全文获取类型
收费全文 | 4602篇 |
免费 | 601篇 |
国内免费 | 301篇 |
专业分类
化学 | 308篇 |
晶体学 | 32篇 |
力学 | 91篇 |
综合类 | 25篇 |
数学 | 38篇 |
物理学 | 1270篇 |
无线电 | 3740篇 |
出版年
2024年 | 24篇 |
2023年 | 116篇 |
2022年 | 138篇 |
2021年 | 119篇 |
2020年 | 97篇 |
2019年 | 95篇 |
2018年 | 50篇 |
2017年 | 91篇 |
2016年 | 97篇 |
2015年 | 107篇 |
2014年 | 227篇 |
2013年 | 193篇 |
2012年 | 221篇 |
2011年 | 255篇 |
2010年 | 259篇 |
2009年 | 332篇 |
2008年 | 327篇 |
2007年 | 227篇 |
2006年 | 255篇 |
2005年 | 308篇 |
2004年 | 286篇 |
2003年 | 253篇 |
2002年 | 147篇 |
2001年 | 129篇 |
2000年 | 119篇 |
1999年 | 124篇 |
1998年 | 122篇 |
1997年 | 133篇 |
1996年 | 126篇 |
1995年 | 108篇 |
1994年 | 82篇 |
1993年 | 52篇 |
1992年 | 64篇 |
1991年 | 69篇 |
1990年 | 44篇 |
1989年 | 58篇 |
1988年 | 16篇 |
1987年 | 13篇 |
1986年 | 3篇 |
1985年 | 4篇 |
1984年 | 4篇 |
1983年 | 1篇 |
1982年 | 2篇 |
1981年 | 5篇 |
1979年 | 1篇 |
1975年 | 1篇 |
排序方式: 共有5504条查询结果,搜索用时 31 毫秒
161.
1.57 μm波长激光为人眼安全波长激光。将KTP晶体置于一个由LD端面泵浦、声光调Q的Nd:YVO4晶体双凹谐振腔内,利用KTP表面镀膜建立了内腔式OPO,实现了重复率在5~40 kHz范围内1.57 μm脉冲激光的稳定输出。实验结果表明,激光的阈值将随声光调Q器重复率的增加而升高,重复率为5 kHz时得到最低阈值1.52 W。重复率为15 kHz、泵浦功率为3.7 W时,输出光平均功率为305 mW,脉冲宽度50 ns,峰值功率400 W。 相似文献
162.
163.
164.
钕玻璃激光器采用双灯、对称紧耦合非聚焦泵浦腔,激光棒的冷却通道与闪光灯的水冷却通道分开且相互独立。用重复频率10Hz、脉冲宽度250μs的两盏闪光灯,同时进行侧面对称抽运,抽运功率900W。激光器先后以热容方式及常规水冷方式运行10s,分别记录100个光脉冲的脉冲能量和100个光脉冲的光斑图像。通过对比分析,热客方式运行的钕玻璃激光器的平均输出功率及单脉冲能量都高于常规运行方式,约为1.4倍,而热容方式运行的钕玻璃激光器具有显著的热负透镜效应,有别于常规方式运行的热正透镜效应。最后再结合理论计算,验证了热容激光器在抽运阶段输出的全部脉冲串能量的理论值。本结果对进一步了解钕玻璃激光器热容工作方式运行的输出特性具有一定的参考价值。 相似文献
165.
采用国产大功率光纤束模块,双端面泵浦两块Nd∶YVO4 激光晶体,采用高衍射效率声光调Q技术,在注入总功率50W,最高重频100kHz的条件下,获得平均输出功率为18. 21W的1064nm激光输出。脉冲宽度为62ns,相应光光转换效率为36. 4%。在最低重频10kHz时,具有最大单脉冲能量1. 3mJ ,相应脉冲宽度为16. 4ns,峰值功率达到了80kW。 相似文献
166.
为了解决受激布里渊散射快光在高吸收区产生损耗的问题,通过分析普通单模光纤中双线泵浦产生的双布里渊增益线特性及在增益峰间实现脉冲的超光速传输理论,利用有限元法数值模拟了双布里渊增益线处受激布里渊散射引起的快光特性。结果表明,当频率分离因子大于0.596时,可以观察到双增益峰;当频率分离因子在1~5.25范围内时,两个泵浦波产生的双增益峰之间可以明显地产生快光;当频率分离因子为1.75时,在双布里渊增益线之间的最大时间提前可达25 ps。当频率分离因子为2.42时,三阶色散所对应的归一化色散长度为无穷大,三阶色散可以得到完全补偿;当频率分离因子大于2.464时,脉冲展宽因子趋近于1,可以实现无畸变传输,但时间提前量小于13.52 ps。本文的研究结论对于在布里渊增益区实现快光具有一定的理论意义,并对设计基于受激布里渊散射快光器件具有理论指导作用。 相似文献
167.
168.
研究蠕变加载条件下线黏弹性材料接触界面端附近的奇异应力场问题.考虑接触界面的摩擦,假设界面端的滑移方向不改变,相对滑移量微小,且其与位移同量级,由此线性化局部边界条件,根据对应原理得到Laplace变换域中的界面端应力场,导出时域中奇异应力场的卷积积分表达式.对卷积积分核函数进行数值反演,考虑接触材料的两类组合,一是持久模量具有量级上的差异,另一是持久模量接近相同.算例结果证实核函数可以用准弹性法求得的解析式较准确地近似.在此基础上,利用积分中值定理,并引入各应力分量的修正系数,得到黏弹性奇异应力场的简化式.结合核函数的数值反演结果分析修正系数表达式的取值范围,得到如下结论,若两相接触材料的持久模量相差很大,可以采用准弹性解的解析式较准确地描述界面端的奇异应力场;一般情况下,应力场不存在统一的奇异值和应力强度系数,当采用类似于准弹性解的表达式近似给出黏弹性应力场时,可以估计此近似描述的误差限.文中最后采用有限元分析黏弹性板端部嵌入部位的应力场,算例包括了黏弹性板与弹性金属支承、黏弹性板与黏弹性垫层所形成的滑移接触界面端,利用黏弹性有限元的数值结果验证理论分析所得结论的有效性. 相似文献
169.
170.