光谱线自然增宽的半经典处理

用半经典处理方法,将经典振子的辐射与原子在激发态的几率的衰减率联系起来。振子的辐射功率的平均值等于在激发态的原子因自发发射而损失的功率,其中电偶极矩用量子力学计算.考虑到无辐射跃迁和辐射跃迁是同时发生的,自发发射所发射的光以指数衰减,时间常数是τ,因此自然线宽是△γ_N=1/2πτ,式中τ~(-1)=τ_3~(-1)+τ_nr~(-1),τ、τ_3和     

光的空间相干性

光的空间相干性和光的方向性是两个不同的物理概念，他们有联系但有本质上的区别。     

存在Kerr介质的广义Jaynes—Cummings模型非线性耦合强度对光场量 …

研究了由于Ｊａｙｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇ模型和非谐振子模型构成的组合模型中光场的量了相位特性,计算了光场－Ｋｅｒｒ介质非线笥耦合常数与光场－原子耦合常数的比值在弱（ｎｇ＾－２〉〉ｎ＾－２ｘ＾２）。中性（ｎｇ＾－２～ｎ＾２ｘ＾－２）和强（ｎｇ＾２〈〈ｎ＾２ｘ＾２）非线性耦合情形对光场相位分布、相位平均值和相位涨落的影响,并将结果与Ｊａｙｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ模型和非谐振子模型析结果进行了比较。     

与压缩真空相互作用的具有强度耦合的广义Jaynes-Cummings模型的相位动力学

考虑具有强度耦合的广义Jaynes-Cummings模型与压缩真空相互作用.根据Pegg和Barnett新的相位理论,不仅得到了压缩真空场的相位分布,相位期待值和相位涨落的普遍表示式,及其演化图示,而且还导出了弱压缩真空和强压缩真空情形的近似角析表示式.对于压缩真空的压缩量与相位特性之间的关系进行了简要讨论.     

HF化学激光放大器的交叉弛豫动力学研究

在低气压超声速cwHF化学激光放大器中 ,假设平动和转动非平衡交叉弛豫同时起作用 .对于气流介质的层流和湍流扩散混合两类流动模型 ,分别导出了饱和增益谱的表示式 ,并进行了数值计算 .计算结果表明 ,湍流扩散混合模型与实验结果符合得更好 .     

用雅可俾函数行列式指导热力学关系

一 、引言1.在本文提出的方法中要用到: 1.雅可俾函数行列式的三个主要性质[1]。设 x=x(u,v) y=y(u,v) u=u(s, t)v=v(s, t)雅可俾函数行列式定义为J的性质如下:令 2.对化学性质没有变化的均匀系,有下面四个麦克斯韦关系[2] 二、方法和例证 1、在热力学关系中只含有体系状态参量T、p、V、S时,首先将偏微分关系写成雅可俾函数行列式的形式,然后乘以D(x,y)/D(x,y),而其中变量(x,y)对绝热过程是o,V)或…。p)对共他过程是(T,D戍iT,P｝。最后利用雅可饶函数行列式的性质和麦克斯韦莱系,即可得到所需要的热力学关系。、_、;_-。。 例如,我们要…     

无限Q腔中Jaynes-Cummings模型的非共振行为Ⅰ

研究了无限Q腔中一个二能级原子与相干态的单模量子化腔场的非共振相互作用,采用相互作用图景和旋转波近似,设初始时原子处于激发态,场是相干态P(n)=e(?)/n!,(?)是初始平均光子数,在七时刻原子在激发态的几率为     

用频率分布几率函数讨论非均匀增宽介质的增益饱和

将非均匀增宽介质的原子按照原子辐射跃迁的中心频率划分为“均匀包”.定义几率函数P(v_j),P(v_j) dv_j表示原子的频率在v_j和v_j+dv_j之间的几率,并满足(?)P(v_j)dv_j=1。第j个均匀包发射均匀增宽谱线g_H~j(v,v_j),非均匀增宽的线形函数g_I (v,v_0)dv=[(?)P (v_j)g_H~j (v,v.)dv_j]dv对均匀包建立速率方程.在极不均匀情形g_I(v,v_0)dv=P(v)dv,对速率方程求解,得到非均匀增宽介质的饱和增益常数G_I     

关于激光的亮度和照度

高亮度是激光的主要特征之一。激光照射到物体上引起的物理作用，如加热、熔化、形成等离子体、产生中子等作用，是由照度决定的。我们将说明单色亮度和光子简并度相当，亮度高是激光的一个表观特征，光子简并度高才是实质。