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101.
Chin‐Ping Yang Sheng‐Huei Hsiao Che‐Yu Tsai Guey‐Sheng Liou 《Journal of polymer science. Part A, Polymer chemistry》2004,42(10):2416-2431
Two series of fluorinated polyimides were prepared from 2,2′‐bis(4‐amino‐2‐trifluoromethylphenoxy)biphenyl ( 2 ) and 2,2′‐bis(4‐amino‐2‐trifluoromethylphenoxy)‐1,1′‐binaphthyl ( 4 ) with various aromatic dianhydrides via a conventional, two‐step procedure that included a ring‐opening polyaddition to give poly(amic acid)s, followed by chemical or thermal cyclodehydration. The inherent viscosities of the polyimides ranged from 0.54 to 0.73 and 0.19 to 0.36 dL/g, respectively. All the fluorinated polyimides were soluble in many polar organic solvents, such as N,N‐dimethylacetamide and N‐methylpyrrolidone, and afforded transparent and light‐colored films via solution‐casting. These polyimides showed glass‐transition temperatures in the ranges of 222–280 and 257–351 °C by DSC, softening temperatures in the range of 264–301 °C by thermomechanical analysis, and a decomposition temperature for 10% weight loss above 520 °C both in nitrogen and air atmospheres. The polyimides had low moisture absorptions of 0.23–0.58%, low dielectric constants of 2.84–3.61 at 10 kHz, and an ultraviolet–visible absorption cutoff wavelength at 351–434 nm. Copolyimides derived from the same dianhydrides with an equimolar mixture of 4,4′‐oxydianiline and diamine 2 or 4 were also prepared and characterized. © 2004 Wiley Periodicals, Inc. J Polym Sci Part A: Polym Chem 42: 2416–2431, 2004 相似文献
102.
The reversible nonlinear conduction (RNC) in of high‐density polyethylene/acetylene carbon black composites with different degrees of crosslinking was studied above room temperature and below the melting point of high‐density polyethylene (HDPE). The experimental current density‐electric field strength curves can be overlapped onto a master curve, suggesting that the microscopic mechanisms for the appearance of RNC exist regardless of the ambient temperature and the crosslinking degree of the HDPE matrix. The relationship between the crossover current density and the linear conductivity can be explained in the framework of the dynamic random‐resistor‐network model. According to these results, two electron‐tunneling models are suggested to interpret the microscopic conduction behavior. © 2004 Wiley Periodicals, Inc. J Polym Sci Part B: Polym Phys 42: 1212–1217, 2004 相似文献
103.
使用高真空电子束蒸发在p型Si(1 0 0 )衬底上制备了高kHfO2 薄膜 .俄歇电子能谱证实薄膜组分符合化学配比 ;x射线衍射测量表明刚沉积的薄膜是近非晶的 ,高温退火后发生部分晶化 ;原子力显微镜和扫描电子显微镜检测显示在高温退火前后薄膜均具有相当平整的表面 ,表明薄膜具有优良的热稳定性 ;椭偏测得在 6 0 0nm处薄膜折射率为 2 0 9;电容 电压测试得到的薄膜介电常数为 1 9.这些特性表明高真空电子束蒸发是一种很有希望的制备作为栅介质的HfO2 薄膜的方法 相似文献
104.
T′相R2CuO4稀土铜氧化合物由于尺度效应而产生弱铁磁性行为已经被人们关注,报导了通过高温高氧压(6GPa,1000℃)合成稀土T′相R2CuO4(R=Nd,Sm,Eu,Gd,Tb,Dy,Ho,Er和Tm)化合物的结构和磁学性能。磁化率曲线显示,在低温下所有的高压增氧R2CuO4样品都出现新的低温弱铁磁性反常行为,转变温度在28K附近。新的低温弱铁磁性行为是由于CuO2面上微量氧空穴的掺入,使处于反铁磁有序CuO2面形成局域化的铁磁性团簇造成。实验证明新发现的低温弱铁磁性行为与尺度效应产生弱铁磁性行为属于完全不同的物理机制。结果还预示T′相R2CuO4稀土铜氧化合物很难通过空穴掺杂而实现超导。 相似文献
105.
106.
107.
本文介绍了EltctronicWorkbench软件和计算机虚拟仪器系统,采用计算机模拟仿真技术对电子线路实验加以辅助设计和探索。 相似文献
108.
以金刚石压腔高压装置为工具,用Ⅱ型金刚石作压砧兼红外窗口,对本征态聚苯胺进行了高压(0~8.4 GPa)就位红外光谱测试。结果表明:在4.8~5.2 GPa压力区间,代表醌环振动的吸收峰相对代表苯环振动的吸收峰变小,表明聚苯胺在此压力区间结构上发生了显著变化,且这种变化是不可逆的。聚苯胺的高压(0~14.5 GPa)电阻测量结果表明:当压力小于7.5 GPa时,电阻随压力升高而显著降低,据此认为聚苯胺为电子性导电物质;在7.5 GPa处电阻出现极小值,然后又缓慢升高,至10 GPa后基本不变。推测聚苯胺电阻极小值是由结构变化引起的。至于红外光谱与电阻测量结果反映聚苯胺结构变化的压力值不一致,可能是由于测试条件不同所致。 相似文献
109.
刘崇新 《微电子学与计算机》1996,13(6):9-11
本文提出了以电流跟随器CF为基本电路元件的全集成MOSFET-C精确连续时间六阶低通滤波器电路,并应用PSPICE-Ⅱ通用模拟电路程序,对其幅频特性和相频特性进行了计算机仿真分析,得出了实用的结论。 相似文献
110.
J. S. Kim D. G. Seiler R. A. Lancaster M. B. Reine 《Journal of Electronic Materials》1996,25(8):1215-1220
Variable-magnetic-field Hall measurements (0 to 1.5 T) are performed on very-narrow-gap bulk-grown Hg1−xCdxTe single crystals (0.165 ≤ x ≤ 0.2) at various temperatures (10 to 300K). The electron densities and mobilities are obtained
within the one-carrier (electrons) approximation of the reduced-con-ductivity-tensor scheme. The present data together with
the selected data set reported by other workers exhibit a pronounced peak when the electron mobility is plotted against the
alloy composition x-value which has been predicted to be due to the effective-mass minimum at the bandgap-crossing (Eg ≈ 0). The observed position (x ≈ 0.165), height (≈4 x 102 m2Vs), and width (≈0.01 in x) of the mobility-peak can be explained by a simple simulation involving only ionized-impurity scattering.
A lower bound of the effective mass is introduced as a fitting parameter to be consistent with the finiteness of the observed
electron mobility and is found to be of the order of 10−4 of the mass of a free electron. 相似文献