能带论自洽LMTO方法计算金属铜的零温物态方程

 用密度泛函框架下的自洽LMTO方法，在计算一系列晶格常数的Cu的能带结构的基础上，计算了Cu的零温物态方程。压缩度为1.0～4.5。计算结果与两种基于实验数据的半经验方法所得结果以及Albers等人的计算结果进行了比较，其高压部分亦与带量子交换修正的TFC模型结果作了比较，说明计算结果是合理的。进一步的研究可为修正半经验方法提供依据。弄清与TFC理论的异同，对多体系统相互作用有更进一步的了解。     

Pu2分子的结构与势能函数

用相对论有效原子实势(RECP)和密度泛函(B3LYP)方法对Pu2分子的结 构进行了优化,对较高多重性优化得到两个平衡结构,并用Murrell-Sorbie函数导出了基 态两种结构的势能函数和光谱数据。     

Pu_2分子的结构与势能函数

用相对论有效原子实势 (RECP)和密度泛函 (B3LYP)方法对Pu2 分子的结构进行了优化 ,对较高多重性优化得到两个平衡结构 ,并用Murrell Sorbie函数导出了基态两种结构的势能函数和光谱数据。     

锕系双原子分子的从头算研究

用相对论有效原子实势(RECP)和密度泛函方法(B3LYP),采用U和Pu原子的紧缩价基集合[5s4p3d4f]/[3s3p2d2f],优化了U2和Pu2分子的平衡结构,得到它们的长键长(LBL)和短键长(SBL)分别为:U2分子是0.38965和0.29927 nm,Pu2分子是0.45375和0.35202 nm;导出了基态和最低激发态的势能函数,计算出它们的力常数、光谱数据和离解能.     

Pu_3体系的结构与势能函数

用相对论有效原子实势 (RECP)和密度泛函 (B3LYP)方法对Pun(n =2 ,3)体系的结构进行了优化 ,得到了Pu2 和Pu3分子的几何构型分别为D∞h,D3h,其基态分别为 13和 19重态 .在B3LYP RECP水平上得到Pu2 分子的光谱常数ωe=5 2 .3845cm- 1 ,ωe 　χe=0 .0 2 0 1cm- 1 和Pu3分子的谐振频率 (ν1 =5 6 .90 0 7cm- 1 ,ν2 =5 7.1816cm- 1 ,ν3=6 4 0 785cm- 1 )等性质 ,并通过正规方程组和多体展式理论 ,得到了Pu2 ,Pu3的分析势能函数 .     

锕系双原子分子的从头算研究

用相对论有效原子实势（RECP）和密度泛函方法（B3LYP）,采用U和Pu原子的紧缩价基集合[5s4p3d4f]/[3s3p2d2f],优化了U2和Pu2分子的平衡结构,得到它们的键长（LBL）和短键长（SBL）分别为：U2分子是0．38965和0．29927nm,Pu2分子是0．45375和0．35202nm;导出了基态和最低激发态的势能函数,计算出它们的力常数、光谱数据和离解能。     

锂的物态方程及相结构稳定性

 用能带论LMTO方法，在对bcc、fcc锂的能带结构进行自洽计算的基础上，对两种结构的物态方程做了计算。压缩比1～12、压力至10³ GPa的计算结果分别与实验（σ<3）及TF统计模型进行了比较。通过对总能的计算，研究了晶体结构的稳定性。说明在我们所研究的压力范围内，fcc结构比bcc结构更稳定。     

非谐振子固体新的近似热力学函数

本文假定固体是一个非谐振子系统,利用求配分函效的微扰法,得出了热力学函数的一种新的表述形成。对于比热,其高温展开形式与由点阵动力学得到的结果有同样的温度及体积依存关系。计算了三种硷金属室温比热对于Dulong-Petit定律的偏离,与实验值较好地符合。     

固体的特征频率及Grüneisen系数的普遍表达式

本文统一地从点阵动力学关于晶体振动频谱的普遍关系出发,导出了三种不同固体的特征振动频率表达式,并由此重新导出了r_S、r_D-M和r_f,说明r_S,r_D-M和r_f从属于不同的固体模型。然后导出了固体的特征频率及Grüneisen系数的普遍表达式。 关键词：     

固体的特征频率及Grneisen系数的普遍表达式

本文统一地从点阵动力学关于晶体振动频谱的普遍关系出发,导出了三种不同固体的特征振动频率表达式,并由此重新导出了r_s、r_(D-M)和r_f,说明r_s,r_(D-M)和r_f从属于不同的固体模型。然后导出了固体的特征频率及Grneisen系数的普遍表达式。