Fr(o)hlich极化子的非经典基态

本文计及波矢q,q'声子间动力学关联效应,采用双模-压缩(声子)相干态作为再一次正则变换方案,基于Huybrechts变分近似,求解Fr(o)hlich大极化子的非经典基态.由于双模一压缩(声子)相干态导致声子相干态-压缩声子态关联效应,相干参量(f)q与双模压缩角φqq'有较大幅度修正,因而显著增强了相干效应和压缩角效应.对极化子基态能量计算与分析说明:在弱耦合区域,位移-声子压缩态效应的修正项ΔEc(1)与Feynman路径积分计算(△Ef)和Huybrechts相干态修正项(ΔE0)相当.但是,声子相干态双模-压缩效应导致相应的修正(ΔEc(2))有大幅度贡献,△Ec(2)＜＜(ΔEf,△E0);在强耦合区域,位移一声子压缩态效应的修正大为减弱而可以忽略,ΔEc(1)≥(ΔEf,△E0).虽然声子相干态双模-压缩效应也会同时减弱,考虑到电子-声子耦合强度(α)较大,仍有ΔEc(2)＜＜(ΔEf,ΔE0).     

Frhlich极化子的非经典基态

本文计及波矢q,q′声子间动力学关联效应,采用双模-压缩(声子)相干态作为再一次正则变换方案,基于Huybrechts变分近似,求解Frhlich大极化子的非经典基态.由于双模-压缩(声子)相干态导致声子相干态-压缩声子态关联效应,相干参量f～q与双模压缩角φqq′有较大幅度修正,因而显著增强了相干效应和压缩角效应.对极化子基态能量计算与分析说明在弱耦合区域,位移-声子压缩态效应的修正项ΔE(c1)与Feynman路径积分计算(ΔEf)和Huybrechts相干态修正项(ΔE0)相当.但是,声子相干态双模-压缩效应导致相应的修正(ΔE(c2))有大幅度贡献,ΔE(c2)(ΔEf,ΔE0);在强耦合区域,位移-声子压缩态效应的修正大为减弱而可以忽略,ΔE(c1)《(ΔEf,ΔE0).虽然声子相干态双模-压缩效应也会同时减弱,考虑到电子-声子耦合强度(α)较大,仍有ΔEc(2)(ΔEf,ΔE0).     

Fröhlich 极化子的非经典基态

本文计及波矢 q,q' 声子间动力学关联效应,采用双模-压缩(声子)相干态作为再一次正则变换方案,基于Huybrechts变分近似,求解 Fröhlich 大极化子的非经典基态.由于双模-压缩(声子)相干态导致声子相干态-压缩声子态关联效应,相干参量 f_q 与双模压缩角 φqq' 关键词： 双模-压缩(声子)相干态 位移-声子压缩态 Frö hlich 极化子 非经典基态