电脉冲对多晶La0.7Ca0.3MnO3比热的影响

对电脉冲诱导的不同电阻态下La_0.7Ca_0.3MnO₃样品的比热进行了研究.实验结果表明,电脉冲导致La_0.7Ca_0.3MnO₃样品比热随电阻状态发生可逆变化.比热随电阻状态的减小而减小.低温比热拟合及不同电阻状态下的比热差与温度关系说明,声子对比热的贡献不随电阻状态变化,磁性和载流子对比热的贡献是导致La_0.7Ca_0.3MnO₃样品比热变化的原因.电脉冲诱导O离子沿一维扩展性缺陷的电化学迁移,导致材料中局部区域的O离子浓度发生变化.O离子浓度的变化导致载流子浓度的变化,同时载流子浓度的变化将使得低温下磁性耦合强度发生变化,从而导致比热发生变化. 关键词： 0.7Ca_0.3MnO₃')" href="#">La_0.7Ca_0.3MnO₃ 比热 氧离子迁移     

^4He超固体相变的比热证据

2004年,E．Kim等在一个固态氦的扭摆实验中发现,当温度降到约100mK以下时,扭摆的震荡周期突然减小．这意味着部分固态氦与大块晶格的运动退耦合,导致了转动惯量的突降．目前,学术界对上述现象的共识是,发生了超固体（supersolid）相变．3年以来,尽管在理论和实验两方面均有明显进展,但有关相变存在的热力学证据一直缺乏．最近,来自美国宾夕法尼亚州立大学的X．Lin等,在对固态氦的比热测量中,观察到一个与相变温度相应的比热峰,从而证实这是一个从正常固体相到超固体相的二级相变．     

非中心对称超导体Mg10±δIr19B16±δ的超导电性研究

Mg10±δIr19B16±δ是具有非中心对称性的超导材料.通过对两种组分的样品Mg9.3Ir19B16.7和Mg11Ir11B15的比热测量,得到了这类超导体的超导态和正常态的特征参数:包括转变温度Tc,正常态态密度N(EF),德拜温度ΘD,上临界场Hc2等.并由此求出Ginzburg-London相干长度ξGL,穿透深度λGL,下临界场HC1和热力学临界场HC,这些参数因化学组分不同而变化.高的N(EF)和ΘD对应高的TC,因此也具有较高的Hc2,另外比热跃变△C/γnTc=1.66和电声子耦合常数λ=0.58不随化学组分变化,表明此超导体是中等强度耦合的第二类超导体.     

单壁碳纳米管声子谱及比热计算

利用卷曲法计算了有限长单壁碳纳米管的声子色散关系．讨论了单壁碳纳米管的比热随管径、温度的变化趋势．结果表明碳管的比热随温度、管径的增大而增大,并逐渐趋于一恒定数值．根据色散关系的计算结果,给出了有限长（5,5）型单壁碳纳米管的振动模式以及部分振动模式的频率随长度的变化关系． 关键词： 碳纳米管 声子 比热     

液态三元Ni-Cu-Fe合金比热的实验与计算研究

采用电磁悬浮落滴式量热方法测定了液态三元Ni₆₀Cu₂₀Fe₂₀合金在1436—2008K温度范围内的比热,实验获得的最大过冷度达232K(0.14T_L),结果表明比热值为33.27J·mol^-1·K^-1,并且随温度变化很小.在实验基础上,根据分子动力学方法结合嵌入原子势(EAM)和Quantum Sutton-Chen多体势(QSC)对比热进行了理论计算,揭示 关键词： 液态合金 比热 电磁悬浮 分子动力学计算     

亏格g Riemann曲面上比热的模对偶性质

本文通过引入两维标量场和采用Vafa的算子方法导出了亏格g Riemann曲面上的自由能,并由此获得了比热的模对偶关系.     

层状材料中一个简单晶格模型的比热计算

本文采用Born 势和简单立方结构计算了层状材料的晶格比热. 发现当层伏材料层厚较小时(约在十几层以内) , 界面态对晶格比热有明显影响。但随层厚增大, 比热下降, 且基本与界面态及层厚无关. 文中还比较了准周期超晶格与周期超晶格两者的晶格比热。 关键词：     

玻璃态链状均聚物的线膨胀系数的计算

借助似谐振子模型和统计方法,对玻璃态链状均聚物作了一般讨论,并推出比热和线膨胀系数的一般表达式。最后,以PS为例,把理论值与实验值作了比较,结果是令人满意的。     

α-氨基-α-甲基,1,3-丙二醇从280K到其熔点间的热容和相变

本文用绝热量热计测量了α-氨基-α-甲基-1,3丙二醇从280K到其熔点间的热容和相变, 首次发现该物质在352,89和353,72K处有一个双叉型固-固相变, 并准确测定其熔点为384,08k。双叉型固-固相变和固液相变的相变焓经测定分别为(23,46±0.29)和(2.78±0.05)KJ,mol^-^1提出了"比例分配法", 用以解释两个相变温度极其接运的一级相变的相变焓, 并据此估算组成双叉型相变的两个固-固相变的相变焓分别为(5.00±0.75)和18.46±0.75)KJ,mol-1, 讨论了形成双叉型固一固相变的原因。