离子液体辅助CaMoO4中空微米球的制备及光学性质研究

以1-正丁基-3-甲基咪唑溴盐离子液体([BMIM]Br)/水体系为反应介质，利用简便的液相沉淀法在室温下合成了钼酸钙(CaMoO₄)中空微球体材料。分别利用X-射线粉末衍射(XRD)、场发射扫描电子显微镜(SEM)以及透射电子显微镜(TEM)对产品的相结构及形貌进行表征，发现产品为空心结构的白钨矿型微米级球体,并且该CaMoO₄微球体是由粒径为10～20 nm的纳米粒子聚集而成。利用紫外可见(UV-Vis)漫反射谱及室温光致发光(PL)谱测试了产品的光学性质。通过与纯水相、1-乙基-3-甲基咪唑溴盐离子液体([EMIM]Br)/水及1-正己基-3-甲基咪唑溴盐离子液体([HMIM]Br)/水等体系中所得产品的对比，证明了[BMIM]Br对产品的形貌及光学性能等具有重要影响，并对中空微球体形成的机理进行了讨论。     

壳聚糖黄原酸盐对Cu2+的吸附性能

用红外、紫外和热重分析等测试技术分别对二硫代氨基甲酸改性壳聚糖(壳聚糖黄原酸钠,DTC-CTS)进行了表征和测试.比较了DTC-CTS与未改性的壳聚糖(CTS)对水溶液中Cu2 吸附性能的差别,考察了溶液的pH值、温度、时间及取代度对其吸附性能的影响.结果表明,DTC-CTS的取代度越高,吸附性能越好,对Cu2 吸附的最佳pH值范围为6.0～7.0,最佳温度为40℃,最佳吸附时间为0.5h.在最佳吸附条件下,DTC-CTS的吸附量为349.5mg/g,比CTS提高了7%.用体积分数为10%的氨水可将吸附在DTC-CTS上的Cu2 定量的洗脱,脱附率为96%,DTC-CTS能重复使用3次.     

二维量子随机行走及其物理实现

近年来量子随机行走相关课题因其非经典的特性,已经成为越来越多科研人员的研究热点。这篇文章中我们回顾了一维经典随机行走和一维量子随机行走模型,并且在分析两种二维经典随机行走模型的基础上,我们构建二维量子随机行走模型。通过对随机行走者的位置分布标准差的计算,我们可以证明基于这种二维量子随机行走模型的算法优于其他上述随机行走。除此之外,我们提出一个利用线性光学方法的实验方案,实现这种二维量子随机行走模型。     

基于RMC的微观截面参数化北大核心CSCD

为了进行堆芯计算,需要通过组件计算提前构建少群截面参数库。传统确定论的组件截面参数化方法针对宏观截面进行截面参数化,但这种方式不仅需要考虑多种物理状态参数,而且需要考虑历史效应对截面的影响。提出了基于核素微观截面的蒙卡程序参数化方法,该方法可以消除燃耗历史的影响,且考虑的物理状态仅为燃耗深度以及材料温度。利用蒙卡程序产生组件截面参数库耦合堆芯程序进行堆芯计算,首先用蒙卡程序同时统计对应状态点下的核素密度以及核素少群微观截面,再利用核素微观截面进而获得宏观截面进行后续堆芯计算。为了验证方法正确性,构造了一个自定义的压水堆模型,计算结果与连续能量蒙卡计算结果符合良好。     

一种新型有机硅离子液体电解液在超级电容中的应用

设计合成了一种新型有机硅室温离子液体(SiN1IL), 并对其化学结构和电化学窗口进行表征, 通过与具有高介电常数的丙烯碳酸酯(PC)/低粘度的乙腈(AN)匹配组成电解液, 其离子电导率达到商业实际应用的要求(19.6 mS·cm^-1). 对以活性炭(AC)为对称电极的超级电容器的电化学性能测试表明, SiN1IL 基电解液与活性炭有很好的界面相容性, 其高倍率充放电、阻抗性能优于商用四乙基四氟硼酸铵(Et₄NBF₄)/PC 电解液, 在电流密度为1000 mA·g^-1的条件下, 工作电压为2.7 V, 其比电容为108 F·g^-1.     

Stopping time of a one-dimensional bounded quantum walk

The stopping time of a one-dimensional bounded classical random walk(RW) is defined as the number of steps taken by a random walker to arrive at a fixed boundary for the first time.A quantum walk(QW) is a non-trivial generalization of RW,and has attracted a great deal of interest from researchers working in quantum physics and quantum information.In this paper,we develop a method to calculate the stopping time for a one-dimensional QW.Using our method,we further compare the properties of stopping time for QW and RW.We find that the mean value of the stopping time is the same for both of these problems.However,for short times,the probability for a walker performing a QW to arrive at the boundary is larger than that for a RW.This means that,although the mean stopping time of a quantum and classical walker are the same,the quantum walker has a greater probability of arriving at the boundary earlier than the classical walker.