化学反应系统定态的稳定性分析

化工行业中反应器的定态稳定性问题,是引人注目的研究课题,但从热力学角度研究,却是少见的。本文应用非平衡热力学理论进行了新的探索和尝试。 一、CSTR的数学模型及定态解 考虑放热反应: 1.5H_2+0.5N_2(?)NH_3假定反应在连续搅拌式反应器(CSTR)中进行,内部变量均匀。为简化,不计流体粘性作用及催化剂物性影响,并假设反应前后压力维持不变。     

均匀核化过程中凝结核分维数研究

运用分子动力学模拟方法,对水蒸汽均匀核化凝结过程进行了研究.采用分形理论分维数统计中的小盒计数法,对二维条件下凝结核的分维数的变化规律进行了统计计算.模拟结果表明,水蒸汽均匀核化过程中所形成的凝结核表面的分维数并非一过程量,凝结核表面分维数并不随凝结核的长大而变化,当凝结核长大到一定程度后,其表面分维数将达到一恒定值.本文对初始温度为500℃,密度分别为100和200 kg/m3的过热水蒸气冷却到20℃的过程进行了模拟,水蒸汽在二维均匀核化过程中所形成的凝结核表面分维数为1.79.     

激荡黄金一代

70后与80后一起组成了黄金一代,他们是社会的精英,是经济的中坚力量;同样的,他们热爱生活,善于发现生活的乐趣,也乐于通过各种途径将生活变得更有品质:笔挺的商务装、柔软的休闲装,还有高品质的13.3寸黄金尺寸的笔记本电脑,都是他们生活中最激荡的音符。     

非主流行为 热门无屏or小屏MP3推介

现在MP3播放器界的主流是什么?大屏?没错!装上一块好看的大彩屏,不光是看着舒心,还能突破MP3的原有领域,抢抢MP4的生意,多好!但也有一些MP3继续着非主流的行为,或者不要屏幕,或者只带一个小小的屏幕,大行复古流。其实这种行为也是有好处,一来可以使产品专注于本质的音乐播放,二来可以降低成本,为消费者节约银子。既然这样,非主流行为,何乐而不为呢?     

水蒸汽在波纹板上凝结的分子动力学研究

本文建立了水蒸气在波纹板上凝结的数学模型,以此模型为基础,模拟了水蒸气从300℃冷凝到20℃的温度变化过程,并和同温度范围下平板的凝结过程进行比较.结果表明,水蒸气在波纹板上凝结较快,其差异可以用反射理论进行解释.同时模拟结果也证实了凝结过程中存在二次转化温度,在该温度附近系统处于亚稳定状态.波纹板上凝结时,该状态较易被破坏进而转向下一个更加稳定的状态,平板上凝结时,这种亚稳态不易被破坏,使进一步降温变得困难.     

单壁碳纳米管内流体流动的手性效应

纳米尺度范围内流道分子结构形成的粗糙度将会影响其中的流体流动。本文采用分子动力学方法,以氩为工质,模拟了不同手性的单壁碳纳米管（SWCNT）内流体的流动。结果表明：由于范德瓦耳斯力的作用,流体分子与壁而间有一定的距离。可以看出在壁面附近有两个明显的分层,这是纳米流动中持有的流体密度分层现象。由于不同手性碳纳米管的分子排...     

萃取相x射线元素面分布数字图像显示

利用EDAX PV9100x射线能谱仪PV9201数率计,获得了元素面分布数字图像,能够更好地显示元素面分布。     

汽液界面热毛细波的分子动力学模拟

用分子动力学模拟方法研究汽液界面性质,在NVT系综中,以氩原子为对象,对长方形模拟盒中汽液平衡系统进行不同温度下的模拟计算。计算结果表明,汽液界面存在热毛细波。界面上的热涨落将使界面变宽,它不仅与界面张力有关,还与温度、界面的横截面积有关。可以把汽液界面上热毛细波的均分根涨落值,作为汽液界面的宽度和粗糙度的指标。     

R1233zd(E)热稳定性及热解机理的实验和理论研究

有机朗肯循环(ORC)是一种前景广泛的热电联产技术,R1233zd(E)是一种在ORC中表现良好的环保型有机工质,有机工质的热稳定性对于工质在ORC中的应用至关重要。本文采用实验和理论方法对其热稳定性及热解机理进行了研究。采用高温高压反应釜研究了热解气态产物、热解固态产物、热解温度区间和压力对热解的影响等。通过ReaxFF模拟方法研究了工质的主要热解路径、压力和分子结构对热解的影响。结果表明,R1233zd(E)热解的主要气态产物是HF和HCl,热解中有黑色固体生成,R1233zd(E)的热解温度区间为250～270?C,压力对R1233zd(E)热解速率无明显影响, R1233zd(E)的热解路径主要有均裂反应和抽提反应两大类。     

水平螺旋管内超临界CO2冷却换热的数值模拟

采用RNG k-ε 湍流模型对超临界CO₂流体在内径为4 mm, 长度2000 mm, 节距为10 mm, 曲率为0.1的水平螺旋管内的冷却换热进行了数值模拟.研究了质量流量、热流量以及压力对换热系数的影响, 并和超临界CO₂在水平直管内的冷却换热进行了对比.研究结果表明, 超临界CO₂在水平螺旋管内流动产生的二次流强于水平直管内的二次流, 前者的换热系数大于后者; 换热系数随质量流量的增加而增大; 在似气体区, 换热系数随着热流量的增加而增大, 而在似液体区, 热流量对换热系数几乎没有影响; 换热系数峰值点随着压力的升高而下降, 并向高温区偏移.