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本文描述一种利用黑白正、负片密合检测两幅图象之间微小差异的方法。由于采用假彩色增强技术,从而克服黑白正、负片密合处理时存在强直流分量致使差异信息不明显的缺点,实现了拷贝片的反差系统γ=+1,所得H-D曲线的线性区域动态范围较大。 相似文献
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提出一种既不是利用振幅加减,又不是利用强度加减,而且也不同于一般利用互补色进行图象相减的新方法,获得了图象间差异信息的假彩色输出。 相似文献
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本文提出了参考光和物光采用公共路径进行象面全息干涉计量的一种新方法,消除了外界振动的影响,并且利用象面全息图可以用白光再现,也减少了相干噪声 相似文献
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彩虹全息与其它全息不同之处就在于再现时有不同颜色的狭缝再现像的出现。而条形散斑屏的频谱分布为一狭条,这一狭条的长宽由摄制条形散斑屏时的光路参数决定。[1]正是抓住了条形散斑屏的这一特点,而首先将它引入到了彩虹全息的摄制之中。 本文利用条形散斑屏能对透明片摄制彩虹全息的特点,采用传统的双曝光方法,通过彩虹全息图中有及无位相体两种情况下的光场产生干涉条纹,达到显示位相体的目的。 相似文献
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线偏振光通过一个任意的波片,被改变为椭圆偏振光时,椭圆的方位角问题,在一般光学教材中,由于篇幅所限,常常不能详细阐述,而在个别高校编写的讲义中则作了较模糊的描述.因此,不少学生对这个问题并未真正搞清楚,往往错误地把从波片前面入射的线偏振光的光振动方向(θ)和从背面透出的椭圆偏振光的方位角(α)混淆起来.其实,两者通常是不一致的,如图1.图中坐标轴X及Y分别代表波片的快轴及慢轴(负晶体,平行于光轴为快轴,垂直于光轴为慢轴;正晶体则与此相反). 设有单色线偏振光通过波片,从波片背面射出时,其光振动的两个分量已分别变成 tx”a cos… 相似文献
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木文提出一种利用正弦型位相光栅的衍射特性实现图象密度分离,再假彩色合成获得密度假彩色编码的新方法,并给出了实验结果 相似文献
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当 ZnS—Cu·Pb 燐光体被交变锯齿波电压激发时,其亮度波形中将出现一种比较特殊的主峯。作者在几种不同的激发条件下测量了它的位相,并用俘获能级上电子耗尽的假设进行了解释。理论与实验很好地相符。而根据测量所得的结果计算,求得 ZnS—Cu·Pb 燐光体的深俘获能级上电子耗尽底临界电场强度约为10~6伏特/厘米。 相似文献