增益色散介质的传输特性

采用复数波数定义和衍射积分方法,研究了啁啾高斯脉冲在增益色散介质中的传输特性,给出了介质增益谱为洛仑兹分布时的频谱分布以及时空分布的传输解析公式,详细分析了传输过程中光场的频谱和时空分布、脉宽和频谱变化以及谱移等特性。结果表明,啁啾高斯光束在介质中传输时其时间波形仍保持高斯分布不变,但在传输过程中其脉宽会发生变化。在传输过程中,啁啾参量会影响谱宽的减小程度以及谱移的幅度。啁啾参量越大,脉宽展宽和谱宽压窄的效果越明显,同时,随着传输距离的增大,光谱谱移也越明显。对于给定的啁啾参量,随着传输距离的增大,谱移将最终趋于一恒定值。     

多个超短脉冲相干叠加构成窄带平顶长脉冲的研究

利用超短脉冲放大过程中的光谱增益窄化效应以及标准具的滤波作用,提出了基于再生放大器的多脉冲相干叠加方案，并对该方案在多脉冲叠加阶段的工作原理进行了分析；在小信号增益区内，对多个超短脉冲相干叠加进行了理论分析和数值计算，数值模拟的结果表明，影响形成窄带平顶长脉冲的基本关系为子脉冲宽度、再生放大器中的损耗及其与振荡器的长度失配量对构成脉冲时间波形影响很大，而对其频谱影响很小；叠加脉冲个数、标准具的通带宽度对构成脉冲波形和光谱均有影响. 关键词： 超短脉冲 多脉冲叠加器 窄带平顶长脉冲 数值计算     

提高RZ码偏振度椭球对偏振模色散响应范围的方法

提出了使用适当带宽的光带通滤波器和选择合适的脉冲宽度两种方法来增加RZ码光纤通信系统中偏振度椭球对偏振模色散的响应范围,模拟计算得到了40 Gb/s的 RZ码在不同脉冲宽度以及同一脉冲宽度下不同的滤波器带宽两种情况下偏振度椭球的短轴随偏振模色散的变化情况. 结果表明, 采用这二种方法可以明显地提高偏振度椭球的短轴对偏振模色散的响应范围. 另外, 数值模拟结果还表明对于40 Gb/s的系统滤波器带宽应大于50 Hz, 光源脉宽应在4 ps~10 ps较为合适. 通过实验证明了这二种方案是可行的.     

Fourier变换光谱学退卷积技术的理论研究

介绍了Fourier变换光谱退卷积技术的原理,通过数学推导从理论上对退卷积光谱的特性进行了分析,分别讨论了退卷积技术的两个重要参量,即退卷积系数和切趾长度,对复原光谱的线宽和信噪比的影响,从而得到三个结论:1) 退卷积技术的分辨率增强能力在实际中由于受到噪音的限制而不能无限提高.2) 对于光谱中宽度不同的谱线,退卷积将导致它们之间的峰高比失真.3) 在选定退卷积系数和切趾长度以满足谱线形状和宽度的要求后,只有通过选择合适的切趾函数来满足信噪比的要求.研究还发现,退卷积过程相当于一个带通滤波器,其中高通滤波器是退卷积函数,低通滤波器是切趾函数,它们共同决定着退卷积技术的滤波特性.     

Wavelength tunable ultra-short pulses based on a flat broadband spectrum generated in a nonlinear ytterbium-doped fiber amplifier

We present a nonlinear ytterbium-doped fiber amplifier based on enhanced nonlinear effects that can produce a flat broadband spectrum ranging from 1050–1225 nm with a maximum average output power of 7.8 W at 14 W pump power.Its repetition rate is 89 MHz. Using a pair of gratings and two knife edges as a filter, wavelength tunable picosecond pulses of tens to hundreds of milliwatts can be obtained in the broadband spectrum range. The output power, pulse width, and spectrum(center wavelength and linewidth) are adjusted by tuning the distance of the grating pair and/or the knife edges.Fixing the distance between the two gratings at 15 mm and keeping the output spectrum linewidth at approximately 20 nm,the shortest pulse width obtained is less than 1 ps centered at 1080 nm. The longest wavelength of the short pulses is around1200 nm, and its output power and pulse width are 40 m W and 5.79 ps, respectively. The generation of a flat broadband spectrum is also discussed in this paper.