有挠引力理论对SN1987A中微子两次信号的解释

用有挠引力理论的粒子运动方程探讨了ＳＮ１９８７Ａ中微子的运动，得出中微子可沿两条路径经历不同的时间到达地球的结论，对所观察到的中微子两次信号作出了比较合理的解释。     

有挠引力的广义拉氏量与(εmn,ξμ)变换不变性以及若干推论

本文给出了物质场和引力场的广义拉氏量,假定它们各具有(ε^mn,ξ^μ)变换不变性,从而得到引力场与物质场之间各种可能的耦合方式及自由引力场拉氏函数一些可能的具体形式;引入了几个描述物质场及引力场的物理量,导得了若干关系并进行了讨论,获得了一些有意义的结论。     

对质量与能量几个基本问题的看法

本文的主要内容包括：（１）阐述了惯性质量、引力质量及能量在物质属性 上的差别及彼此之间的联系，指出了这种联系是有条件的；（２）讨论了质量与 物质之量、能量与运动的量度、质量守恒定律与物质不灭原理、能量守恒定律 与运动不灭原理之间的原则性的区别，得出了物质不灭并不排除质量可变、运 动不灭并不排除能量可变的结论；（３）论证了所谓“质量可以转变为能量”的 看法的错误，并对质能关系进行了说明；（４）分析了能量守恒定律得以成立的 条件，指出了在宇观大尺度上的物理过程和“基本”粒子现象中能量守恒定律 有可能遭到破坏。     

有挠绝对平行时空均匀宇宙学模型分类及其度规形式的推导

本文采取的符号 整体坐标指标 非整体坐标指标 一、A4 时空引力理论框架 有挠绝对平行时空(简称A4)是曲率恒为零但挠率不为零的时空。A4中存在一组四个独立的平行矢量场　联络系数、挠率张量、度规张量分别是 构造引力场的拉氏量密度其中 f。。,:一(一 1/2)(丁。。,+丁。。,)十(1/6)(g。。厂。+ g,。厂。)一(1/3)g。。厂。,厂。:—一b《。。,Q。:—一V6 E。。。。T’””,b;,b。,b。是常数,由实验确定.由(1)式,计算给出非整体坐标系中的引力场方程(设bl—一b2):其中十1乃v*0/pd@定义标架对易子和系数*,对任意函数甲,u廖,b广〕O:一〔at,a…     

线性引力规范理论中时空的度规与联络的关系

本文系统地研究了GA(4,R)群的引力规范理论中时空的联络系数、度规张量及规范势之间的一般关系,推出了公式g_(μv;λ)=-φ_λg_(μv)-φ_(λμv),说明了在一般情形下GA(4,R)规范群所对应的时空不仅有挠而且具有Weyl向量场和变形张量场。     

广义相对论中引力场能动张量密度定义的重新研究

对引力场能动张量密度定义作了肯定，并对关系式的物理意义进行了讨论。     

有挠引力场之能动张量密度及自旋密度的再研究

在有挠情况下对引力场的能动张量密度及自旋密度进行了再研究，肯定了定义Ｔ（Ｇ）μｉｄｅｆδＬＧ／δｈｉμ及Ｃ（Ｇ）μｉｊｄｅｆ－２δＬＧ／δΓｉｊμ的合理性，导出了引力波虽存在但不携带能量、动量及自旋的结论．     

物质不灭并不排除质量可变

牛顿曾形而上学地把质量定义为“物质的量”;这个定义是不科学的,它不仅没有确切地表达出质量的物理属性,而且对量度“物质的量”作了片面的理解. 物质的量指的是物质的多少,生产实践和生活经验告诉我们,物质是具有多和少的数量差别的.但是,必须注意,这种多和少的数量差别,只有在一定的条件下对同类物质用某一具体的物理量来进行比较才能判别出来.例如,我们可以用体积的大小来比较两杯水的物质多少;但若要问一杯水和一杯酒精的物质的量那多那少,仅仅根据体积的大小就很难回答这个问题.即便是对两杯水来进行比较,也必须使其他一些性质如温度…     

引力场能动张量定义的历史争论及重新研究

引力场的能动张量是引力理论中一个极为重要的物理量。八十多年前Ｌｅｖｉ－Ｃｉｖｉｔａ等人同爱因斯坦曾就这个量的定义及守恒律展开过一次重大争论。后来虽然爱因斯坦的观点占了上风,但其定义的引力场能动张量,由于缺管协变性,成了至今尚未完满解决的“老大难”问题。文章对这场争论的前因后果和双方的观点进行了较详细叙述;且结合作者自己的研究对这场争论作了新的评论;并介绍了作者重新研究的成果,特别是引力波不传播能量     

（ε~（mn），ξ~μ，ε~α）变换不变性及其对拉氏量形式的影响

以包含费米场与Ｈｉｇｇｓ场且同时存在引力作用和内部基本相互作用的物理体系为对象，对拉氏量作了推广，并使其满足（ε￣（ｍｎ），ξ￣μ，ε￣α）变换不变性；导出了在这种变换不变性下拉氏函数的特征形式，并研究了各类场之间可能存在的耦合。