紫外分光光度法在检测磁化效果中的应用

用紫外分光光度法对几种物质分别作了经前后的吸收光谱,发现物质受磁化后其吸收峰的位置不变,但吸收强度发生了不同程度的变化,而且不同的磁化时间有不同的磁化效果。     

自旋玻璃锰氧化物La0.67Ca0.33(Mn，Fe)O3中的分步磁化和超大磁电阻

在Ｍｎ位替代钙钛石氧化物Ｌａ０．６７Ｃａ０．３３（Ｍｎ,Ｆｅ）Ｏ３中观察到分步磁化现象,并在临界场附近获得大于１０４％的超大磁电阻效应．指出自旋玻璃相中反铁磁团簇在外磁场下的熔化是分步磁化的物理起因．     

均匀磁化永磁棒的磁场

本文综合运用分子电流观点及磁荷观点,系统地计算了沿轴向、横向及其它任意方向均匀磁化的有限长永磁棒在轴线上的磁场以及无限长永磁棒在全空间的磁场.     

具有不同交换偏置方向的外延FeGa/IrMn双层膜的磁各向异性与磁化翻转

采用磁控溅射方法在MgO(001)单晶衬底上制备了交换偏置分别沿着FeGa [100]和[110]方向的FeGa/IrMn外延交换偏置双层膜,研究了交换偏置取向对磁化翻转过程与磁化翻转场的影响.铁磁共振场的角度依赖关系的测量与拟合,表明样品存在不同取向的四重对称磁晶各向异性、单向交换磁各向异性和单轴磁各向异性的叠加.矢量磁光克尔效应测量表明交换偏置沿着[100]方向的样品在不同磁场方向下表现矩形、非对称和单边两步磁滞回线;交换偏置沿着[110]方向的样品在不同磁场方向下表现单边两步和双边两步磁滞回线.考虑不同交换偏置方向的畴壁形核和位移模型,能够很好地解释磁化翻转路径随磁场方向的变化规律和拟合磁化翻转场的角度依赖关系,表明交换偏置方向的改变使得畴壁形核能发生显著变化.     

磁振子宏观效应以及热扰动场对反磁化的影响

热扰动导致的磁反转是越过能量势垒的不可逆反转,称为热助隧穿.本文研究Pr-Fe-B磁体热扰动导致的磁反转弛豫现象,反转磁矩与时间自然对数关系可表示为与能垒之间的关系,因此反磁化弛豫现象可用磁振子按能量的玻色统计分布率来解释,是磁振子宏观效应的体现.反磁化不可逆过程的临界尺寸为纳米级,与理论磁畴壁尺寸接近,证实热扰动反磁化经过磁畴壁形核去钉扎过程.在实空间反磁化耦合体积增大能减小磁振子隧穿的反磁化概率,热扰动场减小;热扰动后效场测量值与热扰动场计算值基本是一致的.温度升高,热扰动能量增大,由于耦合作用热扰动后效场有所减小,但热扰动后效场相对于矫顽力的作用增大.     

指数模型下长圆柱超导体内应力分布(英文)北大核心CSCD

本文研究了长圆柱高温超导体基于指数临界态模型,外部磁场B_a与无量纲参数p对磁通钉扎诱导的应力分布在零场冷却与场冷却的磁化过程中的影响.利用平面应变方法,得出长圆柱超导体在磁化过程中的环向与径向应力分布表达式.结果表明,B_a与p对应力分布的影响是依赖于磁化过程.通过对比指数临界态模型与Kim模型,应力分布是比较相似的,但应力峰值与转变区域是不同的,这说明了在分析实际磁弹问题时,指数模型可能更接近于实际情况.本文基于指数模型分析长圆柱超导体的应力分布对超导体磁弹问题的研究有一定的指导作用.     

BaCuO_2的添加对YBa_2Cu_3O_(7-δ)临界电流密度的影响

掺入BaCuO2杂相的YBa2Cu3O7-δ(YBCO)粉末样品采用固相反应方法制备获得。XRD的Rietveld精修显示BaCuO2杂相和YBCO并存。在YBCO+xBaCuO2(x=0,0.05,0.1,0.2,0.3)的一系列样品中,当x=0.05时,样品的临界电流密度最大。在磁场中,微量BaCuO2杂相的添加,使YBCO的临界电流(Jc)提高了,但超导转变温度(Tc)稍微有所下降。临界电流密度的这些特征行为来自于两方面的共同作用,一方面是超导性的变化,另一方面纳米尺寸范围内的空间分布的非均匀性。     

Crystal Structure and Magnetic Properties of Sm2 Fe17-Nδ Thin Films Deposited on Si （100） Substrates

This work focuses on the crystal structure and magnetic properties of the hard magnetic Sm2 Fe17 Nδ films prepared by dc magnetron sputtering and the subsequent nitriding process. The XRD, EDS, M-H and M-T data show that N enters the cell structure and the films with the single Th2Zn17 phase are obtained when the nitriding temperature varies from 300 to 400℃, thus the maximum value of the coercivity Hc reaches 2561.7Oe. However, the Sm2Fo17 phase decomposes to the StuN nonmagnetic phase and the α-Fe soft magnetic phase with further increasing nitriding temperature, which corresponds to the decreasing Hc. Furthermore, the easy magnetization direction （EMD） is found to locate randomly in the film plane. This texture can not give an excellent MR/Ms higher than the Stoner-Wohlfarth limitation （MR/Ms = 0.5）, which agrees well with the observed low MR/Ms （0.58）. It is suggested that the magnetization reversal process is dominated by the nucleation mechanism according to the initial magnetization curve and the dependence of Hc on the field H.