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1.
An attempt is made to find out the suitable entrainment and exit boundary conditions in laminar flow situations. Streamfunction vorticity formulation of the Navier–Stokes equations are solved by ADI method. Two‐dimensional laminar plane wall jet flow is used to test different forms of the boundary conditions. Results are compared with the experimental and similarity solution and the proper boundary condition is suggested. The Kind 1 boundary condition is recommended. It consists of zero first derivative condition for velocity variable and for streamfunction equation, mixed derivative at the entrainment and exit boundaries. Copyright © 2005 John Wiley & Sons, Ltd. 相似文献
2.
3.
基于可压缩的全Naiver-Stokes方程,利用PHOENICS程序对由会聚 辐射阳极形状等离子体炬产生的超声速等离子体射流进行了数值模拟.考虑了等离子体的黏性、可压缩性以及变物性对等离子体射流特性影响.研究了超声速等离子体射流的流场结构特性以及不同环境压力对等离子体射流产生激波结构的影响.结果表明,超声速等离子体射流在喷口附近形成的周期性激波结构是其和环境气体相互作用的结果.
关键词:
等离子体炬
超声速等离子体射流
PHOENICS 相似文献
4.
对氧碘化学激光器的单重态氧发生器(SOG)进行了改进,采用横向射流方式,并对该横向射流式单重态氧发生器的性能进行了检测。实验中过氧化氢碱溶液温度控制在-16℃左右,氯气流量为530mmol/s,He与氯气的流量比为3;采用PS法测量单重态氧分子的产率,吸收法测量氯气的利用率和相对水含量。得出如下结论:在不使用冷阱和分离器的情况下,最高单重态氧分子产率达到58%, 氯气利用率在80%以上,相对水含量小于等于0.5;气体达到最大流量时,发生器仍然能稳定地工作。 相似文献
5.
在e-A深度非弹性散射过程中, 喷注穿过冷核介质时, 多重散射诱导胶子辐射会导致对碎裂函数的修正及喷注的能量损失.前期研究中关于计算e-A深度非弹性散射中胶子辐射振幅的两种方法: 螺旋振幅近似和微扰QCD严格计算都异常繁杂.
本文发展了一种新的方法, 可以方便计算出多重散射导致胶子辐射的振幅, 得到的碎裂函数的修正以及能量损失与严格计算的结果一致. 相似文献
6.
7.
8.
We continue to investigate strongly and weakly Lie remarkable equations, which we defined in a recent paper. We consider some
relevant algebras of vector fields on ℝk (such as the isometric, affine, projective, or conformal algebras) and characterize strongly Lie remarkable equations admitted
by the considered Lie algebras.
__________
Translated from Teoreticheskaya i Matematicheskaya Fizika, Vol. 151, No. 3, pp. 486–494, June, 2007. 相似文献
9.
Dilek Yildiz JeronimusP.A.J. vanBeeck MichelL. Riethmuller 《Particle & Particle Systems Characterization》2004,21(5):390-402
Two‐phase flows hold an interest in many areas of science and engineering. In the safety field, one such topic is the accidental release of flammable and toxic pressure‐liquefied gases. In case of such a release, a flashing vapor explosion takes place resulting in a very dense two‐phase cloud. If the released substance is flammable, this cloud can be combustible and can lead to deflagration or detonation. For understanding the source processes of flashing and risk assessment, data related to cloud characteristics (i.e. droplet size, velocity etc.) is needed especially in the near region of the release. Due to the non‐equilibrium nature of the near field regions accurate data measurement is not possible with intrusive techniques. Therefore, laser‐based optical techniques (like Particle Image Velocimetry (PIV), Particle Tracking Velocimetry and Sizing (PTVS), Phase Doppler Anemometry (PDA) etc.) present the only possibility to obtain information for particle diameter and velocity evolution in this harsh environment. 相似文献
10.
S. Han H. Kühn F. W. Hsing K. Münnemann B. Blümich S. Appelt 《Journal of magnetic resonance (San Diego, Calif. : 1997)》2004,167(2):187
We have visualized the melting and dissolution processes of xenon (Xe) ice into different solvents using the methods of nuclear magnetic resonance (NMR) spectroscopy, imaging, and time resolved spectroscopic imaging by means of hyperpolarized 129Xe. Starting from the initial condition of a hyperpolarized solid Xe layer frozen on top of an ethanol (ethanol/water) ice block we measured the Xe phase transitions as a function of time and temperature. In the pure ethanol sample, pieces of Xe ice first fall through the viscous ethanol to the bottom of the sample tube and then form a thin layer of liquid Xe/ethanol. The xenon atoms are trapped in this liquid layer up to room temperature and keep their magnetization over a time period of 11 min. In the ethanol/water mixture (80 vol%/20%), most of the polarized Xe liquid first stays on top of the ethanol/water ice block and then starts to penetrate into the pores and cracks of the ethanol/water ice block. In the final stage, nearly all the Xe polarization is in the gas phase above the liquid and trapped inside the pores. NMR spectra of homogeneous samples of pure ethanol containing thermally polarized Xe and the spectroscopic images of the melting process show that very high concentrations of hyperpolarized Xe (about half of the density of liquid Xe) can be stored or delivered in pure ethanol. 相似文献