非晶态(Fe1-xCrx)84B16合金的低温热电势

在80—380K之间对(Fe_1-xCr_x)₈₄B₁₆(x=0.01—0.46)非晶态合金的绝对热电势S进行了测量,结果表明,磁性非晶合金的S(T)行为并不都是非线性并有一个浅的极小。少量Cr(x≤0.05)的加入使S的绝对值减小,并使S(T)的极小消失;当Cr含量较多时,样品磁性变弱,S(T)从典型的磁性非晶合金的非线性行为过渡到接近于非磁性非晶合金的线性行为。对x=0.15,0.25的样品,其居里点正落在我们测量的温 关键词：     

磁性非晶态合金的低温绝对热电势

我们在80—350K之间对九种磁性非晶带的绝对热电势进行了测量,其中包括钴基及高铁含量的非晶带。实验肯定了文献报道的在其它样品上得到的结果,即热电势数值较小,基本为负值,并且有类Kondo效应的行为,我们还观察到了铬元素对热电行为较强的影响。     

几种铁基非晶带的磁畴观察及单纯外应力对畴结构影响的研究

近年来国内外对非晶磁性材料的磁畴结构的研究做了不少工作［１,２,３,４］．实验结果指出,由急冷淬火制备的非晶磁性材料虽然不存在磁晶各向异性,但用Ｋｅｒｒ效应和Ｂｉｔｔｅｒ粉纹技术都能很好地观察到两大类型的畴结构［５,６,７,８］,一般认为这是由材料内部的应力造成的．由于畴结构对应力非常敏感,因此非晶带中畴的形式主要取决于制备过程中所受到的应力方式［９］．由应力造成的等效各向异性可表示?...     

PrBa_2Cu_3O_（7－δ）膜的电阻率和热电势

在７７Ｋ到３００Ｋ的温度范围内测量了ＰｒＢａ２Ｃｕ３Ｏ７－δ薄膜的电阻率和热电势．通过用变程跳跃（ＶＲＨ）和近邻跳跃（ＮＮＨ）模型的公式拟合实验数据，发现这种材料的电阻率和热电势行为可以用跳跃机制解释．     

用磁缀饰法观察高温超导材料中的磁通分布

本文简单介绍了在液氮温区对ＹＢａ２Ｃｕ３Ｏ７，超导样品表面进行磁缀饰，用扫描电镜观察磁通分布的方法．     

非晶态Fe_(90-x)Cu_xZr_(10)合金的电子输运特性和结构弛豫

对非晶态Fe_9(1-x)Cu_xZr_10(x=0,4,6,8,10,15,20)合金的低温电阻率、热电势率、高温电阻率和循环退火过程中的电阻率进行测量,结果表明:样品低温电阻率在T_c.附近出现极小值,可用相干交换散射模型说明,热电势率在77—380K间为负值,可用Motts-d散射模型解释:高温电阻率与温度关系和Ziman理论不一致,是相分离的结果;可逆和不可逆结构弛豫分别与CSRO和TSRO有关 关键词：     

非晶态(Fe_(1-x)Cr_x)_(84)B_(16)合金的低温热电势

在80—380K之间对(Fe_(1-x)Cr_x)_(84)B_(16)(x=0.01—0.46)非晶态合金的绝对热电势S进行了测量,结果表明,磁性非晶合金的S(T)行为并不都是非线性并有一个浅的极小。少量Cr(x≤0.05)的加入使S的绝对值减小,并使S(T)的极小消失;当Cr含量较多时,样品磁性变弱,S(T)从典型的磁性非晶合金的非线性行为过渡到接近于非磁性非晶合金的线性行为。对x=0.15,0.25的样品,其居里点正落在我们测量的温度范围内,经过仔细的测量,在居里点T_c附近没有看到S的反常。     

CuO2链的磁性

(La, Sr)14Cu24O41的结构中包含一维的CuO2链和Cu2O3梯子, 在室温以下Cu2O3梯子对磁化率的贡献很小, 实验测量的磁化率反映了CuO2链的磁性, 是研究一维磁性的理想材料.研究了非磁性的Zn2+替代Cu2+和Sr2+替代La3+对La6Sr8Cu24O41中CuO2链磁性的影响.     

非晶半导体的局域结构有序

传统的固体物理强调对周期性结构体系的研究.利用波矢来描述量子态,倒格子空间的概念为描述晶态固体电子的。晶格振动的和磁的性质提供了一个方便自洽的框架.在非周期系统中,波矢的概念不再有效,为了寻求可用的基本概念,首先要对实空间中非周期系统的结构位形进行研究. 半个世纪以前,人们就知道液体和非晶固体在几个原子间距的尺度内表现出某种有序.这种局域有序的范围,它与材料物理性质的关系,以及如何依赖于固体形成的动力学等问题,对于基础的固体物理研究,对于太阳能材料的制作,聚合物科学,生物分子结构及其功能的关系等方面的研究都是很…