两类图的(d,1)-全标号

主要讨论了W_n与C_m的笛卡尔积和均衡完全r-部图K_r(n)的(d,1)-全标号,并得出了(d,1)-全数λ_d~T(W_n□C_m)和λ_d~T(K_(r(n)))的确切值.     

正则多部竞赛图的竞争指数

设D是一个有向图,若存在无向图G满足:(1)G的顶点集与D的顶点集相同;(2)任取D中的两个顶点x,y,其在G中相邻当且仅当存在D中顶点z,使得D中包含一条从x到z的长为m的有向途径和一条从y到z的长为m的有向途径,则称G为D的m步竞争图,记为G=C^m(D).2004年,Cho和Kim首次提出竞争指数的概念.若对于某个正整数r和所有非负整数i,存在最小正整数q,使C^q+i(D)=C^q+i+r(D),则称整数q为D的竞争指数,记为cindex(D).2008年,Kim给出了竞赛图的竞争指数的上界.2009年,Akelbek和Kirkland给出了本原有向图的竞争指数.文中研究并计算了正则多部竞赛图的竞争指数.     

极大3限制边连通二部图的充分条件

设G=(V,E)是一个连通图.称一个边集合S■E是一个k限制边割,如果G-S的每个连通分支至少有k个顶点.称G的所有k限制边割中所含边数最少的边割的基数为G的k限制边连通度,记为λ_k(G).定义ξ_k(G)=min{[X,■]:|X|=k,G[X]连通,■=V(G)\X}.称图G是极大k限制边连通的,如果λ_k(G)=ξ_k(G).本文给出了围长为g>6的极大3限制边连通二部图的充分条件.     

各向异性接合材料界面端部场数值分析

为了求解各向异性接合材料界面端部奇异性应力场,建立了一种新型杂交元模型.该模型的独特之处在于:基于有限元特征法得到的奇异性场数值特征解建立了一种新型界面端奇异单元.通过算例证明,新型杂交元模型能够利用较少的单元数获得较为精确的数值结果.当前模型应用范围广泛,能够用于复杂结构的界面端部场求解.     

关于连通度固定的图的拉普拉斯谱半径的一个注记(英文)

图的拉普拉斯谱半径是其拉普拉斯矩阵的最大特征值.本文刻画了(边)连通度至多为k的二部图中具有最大拉普拉斯谱半径的所有图.[Linear Algebra Appl.,2009,431(1):99-103]也考虑了此问题,而所得到的结果并不完整.     

深切缅怀大珩先生

王大珩先生生平简介王大珩先生1915年2月26日出生,祖籍江苏吴县,光学专家,中国科学院院士,中国工程院院士。1936年毕业于清华大学物理系。1938年考取"庚款"留学生,在英国伦敦大学帝国理工学院应用光学专业学习,获理学硕士学位。1941～1942年在英国雪菲尔德大学玻璃制造技术系,攻读博士学位。1942～1948年在英国昌司玻璃公司从事光学玻璃研究工作。1948年回国。1949～1951年任大连大学教授,应用     

平衡二部图的四圈覆盖

对任意的正整数ｋ,如果每部２ｋ个点的平衡二部图Ｇ＝（ｖ１,ｖ２;Ｅ）的最小度大于等于４ｋ／３,那么Ｇ恰好被ｋ个相互独立的四圈覆盖。     

小Bond数条件下圆柱贮箱中液体晃动的模部分析

运用模部分析方法考察了小Bond数条件下圆柱贮箱中弯曲静液面对液体晃动模态的重构作用.研究表明,圆柱贮箱中的液体作小幅晃动时,参与晃动的各阶基本模态的正交性若仅由Bessel模部来给出,则弯曲静液面将使各阶模态加权耦合,形成新的特征模态;参与晃动的各阶基本模态的正交性若由三角函数模部来给出,则弯曲静液面将独立改变各阶模态的固有频率,各阶模态之间不耦合.运用新的重构模态来研究圆柱贮箱中液体的横向受迫晃动,给出了其模态选择特征.     

Imaginary Part of the Surface Tension of Water

We report a direct measurement of the imaginary part of the surface tension of water through a dynamic scheme using a thin vertical glass fiber of diameter of 3 tun with one end glued onto a cantilever beam and the other end touching a water-air interface. The frequency dependence of the dissipation factor experienced by the glass fiber is exactly calculated through measuring the phase delay with various frequencies when the glass fiber is forced to oscillate vertically. We find the same intercept at the dissipation factor axis for different frequency dependences of the dissipation factor for different depths by which the glass fiber is dipped into water. This nonzero dissipation factor at zero frequency presents direct evidence of the existence of the imaginary part of surface tension of water and yields a complex surface tension of water σ^＊ = 0.073 ＋ i（0.017 ± 0.002） N/m at room temperature.