双光折变晶全半线性相位共轭器的自脉动

在由两声光折变ＢａＴｉＯ３晶体（其中一块晶体为一内反射式自抽运相位共轭镜工作方式，起外反射镜作用）构成的半线性自抽运相位共轭吕中观察到了相位共轭光的自脉动现象。自脉动的平均频率ｆ与入射光功率Ⅰ０的关系为ｆ∞Ⅰ０＾１．４３；相位共轭光的平均维持时间ΔＴ与入射光功率Ⅰ０近似成反比。观察到光折变ＢａＴｉＯ３晶体蝇扇形散射光具有动态的空间结构，扇形散射光的这种特性是引起上述半线性自抽运相位共轭器中相位共轭     

碱金属原子双光子共振的能级与光谱

双光子共振增强了碱金属原子的非线性极化率，可以观测到多种非线性光学过程产生的非线性光谱，本文分析了有关的能级分布和光谱特点。     

双光折变晶体半线性相位共轭器的自脉动

在由两块光折变BaTiO3晶体(其中一块晶体为全内反射式自抽运相位共轭镜工作方式,起外反射镜作用)构成的半线性自抽运相位共轭器中观察到了相位共轭光的自脉动现象。自脉动的平均频率f与入射光功率I0的关系为f∝I01.43;相位共轭光的平均维持时间ΔT与入射光功率I0近似成反比。观察到光折变BaTiO3晶体中扇形散射光具有动态的空间结构,扇形散射光的这种特性是引起上述半线性自抽运相位共轭器中相位共轭光脉动的原因     

用中心流形定理简化广义激光Maxwell－Bloch模式方程

利用中心流形定理对广义激光Ｍａｘｗｅｌｌ－Ｂｌｏｃｈ模式方程进行化简，与绝热消去法比较，这将引入小的扩散修正项，但它并不改变激光场方程的主要动力学行为。     

低浓度掺饵五磷酸盐非晶的上转换发光

研究了Er0.03La0.79P5O14非晶在651.0nm脉冲染料激光激发下的上转换现象，并用J-O理论解释了其上转换发光机制为单个离子的步进多光子吸收．     

弱吸收薄膜光学参数的自泵浦相位共轭干涉测量分析

采用一种新方法——自泵浦相位共轭干涉测量法,测量弱吸收薄膜的光学参数:折射率、吸收系数以及厚度,实验结果表明,该方法具有操作简便,并能自动消除相位畸变等优点。     

(Er3+,Yb3+)共掺ZBLAN玻璃的一种新颖的类雪崩上转换发光现象

研究了Er3 vZBLAN 和(Yb3 , Er3 )vZBLAN玻璃在966 nm 半导体激光激发下的上转换发光现象, 发现在(Yb3 , Er3 )vZBLAN 玻璃样品上存在由Er3 离子间交叉弛豫导致的上转换发光随激光功率二次攀升的类雪崩上转换发光现象; 并且由稳态速率方程的数值计算得出与实验测量相吻合的结果: 当Er3 离子间的交叉弛豫P很小时, 上转换发光是随抽运激光功率的增强而逐渐趋向饱和的; 当P 较大时, (Yb3 , Er3 vZBLAN 玻璃由于Yb3 和Er3 离子间的交叉能量传递速率很大, 致使Er3 离子的上转换激发速率R很大, 造成上转换发光在达到饱和之前出现一个陡升, 这就是实验观察到的由类雪崩效应导致的上转换发光随激光功率二次攀升的现象。     

Tm3+在氟氧化物玻璃中的光谱性质

通过测量Tm掺杂氟氧化物玻璃的光吸收谱,根据Judd-Ofelt理论,拟合得到了Tm3+离子的J-O强度参量Ω2=1.955×10-20 cm2,Ω4=2.629×10-20 cm2,Ω6=1.279×10-20 cm2.利用强度参量,给出氟氧化物玻璃中Tm3+离子各激发能级的自发辐射跃迁速率、辐射寿命、荧光分支比和积分发射截面等光谱参量的预计值,发现许多跃迁振子强度大于10-6且积分发射截面大于10-18cm,如(3F,3H)4→3H6(1707nm)跃迁的振子强度、积分发射截面分别为3.593×10-6,3.180×10-18cm,若上能级有足够高的量子效率,可能实现激光发射.而蓝光波段1G4→3H6(466nm)跃迁也有较大的振子强度(1.112×10-6)和积分发射截面值(0.984×10-18cm).     

隐层神经元自适应算法：通过数据表示达到完备学习

提出采用数据表示，即通过一能把输入空间变换到高维空间的接受函数，把所有训练样本变换到集合空间中，然后将经过重新表示的数据馈入神经网络，则不需再采用其他算法，神经网络可达到完备学习。还给出了对正弦函数近似问题应用数据表示与隐层神经元自适应算法结合达到完备学习的实例。     

高斯光束通过非线性介质层的限幅效应

本文用数值分析的方法研究了两维高斯光束通过一定厚度的非线性折射介质后在线性空间传播的状态,分析了光束的近场和远场横向强度分布及通过一定孔径光阑的功率.结果表明,在考虑到光束经过非线性介质时,相位与横向分布都会发生变化后,仅在非线性折射效应作用下,在远场就存在限幅效应.在一定的强度范围之内,近场也存在限幅利用的可能性.