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1.
355nm Nd∶YAG激光在H_2中的高效一级斯托克斯转换   总被引:1,自引:1,他引:0  
对脉冲Nd∶YAG激光(355 nm)在H2和H2∶He-Ar混合气体中的受激拉曼散射(SRS)进行了研究。在0.5 MPa的氢气中,同时测量到从二级反斯托克斯到三级斯托克斯的多波长输出,其总转化效率达88%;而高压下只剩下一级和二级斯托克斯输出,其中二级斯托克斯最大能量转化效率达44%(对应量子效率为63%)。由于高级斯托克斯的竞争,纯氢气中一级斯托克斯的最大能量转换效率不超过43%。通过向3 MPa氢气中掺入2 MPaAr气后,很好地抑制了二级斯托克斯的产生,从而获得了能量转换效率高达71%(对应量子效率为83%)的一级斯托克斯输出。对四波混频和级联受激拉曼散射在氢气多级斯托克斯产生中的作用以及惰性气体对它们的影响进行了讨论。  相似文献   
2.
串联双环光微谐振器的滤波特性   总被引:5,自引:2,他引:3  
杨建义  江晓清  王明华 《光学学报》2003,23(10):191-1195
详细研究了串联双环光微谐振器的光带通滤波特性,给出了其通带带宽的公式,分析了出/入环光耦合系数和环间光耦合系数对通带特性的影响,计算并特别强调了滤波通带的结构特点,也分析了微环中存在的光损耗对串联双环光微谐振器的滤波特性的影响。  相似文献   
3.
考虑一类具连续分布滞量的非线性中立型抛物偏泛函微分方程解的振动性,借助Green定理和时滞微分不等式获得了这类方程在Robin,Dirichlet边值条件下所有解振动的若干充分条件.  相似文献   
4.
刘小青  谢芳森 《光子学报》2002,31(10):1178-1183
导出了类Kerr介质中双模SU(1,1)相干态场与Λ型三能级原子相互作用系统的态函数,研究了Kerr效应对Λ型三能级原子布居概率、双模SU(1,1)相干态场的互关联函数、Cauchy-Schwartz不等式及二阶相干度的影响.结果表明:Kerr效应使原子与光场的耦合减弱,原子布居的崩塌与复苏的周期缩短;在初始光场较弱和较强两种情况下,类Kerr介质对双模SU(1,1)相干态场两模间的相关性、相关程度以及光子的聚束与反聚束效应产生的作用有明显的区别.  相似文献   
5.
用X射线衍射动力学理论,模拟计算InP衬底上InGaAs/AllnAs超晶格和InGaAs单层膜的X射线双晶摇摆曲线,计算结果表明:薄膜界面粗糙对单层膜的衍射峰和超晶格的零级衍射峰影响较小,但却明显影响单层膜衍射干涉条纹和超晶格的±1级卫星峰,随着平均界面粗糙度的增大,单层膜衍射干涉条纹强度减弱并趋于消失;超晶格的±1级卫星峰变弱并逐渐展宽,理论计算的模拟双晶摇摆曲线与超晶格实验曲线比较表明:高质量匹配In0.53Ga0.47As(85?)/Al0.4 关键词:  相似文献   
6.
研究一类脉冲时滞抛物型偏微分方程组解的振动性,利用一阶脉冲时滞微分不等式获得了该类方程组在两类不同边值条件下所有解振动的若干充分条件.所得结果充分反映了脉冲和时滞在振动中的影响作用.  相似文献   
7.
用Langer变换和Olver变换求得一类具有转向点问题的n阶近似解:y(x)=v(x)ψ(x),其中ψ=λ12-14×(x2-1)14,2332=-λx∫11-τ2dτ,v(z)=A(z,λ)ξ(λ23z)+B(z,λ)'ζ(λ23z).并探讨了其特征值问题,得到λn=4n+1112,n=0,1,2….由此给出了该类问题的解的一般性结论.  相似文献   
8.
对强流RFQ耦合间隙的确定、二极模稳定杆的设计进行了详细的研究和讨论.利用现有的RFQ冷模,进行了本征模频率的测量、场分布的调试和测量、二极模稳定杆的试验.并通过与模拟结果的比较,验证了模拟程序在RFQ腔体设计中的可靠性.同时,对影响RFQ稳定性设计的物理进行了有益的探讨.  相似文献   
9.
在酸性条件下,采用乙酸乙酯萃取、Na2HPO4溶液反萃取分离酱汪、食醋中的山梨酸、苯甲酸,卡尔曼滤波法计算结果,并与比值导数波谱法进行比较。结果表明,卡尔曼滤波法较地数波谱法有较高准确度和精密度,并能监测干扰物质存在与否。用于实际样品分析有更高的可靠性。  相似文献   
10.
This article investigated the melting behaviors, crystallization kinetics, and spherulitic morphologies of poly(butylene succinate) (PBS) and its copolyester (PBSR) modified with rosin maleopimaric acid anhydride, using wide‐angle X‐ray diffraction, differential scanning calorimeter (DSC), and polarized optical microscope. Subsequent DSC scans of isothermally crystallized PBS and PBSR exhibited two melting endotherms, respectively, which was due to the melt‐recrystallization process occurring during the DSC scans. The equilibrium melting point of PBSR (125.9 °C) was lower than that of PBS (139 °C). The commonly used Avrami equation was used to describe the isothermal crystallization kinetics. For nonisothermal crystallization studies, the model combining Avrami equation and Ozawa equation was employed. The result showed a consistent trend in the crystallization process. The crystallization rate was decreased, the perfection of crystals was decreased, the recrystallization was reduced, and the spherulitic morphologies were changed when the huge hydrogenated phenanthrene ring was added into the chain of PBS. The activation energy (ΔE) for the isothermal crystallization process determined by Arrhenius method was 255.9 kJ/mol for PBS and 345.7 kJ/mol for PBSR. © 2006 Wiley Periodicals, Inc. J Polym Sci Part B: Polym Phys 44: 900–913, 2006  相似文献   
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