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1.
2.
考虑电子的反冲并利用康普顿散射,研究了激光同步辐射光源(LSS)辐射的光子波长、光子能量。结果表明,对于不同的γ,LSS辐射的光子波长和能量有不同的近似公式。当γ<<λ1/4λe时,LSS辐射的光子波长λ2≈λ1/4γ2,能量(εc2≈4γ2εc1;当γ>>λ1/4λe时,LSS辐射的光子波长λ2≈λe/γ,能量cε2≈m0γc2;结果表明,LSS辐射的条件是种子激光的波长λ1大于电子的物质波波长λm;LSS辐射的极值波长是λ2m ax=h/m0γv,极值能量是cε2m ax=βeε;本文后半部分提出了利用北京正负电子对撞机的强流高亮度电子束与激光的康普顿背散射产生单色γ射线的建议。 相似文献
3.
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7.
M. Gutowski I. Dabkowska J. Rak S. Xu J.M. Nilles D. Radisic K.H. Bowen Jr 《The European Physical Journal D - Atomic, Molecular, Optical and Plasma Physics》2002,20(3):431-439
The photoelectron spectra (PES) of anions of uracil-glycine and uracil-phenylalanine complexes reveal broad features with
maxima at 1.8 and 2.0 eV. The results of ab initio density functional B3LYP and second order M?ller-Plesset theory calculations indicate that the excess electron occupies a
π* orbital localized on uracil. The excess electron attachment to the complex can induce a barrier-free proton transfer (BFPT)
from the carboxylic group of glycine to the O8 atom of uracil. As a result, the four most stable structures of the anion of
uracil-glycine complex can be characterized as the neutral radical of hydrogenated uracil solvated by the anion of deprotonated
glycine. The similarity between the PES spectra for the uracil complexes with glycine and phenylalanine suggests that the
BFPT is also operative in the case of the latter anionic species. The BFPT to the O8 atom of uracil may be related to the
damage of nucleic acid bases by low energy electrons because the O8 atom is involved in a hydrogen bond with adenine in the
standard Watson-Crick pairing scheme.
Received 6 April 2002 Published online 13 September 2002 相似文献
8.
CdZnTe核探测器的蒙特卡罗模拟的初步研究 总被引:6,自引:0,他引:6
以CdZnTe核探测器的工作原理为依据,探测器内反应的随机性和反应产生的电子空穴对数目的统计规律为物理模型,应用Visual C + + 自行编制了蒙特卡罗模拟软件.模拟了γ射线在CdZnTe探测器中的响应能谱,并将模拟结果与实际器件的测试结果进行了比较讨论.模拟能谱与实际测得的能谱的主峰符合较好.此外,通过分析57Co源辐照下探测效率与器件厚度的关系,可以推测探测效率达到最大时所对应CdZnTe探测器的理想厚度 相似文献
9.
小球与均质自由杆的碰撞 总被引:2,自引:2,他引:0
讨论了小球与自由杆碰撞过程中所遵从的物理规律,明确了完全非弹性碰撞过程的能量特征,指出完全非弹性碰撞后两物体不一定粘在一起共同运动的事实. 相似文献
10.
An economical magnetocardiogram (MCG) system is built in our laboratory. It mainly consists of a MCG data acquisition stage equipped with two high-To superconducting quantum interference device (SQUID) magnetometers, a data processing stage with digital filtering and a one-layer μ-metal magnetically shielded room in conjunction with a high-Tc SQUID based active compensation. Experimental results show that a noise level of pico-tesla in MCG profiles, which is necessary for clinical applications, may be achieved with the system. Moreover, stable and convenient operations of the system are demonstrated with simulating MCG measurements. 相似文献