Schrodinger量子化方案（SQP）

Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ量子化方案给出了从对应的经典Ｈ－Ｊ方程如何寻一个量子的拉氏量，用Ｍａｄｅｌｕｎｇ－ｆｏｒｍ更清楚地展示了相应量子方程的含义。同时也考虑了Ｌａｇｒａｎｇｉａｎ场论和Ｎｏｅｔｈｅｒ定理的应用并指出了它与经典流体力学的一个类似性。     

无杂质空位诱导InGaAs／InP量子阱结构的光荧光研究

用光荧光谱（PL）方法研究了无杂质空位诱导（IFV）InGaAs/InP多量子阱（MQWs）结构的带隙蓝移，实验中选用Si3N4作为电介质层，用以产生空位，并经快速热退火处理，产生扩散，实验结果表明，带隙蓝移同退火温度和退火时间有关，最佳退火条件的800℃，10s。同时二次离子质谱（SIMS）的分析表明，电介质盖层Si3N4和快速热退火（RTA）导致量子阱中阱和垒之间元素互扩，这种互扩是导致带隙蓝移的主要原因。     

一种新型电流开关网络结构的研究

新型电流开关网络结构用于多量子阱空间光调制器阵列,可以在保持驱动电压的一致的同时,极大提高输出精度。本文基于开关电容积分电路提出了一种用于多量子阱空间光调制器驱动电路的电流开关网络结构。通过改变开关网络结构及调整开关尺寸,不但可以保持开关电容电路的简单结构,低功耗等优点,还可以克服MOS管开关非理想特性带来的开关噪声提高输出精度。     

量子尺寸二氧化钛的制备与光谱表征

本文报道了一种通过直接解胶工业粉体制备 Ti O2 溶胶的新方法。利用 AFM测定溶胶粒子的尺寸 ,发现解胶溶液的酸度可以有效地控制溶胶粒子的尺寸。它们的吸收光谱显示了显著的量子尺寸效应 ,并且分别在 2 60 nm和 3 1 0 nm处出现了两个明显的激子峰。在它们的荧光光谱中 3 40 nm处出现一个由于表面 Ti OH基电子跃迁引起的强荧光峰 ,说明在这此溶胶胶粒表面存在着丰富的表面羟基。同时 ,通过理论物理模型讨论了其价带与粒子尺寸之间的关系。     

两类非线性波动方程和局域性问题

本文定义了两类非线性波动方程。可以由非线性自作用项和“量子势” (或相当的项 )共同确定孤子形状和参数的方程称为第一类非线性波动方程。由于不存在“量子势”而无法确定孤子形状和参数的非线性波动方程称为第二类非线性波动方程。第二类非线性波动方程隐含着波粒二象性和粒子的局域性     

纳米GaSb-SiO2镶嵌复合薄膜的制备及光学性质

用射频磁控溅射技术制备出纳米GaSb颗粒镶嵌在SiO2介质中的复合薄膜.透射电子显微镜观察表明, 纳米GaSb颗粒均匀地镶嵌在SiO2介质中.X射线衍射显示出GaSb (111),GaSb(220) 和GaSb(311)典型的面心立方闪锌矿结构特征.复合薄膜的室温光吸收谱表明,吸收边发生了较大的蓝移,并且,蓝移量随纳米GaSb的颗粒尺寸减小而增大.复合薄膜的室温Raman光谱表明: 薄膜的Raman散射峰较块体材料的有较大的红移和宽化.用量子限域理论和张应力效应对这些现象作了解释.     

量子计算机与量子物理（2）

2．6量子力学的基本方程从一般的理论而言，量子力学中，许多物理问题可化为不同坐标系间的变换问题：当同坐标系之间相对作匀速直线运动时，应用绝伦兹变换，属于狭义相对论性的问题；当两坐标幕闻相对作加速运动或转动时，应用广义经标变换，属于广义相对论性的问题。在许多实际问题，相对论效应可近似地忽略，非相对论性的量子力学能与实验符合得很好（用此，凡是在非相对论性的量子力学与实验符合得很好的情况下，我们都采用薛定得方程初所有结果的非相对论性的极限。在有的错况下，采用密度矩阵表示，如对所谓赝统密闭讨论。但是在一般…     

高效实现针对光子丢失问题的容错量子计算

基于两个基本操作——控制路径操作和纠缠子,首先给出非破坏性多光子奇偶校验的实现.随后,将这些操作用于光学量子计算中光子丢失问题的处理.可以实现奇偶量子态的制备,以及单体操作与两体控制非操作,由此可以实现普适容错量子计算.不管是态制备还是门操作都是确定性的,同时方案的实现复杂度也要远低于此前的方案,对于辅助单光子资源的需求也降到很低的程度.并且实现过程中除奇偶校验外,不需要进行任何单光子探测,因此不会造成任何单光子的损失,最大限度地利用了光子资源.比之此前的线性光学方案,我们方案的确定性、高效性、简单性以及资源的高利用率等特点,使得方案更具可行性和更加适用于大规模量子计算.