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Cr3+:MgAl2O4晶体EPR参量及其电子精细光谱的研究 总被引:4,自引:0,他引:4
考虑了SS(Spin-Spin)作用和SOO(Spin-Other-Orbit)作用,采用完全对角化方法,结合自旋Hamiltonian理论,研究了Cr3+∶MgAl2O4晶体EPR参量及其吸收光谱,理论与实验符合甚好. 在此基础上,进一步研究了4A2(3d3)离子EPR参量的微观起源. 研究表明,EPR参量起源于四种微观机制:(1) SO(Spin-Orbit) 耦合机制;(2) SS耦合机制;(3)SOO耦合机制;(4) SO~SS~SOO总联合作用机制. 在这些机制中,SO机制是最主要的. 相似文献
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三角晶场中4A2(3d3)态离子全组态EPR理论研究 总被引:3,自引:0,他引:3
杨子元 《化学物理学报(中文版)》2000,13(2):190-196
在中间场耦合图像中,建立了4A2(3d3)态离子全组态EPR理论;研究了EPR参量随三角晶场参量V、V′及立方晶场参量Dq变化关系;用完全对角化方法验证了MacfarlaneEPR参量的三阶微扰公式,结果表明,在较大的晶场范围内微扰公式的收敛性很好;研究了EPR参量的微观起源及自旋二重态对EPR参量的贡献,指出自旋二重态对零场分裂参量的贡献不可忽略,二重态对g因子的贡献甚微. 相似文献
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Co2+:ZnAl2O4晶体电子光谱及其2E态双重谱线结构的Jahn-Teller效应研究 总被引:5,自引:3,他引:2
在中间场耦合图象中,利用Racak不可约张量算符法和Wigner-Eckart定理,建立了3d7(C3v)电子组态的完全能量矩阵;利用该矩阵研究了Co2+:ZnAl2O4晶体的电子光谱,理论与观测十分吻合.首次定量地解释了2E态的双重谱线结构,并从理论上预言了4A2基态2.93cm-1的零场分裂(ZFS).研究结果定量地表明,Jahn-Teller效应所致Co2+:ZnAl2O4晶体Co2+中心局域结构的畸变假设是合理的. 相似文献
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在弱场图象下,利用Racah不可约张量算符法得到了三角对称d4,5电子组态的完全能量矩阵.在VAX-Ⅱ计算机上采用完全对角化方法,首次成功地解释了FeCO3基态5D的精细分裂谱. 相似文献
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杨子元 《宝鸡文理学院学报(自然科学版)》1999,(2)
利用Racah不可约张量算符法和Winger定理,建立了d3(C*3υ)电子组态的能量矩阵及其全组态EPR理论;借助Newman的叠加晶场模型和自旋哈密顿理论,研究了EPR参量与LiTaO3∶Cr3+晶体结构参数之间的定量关系。在此基础上,研究了LiTaO3∶Cr3+的EPR参量及其电子光谱,理论与观测一致。定量研究表明:LiTaO3∶Cr3+晶体中,Cr3+离子取代了Ta5+离子而不是Li+离子。 相似文献
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KCdF3晶体中Cr3+-Li+中心局域结构研究 总被引:2,自引:0,他引:2
利用零场分裂参量与晶体结构之间的定量关系,研究了双掺杂晶体KCdF3:Cr3+,Li+的局域结构。指出,对于KCdF3:Cr3+,Li+晶体,四角晶场的形成包含两个方面:(1)由于电荷补偿而产生的等效电荷形成的四角对称晶场;(2)Cr3+的局域结构发生晶格畸变而产生的四角对称晶场。事实上,当Cr3+和Li+掺入KCdF3晶体时,Cr3+代替了Cd2+离子;由于Cr3+离子与Cd2+离子的半径不同、电荷不同、质量不同,导致Cr3+的局域结构发生晶格畸变,由此而产生四角对称晶场;由于电荷补偿,Li+离子取代了[001]方向与Cr3+离子邻近的Cd2+离子,由此产生的等效电荷而形成的四角晶场。这样,Cr3+的局域结构由Oh对称变为C4v点对称。文中建立了ZFS参量和晶体结构之间的定量关系。在考虑晶格畸变和等效电荷的基础上,研究了KCdF3:Cr3+,Li+晶体的ZFS参量,理论结果和实验符合很好。得到了F-离子向中心离子分别移动为ΔR1=0.00268nm,ΔR2=0.001nm,ΔR3=0.00165nm。 相似文献
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