群色散光纤中高强度光脉冲传输与压缩的研究

考虑非线性四阶折射率,推导了光脉冲在群色散单模光纤中传输的非线性方程,并得到孤子型解析解.同时指出在Sech型光纤脉冲压缩实验中,光强度的阈值.     

单模光纤中皮秒啁啾脉冲压缩

对单模光纤正群速色散区秒啁啾脉冲的非线性传进行了近似的解析分析和定量的数值计算。结果表明，负啁啾脉冲在传输过程中能得到有效压缩。压缩比与脉冲初始峰值功率和初始啁啾程度有关。初始峰值功率一定的脉冲，其压缩比随初始啁啾程度的增大面大，初始啁啾程度一定的脉冲，压缩比随初始峰值功率的增大而减小，表明自相位调制效应导致脉冲压缩效果变差。计算结果还表明，在脉冲时域宽度得到压缩的同时，光谱宽度也能得到同步压缩。     

补偿式光纤双法布里－珀罗微位移测量系统

本文提出一种能补偿环境影响的,插入光纤传光介质的新型微位移测量系统和灵敏度阈的实验结果.由于采用平行双通道的结构,系统具有高精度、抗干扰的补偿法特点.该系统适合于微位移(纳米级)测量,可用于检定其它高精度位移传感器,几何量计量中定位,微细加工表面轮廓测量以及可以转换成微位移量或光程差的其它物理量测量中.     

柱形颗粒群直径分布的激光衍射测量技术

提出了用激光衍射功率谱方法测量柱形颗粒群直径分布的技术方法，解决了长颗粒随机排列时的功率谱探测，及数据快速优化方法等技术难题。此技术已地应用于由羊毛和化纤截成的柱形颗粒群直径分布的测量，实现结果证明了此技术的可行性和实用性。     

抽样调查中最佳测量次数的确定

现场抽样调查中，由于测量误差的存在，使得所测变量实测值的方差增大，通过增加每个体的测量次数可以控制测量误差，但这样每个体调查费用增大。本文对测量信度Ｒ，每个体测量次数ｍ与相应所需的样本含量ｎｍ、调查费用Ｔｎ的关系进行了探讨，并介绍了如何根据Ｒ，及每个体测量费用占其总费用构成比Ｃ，确定最佳测量次数ｍ值，以达到最佳控制调查费用的目的，这对我们在大型现场调查中进行经济效益分析具有重大的理论指导意义。     

惯性约束中子测温的误差研究

综合分析了ＩＣＦ（惯性约束）中子测温系统的误差与其参数的关系，这些参数包括靶核温度，探测的中子数、靶到探测器的距离、探测器的响应函数以及闪烁体厚度等，考虑到中子与探测器的相互作用，探测器的响应与靶的烧蚀过程，在此基础上提出了新的统计误差计算方法，该方法对于改善中子测温的相对误差并应用于闪烁体的设计具有重要意义。     

用于曲面精密检测的新型光纤三角传感器研究

基于光纤传感技术和三角测量方法，提出了一种用于曲面检测的新型光纤三角传感器。根据所设计的轮辐式接收光纤结构，可以在测量曲面与传感头间位移时，首先获取被测点处微面元的倾斜信息，以便对传感器测量值进行实时误差修正，从而解决了被测表面倾斜对坐标测量带来的影响。该传感器还能有效地消除环境光干扰、光源波动、表面反射率变化等对测量带来的影响。建立了传感器测量的数学模型。理论分析和初步的实验结果证明了系统的有效性和实用性。该传感器系统不稳定性好于0.3%，横向分辨率好于8μm，高度分辨率好于0.1μm。     

接收机有限带宽对多相码数字脉压的影响

限制接收机带宽是雷达系统中提高信噪比(SNR)的常用方法,相应的也会引起输出波形的失真。本文主要分析了多相码数字脉压雷达系统中,接收机有限带宽对脉压输出结果所造成的影响。运用五点滑动窗平均法在计算机上进行了模拟,并给出了仿真结果。     

铜蒸汽激光器双闸流管触发系统的研究

研制成用于钢蒸汽激光器的双间流管触发系统。用两个闸流管并联进行交替触发，总输入电功率达7．8kW。低功率运行时，激光器的效率为0．6％与单间流管激光器的效率一致。     

Magnetic resonance imaging and pulsed Doppler sonography of poststenotic jets: Correlation between signal void and flow velocity distribution

To correlate the appearance of poststenotic jets on gradient echo images with features of localized Doppler spectra of the jets, we studied an in vitro model of steady flow-through stenoses of 86, 96, and 99% area reduction. As fluids, water and a 40% glycerol solution in water were used. MRI was performed with a 1.5 T whole body imager and gradient echo images were obtained in planes parallel to the direction of flow. Doppler spectra were acquired separately from the MR measurements at 1 cm intervals for a distance of 10 cm downstream from the stenosis. Poststenotic signal void was observed for water and for the 40% glycerol solution only if the mean velocity within the stenosis exceeded a limit of 50–60 cm/sec. On the MR images, the jets could be divided into two segments: A proximal jet segment of uniform width equal to the diameter of the stenosis, followed by a distal jet segment which was characterized by broadening and then dissipating signal void. Except for the 99% stenosis, a high signal intensity core was present within the proximal jet segment. In the proximal jet segment, the Doppler measurements showed a low temporal fluctuation of the maximal flow velocity and only little flow opposite to the main flow direction. In the distal jet segment, the velocity fluctuation and the intensity of reverse flow increased sharply. The high signal intensity core of the jet was associated with a poststenotic zone of constant maximal flow velocity. The results demonstrate a close relationship between characteristic features of poststenotic jets in MRI and pulsed Doppler sonography.