非等熵流气体动力学方程组解的生命跨度

考虑一维非等熵流气体动力学方程组Cauchy问题，给出了其经典解产生奇性的一个充分条件，并证明了解的生命跨度的精确估计。     

爱因斯坦和玻尔的科学创新方法论原则

本文在深入研究、比较爱因斯坦和玻尔科学创新方法及其特点的基础上，揭示了科学创新活动应当遵循的方法论原则，即哲学思想渗透原则、逻辑思维与非逻辑思维相结合原则和思想实验与物质实验相结合原则。     

非理想气体状态方程与内能

内能公式给出：定量非理想气体经绝热自由膨胀过程后，气体的温度恒降低，但实际情况并非完全如此．本文给出新的气体状态方程与内能公式，并很好地解释了气体绝热自由膨胀和绝热节流膨胀温度变化的全部情况．     

带有非局部源项的发展方程全局解的不存在性

通过试验函数法,本文讨论了具有形如‖u‖p或‖ Du‖p的非局部源项的发展方程全局解的不存在性.     

非致命武器--温柔的"杀手"

冷战结束后，低强度冲突、恐怖事件、贩毒活动频频发生，给世界带来的不安并不亚于战争。对付上述情况，强杀伤性武器如飞机、坦克、大炮、机枪等往往派不上用场，而非致命性的软杀伤武器却大有用武之地。因此，世界许多国家都积极开展非致命性武器的研充工作，使非致命性武器（也叫失能武器）异军突起。目前，世界上已经研制成功和正在研制的非致命武器功能各异，失能机理和作用对象也各不相同，比较典型的有：化学失能剂、刺激剂、幻觉武器、次声波武器、低能激光致盲武器、全向照射武器等。[编者按]     

原子间偶极相互作用对辐射场非经典性的影响

研究了原子间的偶极－偶极相互作用力对相干态Ｔａｖｉｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ（Ｔ－Ｃ）模型中辐射场的压缩，振幅平方压缩和光子的反聚束效应的影响。     

非水溶剂中难溶盐溶度积的理论计算

该文根据以静电作用、取向作用、诱导作用和色散作用为基础的分子间相互作用力,对AgCl、AgBr、AgI、AgN_3、AgSCN及AgAc等6种难溶盐在MeOH、EtOH、MeCN、DMF、DMAC、DMSO和HCONH_2等7种非水溶剂中的离解平衡常数K_(SP)进行了理论计算,计算结果与文献值吻合较好。     

力学微分原理的准Riemann型及动力学方程

本文运用《Riemann 几何及张量分析》方法,研讨了完整约束及一阶非完整约束的力学系统。在3N 维 Euclid 空间及其一阶切空间中,分别给定Riemann 流形及准 Riemann 流形。导出了 Jourdian 原理的准 Riemann形式及动力学方程组。     

非流分灌溉制度的求解方法

根据农田水量平衡原理以及作物腾发与产量相乘模型，分析了非充分灌溉制度的动态规划求解方法，并编制了相应的电算程度。该程序给出了全生育期不同灌溉定额情况下最优灌溉制度和最优产量比，并给出了各生育阶段实际腾发量和计划湿润土层含水量动态变化过程。通过算例表明，该程序操作方便，设计合理，是灌区灌溉管理及高产增收的实用计算机软件。     

某类四阶非对称微分子算子的同构与扩张同构

文[1]通过考虑四阶非对称微分算子A(K(i,j),|·|H4)→(AλK(i,j),|·|L^2)(诸定义见如下的一定义与问题)相应于λ的一对一性,处理了边值问题Aλy=f,y∈K(i,j),∈c[0,l]相对于λ 的y对于 f的唯一性问题.这恰好描述了某一类飞行器飞行的平稳性状之一.即飞行器不振动的情形,值得指出,由于Aλ非对称,及上述的二个空间即使在扩张意义下也不是同一个Hilbert空间,因而难以用自伴算子的技巧 来处理Aλ的一对一与同构.故文[1]的结论实际上是引入F.沙特林[2]中的带算子内积(Aλy,z),并对Re(Aλy, y)进行先验估计而得到的.本文将进一步处理对刻划飞行器飞行平稳性状更为重要的正则性.即边值问题Aλy=f中y与f互相连续地依赖的情形,等价地,如上的算子Aλ相应于λ同构的情形.除了避免使用自伴算子技巧外,我们知道.文[1]中的方法也不再适用,从形式Re(Aλy,y),可以想到采用或模仿单调算子的技巧,但Aλ并不是单调算子,此外即使将算子Aλ分为实部与虚部考虑,对于某些 λ成为单调算子,充其量只能得到带有扰动算子的满射性结果,^[3]因为无法得到使极大单调线性算子成为同构的强制性条件,故本文采用对|Aλy|^2La进行 下界估计的方法.通过较为复杂的先验估计,本文得到了使|Aλy| 2L2≥ε^20|y|2H4成立的λ的条件,从而对于这些λ,得到了同构Aλ.(K(i,j),|·|H4)≈→ (AλK(i,j),|·|L2)及其扩张同构^∽Aλ.(─K(i,j)|·| H^4,|·|H^4)≈→(──AλK(i,j)|·|L^2,|·|L^2),更有趣的是,通过泛函分析的方法尤其是逆算子定理,上述的同构还可以转化为更为精细的同构Aλ:(K(i,j),|·|c^4)≈→(AλK(i,j),|·|c).