非理想气体热力学性质的研究

用量子统计的方法得到非理想气体的范德瓦尔斯方程,并从简化的L－J位势出发对非理想气体的压强,体积的修正及其热力学性质进行了讨论。     

理想气体熵积分常数之差与理想气体混合熵

指出不能只利用理想气体的热力学熵表达式求其混合熵,并给出求混合熵的物理模型。     

通过理想气体模型认识温度是分子平均动能的标志

温度越高,分子运动越剧烈,同种物质的分子平均动能越大.为什么温度相同时不同种类的分子平均动能也相等呢?笔者引导学生运用分子动理论知识,结合理想气体模型和弹性碰撞模型,从微观和统计角度,经过推导和分析认识到了温度相同的理想气体分子平均动能相等.     

1887年5月23日：拉乌尔和拉乌尔定律

物质的原子-分子论要被全盘接受皆视能否将熟悉的物质宏观性质与个别分子特性连结起来而定,这从阿伏伽德罗（AmedeoAvogadro）提出,在相同的情形下,所有单位体积的气体分子数目相同开始。     

高压气体定容积定流量放气特性

相对于真实气体模型,高压状态下理想气体模型有一定的局限性,为对比分析两者之间的偏差,引入压缩因子,结合维里方程与气体动力学方程,以高压气罐定流量放气系统为研究对象,建立放气过程的真实气体数学模型.在此基础上,通过龙格-库塔法对比研究系统从不同气罐初始压力分别放气至6 MPa时所需的放气时间及温度与压力的变化,并将部分计...     

理想气体P（V）直线过程的摩尔热容

本文具体分析理想气体在P(V)直线过程中的摩尔热容问题．导出了摩尔热容的函数式，讨论了它的取值范围和变化规律，并依此阐明过程中系统吸放热的细致情况。     

浅谈理想气体热力学过程中的过渡态

一、引言 一些普物教材给出了理想气体准静态直线过程、等压过程和等容过程构成的循环,如图一所示。其中ab是斜率小于零的直线过程,在计算该过程的吸热时,往往容易出差错,认为ab过程对外作的功(直线与坐标轴所围面积)加上a、b两点内能的变化就是ab     

用n—C关系讨论理想气体的准静态过程

应用广义多方指数ｎ和热容量Ｃ的关系，对理想气体的准静态过程进行了完整统一的讨论。     

从建立理想气体状态方程的两条途径谈焦耳定律是否独立

建立理想气体状态方程有两条途径,沿第一条途径焦耳定律是独立的,而沿第二条途径则焦耳定律不独立.     

理想气体直线过程的再讨论

在“理想气体直线过程的讨论”一的基础上，通过对理想气体直线过程中熵的增量ｄＳ表达式的推导，得出该过程中的理想吸、放热的分界点也是理想的气体熵的极大值点。