排序方式: 共有8条查询结果,搜索用时 15 毫秒
1
1.
2.
3.
通过用Monte Carlo方法模拟N2-H2 混合气体直流辉光放电等离子体快电子行为,从不同H2浓度的电子能量分布函数,电子密度以及ef-N2碰撞率等方面,研究了加H2对氮辉光放电等离子体过程的影响. 研究结果表明: 随着H2浓度的升高,电子的平均能量增加, 电子密度及ef-N2的各种非弹性碰撞率减小; 但在
关键词:
2-H2辉光放电')" href="#">N2-H2辉光放电
Monte Carlo模拟
2碰撞率')" href="#">e-N2碰撞率 相似文献
4.
采用两维PIC/MCC模型模拟了氮气微空心阴极放电以及轰击离子 (N2+,N+) 的钛阴极溅射. 主要计算了氮气微空心阴极放电离子 (N2+,N+) 及溅射原子Ti的行为分布, 并研究了溅射Ti 原子的热化过程. 结果表明: 在模拟条件下, 空心阴极效应是负辉区叠加的电子震荡; 在对应条件下, 微空心较传统空心放电两种离子 (N2+,N+) 密度均大两个量级, 两种离子的平均能量的分布及大小几乎相同; 在放电空间N+的密度约为N2+的1/6, 最大能量约大2倍; 在不同参数 (P, T, V)下, 轰击阴极内表面的氮离子(N2+,N+)的密度近似均匀, 其平均能量几乎相等; 从阴极溅射出的Ti原子的初始平均能量约6.8 eV, 离开阴极约0.15 mm处几乎完全被热化. 模拟结果为N2微空心阴极放电等离子体特性的认识提供了参考依据.
关键词:
微空心阴极放电
PIC/MC模拟
2等离子体')" href="#">N2等离子体 相似文献
5.
在 Tb2 Fe17 化合物中用 Si 替代 Fe 观察到晶格参数减小和居里温度升高.平均场理论分析指出, Si 对 Fe 的替代使 Fe Fe 间的交换作用明显增强、 Tb Fe 间交换作用轻微地减弱.通过拟合 Tb2 Fe17 - x Six( x = 00 ,10 ,20 ,30 ,33) 单晶的磁化曲线,得到了化合物在不同组分和温度下的各向异性常数.在 Tb2( Fe , Si)17 单晶的磁化和退磁过程中,观察到 Si 替代 Fe 时引起低温下的本征窄畴壁钉扎和矫顽力增强.计及三个各向异性常数的计算以及用 Egami 热激发模型和 Hc 与 T 的经验关系,对畴壁能和畴壁厚度的计算都证明了 Si 的替代导致了窄畴壁的存在,分析了它们随成分和温度变化的规律. 相似文献
6.
物理实验课的教学既要使学生掌握实验原理、实验技能、实验方法、数据处理、误差分析,又要通过这门课的教学培养和提高学生的科学素质。 相似文献
7.
通过研究铁磁性金属间化合物Ni2+xMn1-xGa(x=-0.1,0,0.08,0.13,0.18,0.2)和Ni2-xMn1+x/2Ga1+x/2(x=-0.1,0,0.04,0.06,0.1)两个系列多晶样品的交流磁化率随温度的变化行为,得到了化合物在不同组分下的马氏体相变温度TM和居里温度TC.发现随着Ni成分的增加,前者的马氏体相变温度Tm增加,而居里温度TC降低,后者的马氏体相变温度Tm和居里温度TC均是先增大后减小.报道了Tm在室温附近的单晶样品Ni52Mn24Ga24的磁场增强双向形状记忆效应.发现伴随着马氏体相变,样品在[001]方向可产生1.2%的收缩.如果在该方向施加1.2T的偏磁场可以使该应变值增大到4.0%.而垂直于[001]方向施加1.2T的偏磁场时,在[001]方向产生1.6%的膨胀.阐明了产生大应变的原因并非相界移动,而是单晶的杂散内应力小和外加磁场通过孪晶界移动使马氏体变体重组的共同结果.
关键词:
形状记忆效应
马氏体相变
2MnGa')" href="#">Ni2MnGa 相似文献
8.
利用磁悬浮冷坩埚提拉法技术生长了Tb2Fe17和Tb2(Fe,Si)17的单晶,并用差热分析等方法研究了材料的相图。研究结果表明:Tb2Fe17的相关系并非以往报道的包晶反应。而是同成分熔化。本文还给出了Tb2Fe17化合物附近的新相图。采用优化后的生长条件,获得了缺陷较少的Tb2Fe17和Tb2(Fe,Si)17高质量单晶,分析了Si替代对于化合物结构的影响,测量了Tb2Fe17单晶样品的基本磁性。从材料的一级磁化过程的测量可以看出,在理想配比条件下最容易获得缺陷密度低的单晶样品,这种磁性测量方法为了解单晶的完整性提供了一个有效的间接观察方法。 相似文献
1