源凸域正贡献蒙特卡罗方法

在Duoi和Gerstl的贡献蒙特卡罗方法中,不少次级粒子的贡献是负的[3,10]。负贡献粒子常使蒙特卡罗估计的统计涨落变大,浪费较多的计算时间,因此,解决次级粒子的负贡献问题是很必要的。在本文中,一个新的称为源凸域正贡献方法的贡献蒙特卡罗方法被提出来了。在任何情况下,源凸域正贡献方法一定比Dubi和Gerstl的贡献方法好,因此,前者完全可以替代后者。对于源凸域R解决了次级粒子的负贡献问题,通过例子的实际计算结果表明,本方法的效率可比Dubi和Gerstl的方法提高1.5至3.4倍。     

解深穿透问题的小区域蒙特卡罗方法

对于深穿透问题则一般蒙特卡罗方法存在一定的困难。本文提出了一个新的蒙特卡罗计算深穿透问题的小区域方法。在此基础上给出了两个小区域方法,即平几何小区域方法和球几何小区域方法,通过例子的实际计算表明,小区域方法是比较好的和可行的,克服了一般蒙特卡罗方法解深穿透问题的缺点。     

计算中子增殖率的时间强迫碰撞方法

为获得更多粒子在特定时间步内的碰撞信息,给出3种解决介质非均匀的时间强迫碰撞抽样目的:离散化抽样目的,强截面抽样目的和均匀时间抽样目的.将强迫碰撞目的由只适合在各自均匀的几何区域内分别强迫碰撞,扩展为也适合在特定时间步内中子可能经过任意非均匀介质的强迫碰撞.通过一个简单的增殖系统的中子增殖率计算问题,对时间强迫碰撞的3种目的和直接模拟目的进行了计算比较.结果表明,3种时间强迫碰撞目的的效率相差不大,但明显优于直接模拟目的,当步长从2×10^-5缩至10^-6μs,FOM(计算效率或称优度)约高出2至4个量级.     

蒙特卡罗计算点通量的二次碰撞概率方法和重要抽样方法

1.引言 应用蒙特卡罗方法计算点通量,在粒子输运问题中占有非常重要的地位。首先,是由于点通量的计算问题在实际问题中经常遇到;其次,是由于任何局部通量计算问题均可通过点通量的计算实现;最后,是由于用其他数值方法计算点通量存在一点困难,尤其是对于那些几何以及其他因素复杂的问题更是如此。     

正贡献蒙特卡罗方法

考虑不依赖时间的粒子输运问题.不妨碍一般性,还限定问题是与能量无关的.令P=(r,Ω),其中r和Ω分别表示粒子的位置和运动方向单位矢量.用S(P)表示粒子源;φ(P)表示粒子通量;D(P)表示探测器对粒子通量的响应函数.目的是要计算如下积分效应:     

径迹贡献蒙特卡罗方法

考虑不依赖时间的粒子输运问题.不失一般性,还限定问题与能量无关.令P=(r,Ω),其中r和Ω分别表示粒子的位置和运动方向单位矢量.用S(P)表示粒子源;φ(P)表示粒子通量;D(P)表示探测器对粒子通量的响应函数.要计算的是如下积分效应:     

深穿透粒子输运问题的自适应抽样方法

屏蔽计算中的深穿透问题一直是蒙特卡罗计算的一个难题,研究了一种发射点作为驿站的随机游动机制,推导了相应的自适应抽样方法。其主要优势在于,在蒙特卡罗方法求解粒子输运的同时,利用已经获得的信息,自适应地控制各次抽样数,不断完善计算进程。通过对碰撞点引进重要性函数,实现发射点作为驿站的重要性抽样,并结合自适应控制达到最佳抽样状态。数值结果表明:基于发射点作为驿站的自适应抽样方法,在一定程度上克服了深穿透计算中估计值偏低现象。相应的重要函数抽样方法获得了满意的结果。     

简单域正贡献蒙特卡罗方法

考虑不依赖时间的粒子输运问题。不妨一般性,还限定问题是与能量无关的。p=,其中和分别表示粒子的位置和运动方向单位矢量。用S(p)表示粒源;φ(p)表示粒子通量;D(p)表示探测器对粒子通量的响应函数。目的是要计算如积分效应:     

解几何微扰问题的一种无分枝蒙特卡罗方法:共域变换方法

§1.引言对于任何一个核增殖系统,当系统的条件发生微小变化时,系统的有效增殖因子将随