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1.
2.
3.
It is suggested that the question of existence of a jamming phase transition in a broad class of single-lane cellular-automaton traffic models may be studied using a correspondence to the asymmetric chipping model. In models where such correspondence is applicable, jamming phase transition does not take place. Rather, the system exhibits a smooth crossover between free-flow and jammed states, as the car density is increased. 相似文献
4.
Fifteen patients with sarcoidosis underwent thoracic MRI examinations. The T2 signal intensity of lymphadenopathy varied, with no characteristic pattern noted. Three of four patients with bright lymph nodes on T2 images had stage I sarcoidosis, but low intensity nodes were also seen in stage I patients. Coronal images were complementary to axial images and better depicted subcarinal adenopathy. MRI does not distinguish the lymphadenopathy of sarcoidosis from other entities, but is useful for defining the anatomic extent of disease and differentiating pulmonary artery enlargement from adenopathy. 相似文献
5.
6.
7.
N. Gray D. J. Broadhurst W. Grafe K. Schilcher 《Zeitschrift fur Physik C Particles and Fields》1990,48(4):673-679
We calculate, exactly, the next-to-leading correction to the relation between the \(\overline {MS} \) quark mass, \(\bar m\) , and the scheme-independent pole mass,M, and obtain $$\begin{gathered} \frac{M}{{\bar m(M)}} \approx 1 + \frac{4}{3}\frac{{\bar \alpha _s (M)}}{\pi } + \left[ {16.11 - 1.04\sum\limits_{i = 1}^{N_F - 1} {(1 - M_i /M)} } \right] \hfill \\ \cdot \left( {\frac{{\bar \alpha _s (M)}}{\pi }} \right)^2 + 0(\bar \alpha _s^3 (M)), \hfill \\ \end{gathered} $$ as an accurate approximation forN F?1 light quarks of massesM i <M. Combining this new result with known three-loop results for \(\overline {MS} \) coupling constant and mass renormalization, we relate the pole mass to the \(\overline {MS} \) mass, \(\bar m\) (μ), renormalized at arbitrary μ. The dominant next-to-leading correction comes from the finite part of on-shell two-loop mass renormalization, evaluated using integration by parts and checked by gauge invariance and infrared finiteness. Numerical results are given for charm and bottom \(\overline {MS} \) masses at μ=1 GeV. The next-to-leading corrections are comparable to the leading corrections. 相似文献
8.
Bortoletto D Goldberg M Horwitz N Mestayer MD Moneti GC Sharma V Shipsey IP Skwarnicki T Csorna SE Letson T Brock IC Ferguson T Artuso M Bebek C Berkelman K Blucher E Byrd J Cassel DG Cheu E Coffman DM Crawford G DeSalvo R DeWire JW Drell PS Ehrlich R Galik RS Gittelman B Gray SW Halling AM Hartill DL Heltsley BK Kandaswamy J Kowalewski R Kreinick DL Kubota Y Lewis JD Mistry NB Mueller J Namjoshi R Nandi S Nordberg E O'Grady C Peterson D Pisharody M Riley D Sapper M Silverman A Stone S Worden H 《Physical review letters》1989,62(21):2436-2439
9.
10.
Jaffe DE Straub PB Adams MR Brown CN Charpak G Cooper WE Crittenden JA Finley DA Glass HD Gray R Hemmi Y Hsiung YB Hubbard JR Jonckheere AM Jöstlein H Kaplan DM Lederman LM Luk KB Maki A Mangeot P McCarthy RL Miyake K Plaag RE Rutherfoord JP Sakai Y Santiard JC Sauli F Smith SR Yoshida T Young KK 《Physical review D: Particles and fields》1989,40(9):2777-2795