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本文研究了非晶锂离子导体P2O5-0.7Li2O-0.4LiCl-0.1Al2O3的60目、120目、200目粉末、粉末压片和整片非晶在60至380℃的离子电导率和激活能。发现颗粒度减小能使离子电导率提高四倍以上,但不影响激活能,它归因于同一非晶相的界面效应。各样品在380℃等温热处理76h内的离子电导率和X射线衍射研究表明:颗粒度越小,晶化就越容易。整片非晶比粉末压片不仅电导率提高两个数量级,激
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对两种非晶态B_2O_3-0.7Li_2O-0.7LiCl-xAl_2O_3-0.1V_2O_5(x=0.05和0.15),用差热分析、电导率测量、X射线衍射和电子自旋共振进行研究,发现:1)V_2O_5不仅作非晶网络形成剂,而且改变了晶化过程;2)对B_2O_3-Li_2O-LiCl-Al_2O_3-V_2O_5玻璃,与P_2O_5-Li_2O-LiCl-Al_2O_3玻璃类似,粉末压片的离子电导率比60目粉末大26倍,而整片非晶的离子电导率又比粉末压片大近二个数量级,而且激活能明显减小,更适合离子传输;3)添加少于3.9mol%的V_2O_5,对非晶态锂离子导体B_2O_3-0.7Li_2O-0.7LiCl-xAl_2O_3,未引起电子电导率显著增大,又可应用电子自旋共振(ESR)技术研究其微观结构和电子运动状态。 相似文献
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本文详细介绍了在0.000 1~2.3 GPa流体静压力下测量三种非晶合金饱和磁感应强度Bs和最大磁导率μmax的实验方法。实验结果表明:三种非晶合金受压后Bs和μmax表现各异,可归为两大类。(1)第一类压磁效应:总趋势是Bs和μmax都随压力增加而下降,但在几个压力区Bs反常增高。如Fe75Ni5Si5B15非晶合金Bs随压力增加均匀下降,(Fe0.85Co0.15)Cu0.4Si4.4B13.2非晶合金的Bs随压力增加降—升—再降。(2)第二类压磁效应,如Fe78.75Cu1.25Si5B15非晶合金的Bs和μmax随压力增加都有未见报导过的微弱升高。分别结合局域电子模型的交换作用理论和巡游电子模型的刚带理论进行了讨论。 相似文献
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在0.000 1~2.5 GPa范围不同静水压下,用四探针法详细测量了七种非晶态Fe90-xCrxZr10合金(x=2、4、7、10、13、16、20)的电阻率。结果表明:(1)常压室温电阻率ρ0与FeZr基非晶合金中Cr含量成N形曲线关系;(2)当静水压增加时,七种非晶合金的约化电阻率(ρ/ρ0)都单调下降,x越大则电阻率下降的幅度越小;(3)非晶Fe90-xCrxZr10合金电阻率的压力系数对x的变化相当敏感;(4)为方便查值,给出了六种典型静水压下ρ/ρ0与x的曲线关系。最后,讨论了四种物理模型的选用以及相干交换散射在高压下的行为。 相似文献
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强制体积磁致伸缩的数量级极小(10-10~10-9[(103/4π)(A/m)]-1),如通过测量三个互成直角方向的线磁致伸缩(10-6[(103/4π)(A/m)]-1)再正负迭加则很难测准。本文利用热力学关系:(dω/dH)T,p=-(dMs/dp)T,H,用静水压法在0.000 1~2.4 GPa范围测得七种非晶合金Fe81.6Si4.6B13.8、Fe46.3Co0.03Ni46.5Si3.75V0.92B2.5、Fe75Cr5Si5B15、Fe73.9Co8.3Si4.4B13.4、Fe75Ni5Si5B15、Fe78.75Cu1.25Si5B15和(Fe0.85Co0.15)82Cu0.4Si4.4B13.2的强制体积磁致伸缩及其随静水压p的变化。结果表明:(1)其中六种属于第一类压磁效应。(dω/dH)T,p在大部分压力下为正,p增加时Ms不断减小;(dω/dH)T,p仅在几个狭窄的压力范围为负。可归因于磁性原子与非磁性原子的化学短程序在压力下的变化。(2)非晶合金Fe78.75Cu1.25Si5B15属于第二类压磁效应。(dω/dH)T,p在绝大部分压力下为负。Ms反常升高与Cu的特殊作用有关。 相似文献
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