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101.
关于矩阵条件数的一些结论 总被引:4,自引:1,他引:3
陈德辉 《华东师范大学学报(自然科学版)》1986,(3)
本文讨论了一些矩阵范数达到极小的充要条件,其主要结果如下:1.设?为m×n实矩阵,且具有n个线性无关的列,则求?广义逆谱条件数等于1的充要条件为?=cI,其中c为正常数.2.设?为n阶非异实矩阵,则矩阵A的求逆p-范数条件数等于1的充要条件为A=cpσ,其中c为正常数,σ是置换阵,其对角元都等于 1或-1.3.设?为n阶非异实矩阵,则矩阵4的求逆F-范数条件数等于1的充要条件为?=cU,其中c为正常数,U为正交阵. 相似文献
102.
On Polynomial Functions over Finite Commutative Rings 总被引:1,自引:0,他引:1
Jian Jun JIANG Guo Hua PENG Qi SUN Qi Fan ZHANG 《数学学报(英文版)》2006,22(4):1047-1050
Let R be an arbitrary finite commutative local ring. In this paper, we obtain a necessary and sufficient condition for a function over R to be a polynomial function. Before this paper, necessary and sufficient conditions for a function to be a polynomial function over some special finite commutative local rings were obtained. 相似文献
103.
Using geometric methods, Hall has proved that the Segal-Bargmann transform for a con-nected Lie group K of compact type is an isometric isomorphism [H1] and is unique when Kis simply connected [H7]. Furthermore, Hall considered geometric quantization of T~*(K), K'scotangent bundle [H9]. Using the vertical polarization and a natural Khler polarization obtainedby identifying T~*(K) with the complexified group KC, Hall concluded that the pairing map be-tween the two Hilbert Spaces induced by these two polarizations coincides with the generalizedSegal-Bargmann transform C_t (up to constant). 相似文献
104.
本文探究了n阶常系数线性非齐次方程L[y]=e^ax的公式解,得到了几个重要的公式,进而应用在求解L[y]=e^ax类型的方程上,使此类问题的求解更简单明了。 相似文献
105.
106.
陈守信 《数学物理学报(A辑)》2003,23(4):419-430
对一阶拟线性双曲方程组一类广义Riemann问题,该文在一定条件下证明了,包含一个接触间断和一个中心波以及包含一个接触间断和一个激波的间断解的整体存在性和唯一性. 相似文献
107.
Lagrange方法中,当流场发生大变形时,跟踪流体运动的Lagrange网格发生扭曲,使计算无法进行下去,此时必须重分网格,把网格修复成较好的形状。另外,网格自适应技术中的重构、合并与加密,以及同一问题不同程序相继计算的连接,并行计算中相邻块边界区域的数据传递等,这些情况都需要利用旧网格上的物理量来确定新网格上的物理量,是一个物理量重映过程。质点重映方法是基于物理上守恒规律的一种离散的物理量守恒映射方法,既可实现分片常数分布的一阶精度重映计算,又可实现分片线性分布的二阶精度重映计算。这种方法可严格保证守恒量的守恒性,且可以实现任意多边形网格以及节点上物理量的守恒重映。但是,基于分片线性分布的二阶精度重映方法,如果新网格的守恒量没有进行保界调整,那么相应的强度量有可能在其局部的限制范围之外,破坏了原网格物理量的单调性。因而,对二阶精度的质点重映方法进行了进一步研究。在分片线性分布的基础上,将基于结构网格的保界算法扩展到非结构网格上,给出了二阶保界的质点守恒重映方法。 相似文献
108.
109.
110.