电子辐照诱发固态相变导致的氮化硼纳米结构生长

报道了N+离子轰击产生的氮化硼(BN)纳米结构,及在电子辐照时结构演化的高分辨透射电子显微镜的原位测定结果.应当强调的是,这种类富勒烯和发夹结构的演化,实际上是电子辐照诱发固态相变的发展,观察中发现的一些BN颗粒、卷曲物,可以被认为是类富勒烯等纳米结构形成的前体或早期阶段.提出了一种类富勒烯等结构的电子辐照动力学模型,并进行了讨论. 关键词： 氮化硼 电子辐照 透射电子显微镜 氮化硼纳米形成物     

热库中振子弛豫过程的精确解

本文从VonNeumanm方程出发,求出了热库中振子跃迁几率的精确解。在不作弱耦合近似情况下得到了平衡态分布的形式。 关键词：     

力学系统的混沌

十八、十九世纪,拉格朗日等建立了分析力学体系,理论力学就逐渐成为“完成”了的学科.至此,求解各种力学系统的问题纳入了统一轨道.给定一系统,只要写出它的拉格朗日或哈密顿函数我们设法找到它的一组互相独立的第一积分并确定正则变换哈密顿函数H则可表示为循环坐标形式这力学系统的运动性质立即一目了然理论力学留下的问题仅仅是对各个具体哈密顿系统写出它们各自的运动积分而已. 一百多年来,人们研究各类力学系统,致力于求出对应的运动积分和正则变换.然而这一“具体问题”却实为不易.尤为严重的是,困难不是出现在个别系统中,而带有极大…     

锰氧化物相竞争的理论研究

势函数是在平衡态统计物理中应用得十分成功的理论,将势函数理论推广到非平衡系统是非平衡态统计物理的一项十分重要的任务。本文综述了非平衡态势函数理论的一个重要方面,即利用对随机过程的研究来建立系统的势函数,本文阐述了非平衡系统势函数的定义和概念;论证势函数在系统演化过程中的单调性质;详细介绍了各种计算非平衡势函数的方法;同时介绍了利用势函数解析地研究在噪声作用下的非线性系统的非定态演化行为。整个研究包含了一维和多维系统的广泛系统。     

随机共振的模拟实验

用模拟电路的方法对随机共振现象进行多方面的实验研究,讨论随机共振机制,测量输出信噪比(SNR),由于在随机共振过程中部分噪声能量可转变为信号能量,利用这个机制可能在强噪声对信号的抑制下取出信号。 关键词：     

流动注射在线分离富集-火焰原子吸收光谱法测定水中镍(Ⅱ)

应用D412螯合树脂作为富集柱填充物,将在线分离富集装置与火焰原子吸收光谱法联用测定水中镍(Ⅱ)的含量。优化的试验条件如下:1富集柱采用干法填充;2吸附介质的p H为6;3进样速率为5 m L·min-1;4 3 mol·L-1硝酸溶液(洗脱剂)用量为2.5 m L;5洗脱速率为7.5 m L·min-1。镍的质量浓度在50μg·L-1以内与其吸光度呈线性关系,检出限(3s)为0.35μg·L-1。方法用于自来水和河水样品的分析,加标回收率在96.0%~101%之间,测定值的相对标准偏差(n=7)在2.5%~3.1%之间。     

负能模式在驱动漂移波非线性不稳定性中的作用(Ⅱ)——与正能模式交换,“回避交叉”和Hopf分岔

在正弦波驱动的非线性漂移波中,当驱动波频率和强度改变时,一个负能模式与另一个正能模式的复本征值可能出现交叉和“回避交叉”,在出现“回避交叉”的同时,这两个模式的地位发生了某种交换。正负能量两个模式之间的这种非线性共振在弱耗散下可能引起Hopf分岔。     

不稳定粒子的产生和湮灭算符

不稳定粒子的描述在量子力学,统计物理中都具有极重要的意义。下述哈密顿系统     

混沌研究五十年

经典物理学告诉我们:给定系统的初始状态,它未来所有状态都可解出.拉普拉斯精辟地将这一认识表述为"智者只要能洞悉支配自然的所有的力及其构件状况,并且他的智慧足以对所有这些数据加以分析,那么对他而言一切没有不确定性,未来如同过去一样历历在目".但现实中人们不可能完全精确确定初始条件.多年来人们默认:从近似的初始信息可以得到近似正确的终态结果. 1963年麻省理工学院气象学家Lorenz发表的论文及其他学者的研究成果显示,尽管上述确定性的预言在直观上似乎很有通理,但实际上并不正确.对绝大多数系统而言,初始状态中一个小的不精确性会导致系统结果的根本不同,这标志着确定论的终结.     

Synchronization in Coupled Oscillators with Two Coexisting Attractors

Dynamics in coupled Dufling oscillators with two coexisting symmetrical attractors is investigated. For a pair of Dufl~ng oscillators coupled linearly, the transition to the synchronization generally consists of two steps： Firstly, the two oscillators have to jump onto a same attractor, then they reach synchronization similarly to coupled monostable oscillators. The transition scenarios to the synchronization observed are strongly dependent on initial conditions.