Mn22+离子1s22s-1s2np的偶极跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Mn22 离子1s22s-1s2np(2≤n≤9)的偶极跃迁能和振子强度.1s2np(2≤n≤9)态的精细结构通过计算自旋-轨道与自旋-其他轨道相互作用算符的期待值确定.依据单通道量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2np的量子数亏损.从而可以用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.将这些分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到在电离阈附近束缚态-束缚态跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将Mn22 离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.     

锂等电子序列(Z=11~20) 1s23p-1s2nd(4≤n≤9)跃迁能的理论计算

利用全实加关联的方法计算类锂体系(Z=11~20) 1s23p-1s2nd(4≤n≤9)的跃迁能, 将相对论效应(电子动能的相对论修正，Darwin项，电子电子接触项以及轨道轨道相互作用)和质量极化效应作为微扰，计算了它们对体系能量的修正．计算得到的结果，与现有的实验数据比较，结果符合得很好.依据量子亏损理论，确定Rydberg系列1s2nd的量子数亏损，由此实现对任意激发态(n≥10)能量的理论预言.     

类锂离子(Z=11～20)32D-n2F偶极跃迁的振子强度

利用全实加关联方法得到的波函数计算类锂离子(Z=11～20)1s23d-1s2nf(4≤n≤9)的偶极跃迁振子强度,三种规范下的计算结果符合的很好.将分立态的振子强度结果与单通道量子亏损理论相结合,计算在电离阈附近(|E|≤I/2)分立态间的束缚态-束缚态跃迁振子强度与束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,实现了具有较大核电荷数的类锂离子量子跃迁特性的全能域理论预言.     

类锂体系(Z=1120) 1s24s -1s2np(5≤n≤9)跃迁能和振子强度的理论计算

利用全实加关联的方法计算类锂体系(Z=11~20) 1s24s -1s2np(5≤n≤9)的跃迁能, 将相对论效应(电子动能的相对论修正,Darwin项,电子-电子接触项以及轨道-轨道相互作用)和质量极化效应作为微扰,计算了它们对体系能量的修正．利用得到的波函数和跃迁能计算了核电荷Z=11~20的类锂离子的1s24s -1s2np(5≤n≤9)偶极跃迁的长度、速度和加速度三种规范下的振子强度,与现有的实验数据比较,结果符合得很好.     

Ni25+离子1s23s-1s2np跃迁的全能域理论研究

用全实加关联方法计算了Ni25+离子1s23s和1s2np (n  9)态的能量.通过引入价电子的有效核电荷,在类氢近似下,估算了对能量的高阶相对论修正和QED修正.计算了该离子1s23s-1s2np的跃迁能,波长和在三种规范下的振子强度.依据量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2np的量子数亏损,据此可以实现对任意高激发态(n  10)的能量的可靠预言;得到该离子从1s23s态到电离阈附近高激发1s2np态间的跃迁振子强度以及到相应连续态跃迁的振子强度密度.     

高离化Kr33+离子22P -n2S(2≤n≤9)的耦极跃迁行为

本文构造了高离化Kr33+离子 1s2ns (2≤n≤9)和1s22p 态的波函数并利用其计算了体系的非相对论能量。为了得到高精度的理论计算结果,将相对论修正和质量极化效应作为一级微扰计算了体系的总能量和22P -n2S(2≤n≤9)跃迁能,本文的结果与有限的实验数据符合的较好。在此基础上完成了22P -n2S(2≤n≤9)偶极跃迁三种规范下振子强度的理论计算,三者的一致性进一步证明所构造的波函数在整个空间的准确性和可靠性。     

V20+离子1s23d-1s2nf的跃迁能和振子强

用全实加关联方法计算了类锂V20+离子1s23d-1s2nf的跃迁能和偶极振子强度.依据量子亏损理论, 确定了1s2nf系列的量子数亏损,用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,实现对该Rydberg系列任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.将这些分立态振子强度与量子亏损理论相结合,得到在电离域附近束缚态间的偶极跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将V20+离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.     

类锂离子(Z=11～20)1s~22s-1s~23p的跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算类锂离子 (Z =11～ 2 0 )偶极跃迁 1s2 2s 2 S - 1s2 3p 2 P , 的跃迁能。非相对论能量用Rayleigh -Ritz变分法确定 ,相对论修正和质量极化效应用微扰论计算 ,还估算了来自量子电动力学效应的修正。得到的计算结果与现有的实验数据符合得很好 ,我们关于氯的类锂离子 (Z =17) 1s2 3p态的精细结构劈裂的计算结果揭示 ,相应的实验数据明显偏离等电子序列的物理规律。还算了 1s2 2s -1s2 3p偶极跃迁的振子强度     

Ti19+离子1s23d-1s2nf的跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Ti19+离子1s23d～1s2nf(4≤n≤9)的跃迁能、振子强度及1s2nf(n≤9)态的精细结构劈裂.通过确定该Rydberg系列的量子数亏损,进而实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.将上述分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到在电离阈附近束缚态间的跃迁振子强度与束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而实现了Ti19+离子量子跃迁特性的全能域理论预言.     

Fe23+离子1s22s-1s2np的跃迁能和偶极振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Fe23 离子1s22s-1s2np(2≤n≤9)的跃迁能和1s2np(n≤9)态的精细结构.依据单通道量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2np的量子数亏损.用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.用在计算能量过程中确定的波函数,计算了Fe23 离子1s22s-1s2np(2≤n≤9)跃迁的振子强度.将这些分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到该离子从基态到电离阈附近高激发束缚态间的偶极跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将Fe23 离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.