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1.
本文引进了具有性质(G'k)的Wakamatsu倾斜模的概念,并用同调有限子范畴的性质对其进行了刻画. 相似文献
2.
用传送带运送物体类问题是一种典型的动力学问题.由于此类题涉及多个物理过程,而且物体多与传送带之间有相对滑动,容易与相对运动问题相混淆.所以,同学们分析、解决此类问题感觉比较困难.现举几例并加以分析. 相似文献
3.
4.
存在滑移时两圆球间的幂律流体挤压流动 总被引:10,自引:1,他引:9
基于Reynolds润滑理论分析了壁面滑移对任意圆球颗粒间幂律流体的挤压流动的影响。研究表明有壁面滑移时挤压流动的粘性力可通过引进本文定义的滑移修正系数分离出无滑移解。推导出的挤压力滑移修正系数是一积分表达式,依赖于滑移参数、幂律指数、球间隙和积分上限。一般地壁面滑移导致粘性力减小,粘性力的减小量随幂律指数的增大而增大,表明壁面滑移对剪切增稠流变材料有更大的影响;粘性力的减小量还随着滑移参数的增大而增加,而这恰与假设相符合;粘性力的减小量又随球间隙减小或积分上限的增大(从液桥情况到完全浸渍)而减小直到趋于常数,这一特性在离散元模拟时可以有效地减少计算量。 相似文献
5.
6.
考虑壁面滑移的Z-W流变模型及其应用 总被引:3,自引:0,他引:3
总结了聚合物熔体在剪切溶场壁面滑移研究的成果,提出了Z-W模型的物理概念。该模型考虑了界面分子链和固体壁面间解吸-吸附而发生的滑移。界面分子链和内部分子链间解缠-重新缠结而发生的表观滑移以及变形摩擦滑移。在稳态简单剪切流运过程,模型可以化简为应力和应变的二次微分方程,说明了壁面滑移来源于Cohesive滑移和Adhesive滑移两部分,对于自激振荡相关的多重内振荡和多重外振荡进行了归纳,应用统一模型定性地解释了毛细管实验中剪切应力的非线性,瞬态自激振荡、滑-粘转换和鲨鱼皮等现象,在聚合物熔体振动剪切流动(LAOS)中,统一模型可以简化为杜芬方程,通过模拟发现,该模型可解释小应变振幅下振动剪切时的线性流变行为和在大振幅振动流动中的复杂非线性行为。非线性行为与熔体粘弹性以及近壁面界面层的性质有关,统一模型在特殊情况下还可以简化Joshi模型,结构网络模型,Hatzikiriakos或等效的Graham模型,可见,Z-W模型内内涵比较丰富,适用面较广,也从一个侧面说明该模型具有相当的合理性。 相似文献
7.
Storage-Reduction of NOx over Combined Catalysts of Pt/Ba/Al2O3-Mn/Ba/Al2O3: Carbon Monoxide as Reductant
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Sha Deng Xuehui Li Jianhua Xiao Furong Wang Lefu Wang 《天然气化学杂志》2007,16(2):213-216
Storage-reduction of NOx by carbon monoxide was investigated over combined catalysts of Mn/Ba/Al2O3-Pt/Ba/Al2O3. Combination of Mn/Ba/Al2O3 and Pt/Ba/Al2O3 catalysts in different ways showed excellent NOx storage-reduction performance and the content of Pt could be reduced by 50%. Not only the addition of 5Mn/15Ba/Al2O3 to lPt/15Ba/Al2O3 could improve its storage ability, but also enhance the NOx conversion consequently. NOx conversion over the combined catalysts (the combined catalysts I and II) was increased under dynamic lean-rich burn conditions, the maximum NOx conversion increased from 69.4% to respectively 78.8% and 75.7% over two combined catalysts. 相似文献
8.
10.
通过二维流体力学基本方程的数值模拟,探讨了Prandtl(普朗特)数Pr=6.99时,倾斜矩形腔体中的对流斑图和斑图转换的临界条件.根据倾角θ和相对Rayleigh(瑞利)数Rar的变化,倾斜矩形腔体中的对流斑图可以分为:单滚动圈对流斑图、充满腔体的多滚动圈对流斑图和过渡阶段的多滚动圈对流斑图.当θ一定时,随着Rar的减小,系统由充满腔体的多滚动圈对流斑图过渡到单滚动圈对流斑图.这时,对流振幅A和Nusselt(努塞尔)数Nu随着Rar的增加而增加.当Rar=9时,随着θ的增加,系统由充满腔体的多滚动圈对流斑图过渡到单滚动圈对流斑图,这时对流振幅A随着θ的增加而减小,Nusselt数Nu随着θ的增加而增加.在θc-Rar平面上对多滚动圈到单滚动圈对流斑图过渡的模拟结果表明, 在Rar=2时, 腔体中没有发现多滚动圈对流斑图.在Rar为2.5左右时,腔体中出现多滚动圈到单滚动圈对流斑图的过渡.当多滚动圈到单滚动圈对流斑图过渡的临界倾角θc<10°时,θc随着Rar的减小而增加.当θc>10°时,θc随着Rar的增加而增加,在Rar≤5时,θc随着Rar的增加而迅速增加;当Rar>5时,θc随着Rar的增加而缓慢增加.θc与Rarθ的关系与Rar类似 相似文献