“PPAS” X-RAY ABSORPTION SPECTROSCOPY IN LASER-PRODUCED ALUMINUM PLASMA

We have developed and successfully demonstrated the "point projection absorption spectroscopy (hereafter abbreviated to PPAS)" technique to record keV X-ray absorption spectra in the coronal region of laser produced aluminum plasma which provides spatial information in the corona. Absorption spectrum of the Al Ⅻ 1s²-1s2p resonant line for time delays up to 250, 500 and 750 ps after the peak of the incident laser pulse have been observed. Analysis of an absorption spectrum should allow a high spatial resolution (< 25μm) history of the absorbing ion population density to be determined. The 1-D hydro-code JB19 has been used to simulate the experiment and the predictions are compared to the observations. Such comparison can be useful in validating parts of the codes used for gain prediction on recombination X-ray laser transitions.     

等离子体冕区电子密度陡变和凹陷的研究

从等离子体二维流体方程出发,假定在柱对称电子密度分布的等离子体中,在激光辐射场的区域内,径向电子热压与径向有质动力在稳态情况下平衡,推导出了由有质动力引起的临界密度面附近轴向电子密度轮廓陡变和有场区径向电子密度凹陷结构的解析结果,此结果与266.0nm紫外激光探针所测到的实验结果相符合。     

激光聚爆靶两维X光阴影成象物理研究取得新进展

球靶聚爆动力学过程是惯性约束聚变领域最重要的研究课题之一。我们在中国科学院上海光机所高功率激光物理实验室六路装置上发展了一种新型多分幅X光阴影成象技术,研究球靶聚爆物理,初步获得两维空间向心爆聚时间发展过程的信息。 由于技术难度高,目前ps级分幅速率的X光分     

激光等离子体自发电流的实验研究

介绍一种新的双电流探针研究激光等离子体自发电流。优点是在一次激光辐照靶中,不仅可以测量到激光等离子体自发电流随时间的变化,而且可同时得到电流的空间分布两个点的数据。这种方法的测量精度较以往的单电流探针法高。实验中采用低Z、中Z、高Z原子序数的金属靶,研究了激光等离子体自发电流和靶材原子序数的关系,获得了一些新的实验结     

辅助光斑对10μm半径级小尺度自聚引发谐波辐射的作用

本文的最新实验表明,单个10μm半径级的激光斑在预形成的激光等离子体中不能有效激励90°侧向3ω₀/2谐波发射。但配合同样尺寸的辅助光斑,在满足一定位置和角度条件下却容易引发这种发射。使用双等离振子衰变理论,结合动态自聚细丝模型分析了这一现象的起因。     

激光等离子体中后向反射激光的性质

对激光辐照微球靶时产生的后向反射激光进行测量,得到下述结果:(1)反射光谱宽度从2(?)增宽到66(?)。(2)近场分布均匀。(3)波面象差很小。(4)反射率在10～20％范围内变化。     

六束亚毫微秒高功率钕玻璃激光系统

本文报导用于激光等离子体研究的六束亚毫微秒高功率钕玻璃激光系统。每束输出特性如下:输出孔径φ60mm,脉宽(FWHM)100ps,输出能量5～10J,超荧光能量小于1mJ,前脉冲能量为微焦耳量级,束发散角(半极大)为0.5mrad。总输出功率最高为0.6TW。     

两路高功率钕玻璃激光系统

建立了脉宽１～２ｎｓ、能量８０Ｊ的两路钕玻璃激光系统，介绍了激光装置中的一些技术问题。     

确定激光材料光谱参数的简单方法

在探索和研究激光材料的工作中,常常需要系统地大批地测定材料的光谱参数,例如荧光寿命τ、受激发射截面σ(或增益系数β)和量子效率η)等。这些量的绝对测量虽然已比较成熟,但对于大量的、系统性的激光材料测量,尚存在许多不便。这里介绍一种简单的方法。 对于任意线型的荧光带(或线)的辐射跃迁几率A为: A=8πn~2c·Δλ·σ_P/λ~4 (1) 其中σ_P为峰值受激发射截面,λ为荧光带的平均波长,Δλ是荧光有效带宽,c为光速,n为介质的折射率。积分荧光强度I_p与荧光跃迁初始能级的粒子数密度和相应的跃迁几率成正比 I_p=8πn~2c~2h·σ_p·N/λ~5 (2)其中N是荧光初始能级的粒子数密度。如果采用稳定的弱激发,在稳态条件下 N=N_0σ_AI_Eτ (3)式中No为样品中的总粒子数密度(或基态粒子数密度),σ_A为光泵吸收截面,I_E为平均激发光强,对于固定的实验条件I_E可认为是不变的,τ是荧光能级的寿命。     

激光等离子体中3/2ω_0谐波的实验观测

测量了激光产生的等离子体中3/2ω_0谐波的发射。结果表明,在靶面功率密度为10~(14)W/cm~2量级的情况下,3/2ω_0谐波发生蓝移,蓝移量约为70A。谐波本身加宽量为26A,随靶面功率密度增加,加宽量亦略有增大。