动态法测量固体材料杨氏模量

本文使用动力学共振法分别对白钢、黄铜和玻璃的杨氏模量进行测量分析,得到了较好的实验结果,三种材料的杨氏模量均接近其真实值。     

一种基于单缝衍射的杨氏模量测定方法

简述了杨氏模量的定义,解释了夫琅禾费单缝衍射测量狭缝宽度的原理,设计了一种把金属丝长度变化转化为等量的狭缝宽度变化的简易装置.然后利用单缝衍射测定了金属丝的杨氏模量.实验证明,测量结果准确度较高.     

拉伸法测金属丝杨氏模量研究

测量杨氏模量是物理实验教学中的一个重要实验．也是长度测量训练实验之一。本文就此实验的几个问题进行了讨论。     

建筑结构的杨氏模量的声学测量方法

文中采用塑料锤敲击建筑构件，激发固体声波，进行纵向声波波速的现场测量，由此确定已完工的建筑构件的杨氏模量。该实验方法可以在不损建筑结构和表面装饰的情况下，进行现场实测，而且具有精度高、简便的特点。     

用Moire条纹偏转技术测杨氏模量

用Ｍｏｉｒｅ条纹偏转技术测杨氏模量林万荣（华南理工大学广州５１０６４１）Ｍｏｉｒｅ条纹偏转测量技术是一种简单的光线追迹法，是纯几何光学，故简化了数学处理．Ｍｏｉｒｅ条纹偏转技术和干涉度量技术相比，它并不要求知道真正的相位，所以对实验装置的机械稳定性的...     

动态法测定材料的杨氏模量

1　前言用静态拉伸法测定杨氏模量的方法因其本身诸多的缺点在发达国家自 2 0世纪 80年代起已被动力学弹性模量测定方法所代替 ,动力学方法也是我国国家技术标准ＧＢ Ｔ2 10 5— 91、ＧＢ2 10 5— 80所推荐的方法 .该方法能准确反映材料在微小形变时的物理性能 ,测得值精确稳定 ,对脆性材料 (如石墨、陶瓷 )也能测定 .该法测定的温度范围极广 ,从液氮温度—室温— 1,0 0 0℃～ 2 ,6 0 0℃内均可 .本文著者黄亦明(高级工程师 )于 195 9— 1976年在中国科学院工作期间 ,承担了国家正式下达的“高温热物理性能测试基地的建立和发展”项目 ,专门…     

双曲线等厚干涉条纹的形成及其应用

本文应用薄板纯弯曲理论,导出薄板变形后的中面为鞍形曲面。在变形的透明平板玻璃条中央放一玻璃片巧妙地形成了空气膜,通过干涉装置则能看到平时不多见的双曲线等厚干涉条纹。通过对双曲线干涉条纹两顶点间的距离的测量,可求出相应的     

接枝羧基对单壁碳纳米管弹性性质的影响

采用分子动力学方法对端口接枝不同数量羧基的扶手椅型和锯齿型单壁碳纳米管弹性模量进行了模拟研究. 结果表明, 扶手椅型(5, 5)、(10, 10)管和锯齿型(9, 0)、(18, 0)管在未接枝状态下杨氏模量分别为948、901GPa和804、860 GPa. 在接枝2-8个羧基情况下, 扶手椅型单壁碳纳米管拉伸杨氏模量基本不随接枝数量的增加而发生变化, 而锯齿型单壁碳纳米管则不同, 接枝状态下的弹性模量比未接枝状态小很多, 但随接枝数量的增加又呈略增趋势. 分别从接枝后碳纳米管变形电子密度等值线结构变化、键长变化和系统势能变化规律等方面, 对单壁碳纳米管弹性模量的接枝效应进行了分析.     

非简谐振动对石墨烯杨氏模量与声子频率的影响

在哈里森键联轨道法框架下, 考虑到原子的短程相互作用和原子的非简谐振动, 应用固体物理理论和方法, 得到了石墨烯的力常数、杨氏模量、扭曲模量、泊松系数以及声子频率随温度的变化关系, 探讨了非简谐振动对它们的影响. 结果表明: 1)杨氏模量与声子频率等随温度变化并遵从一定的规律, 其中力常数、杨氏模量、扭曲模量随温度升高而增大, 但变化较小; 声子频率随温度升高而增大但变化较快; 泊松系数随温度升高而较快地减小; 2)石墨烯原子具有沿键长方向的纵振动和垂直键长方向的横振动, 但以纵振动为主, 纵振动的非简谐效应远大于横振动, 横振动的简谐系数ε₀' 和第二非谐系数ε₂' 均小于纵振动的相应值ε₀,ε₂; 比值为ε₀/ε₀' ≈ 8.477,ε₂/ε₂' ≈ 156; 3)若不考虑非简谐振动项, 则石墨烯的力常数、杨氏模量和扭曲模量、泊松系数、声子频率均为常量, 与实验不符合; 同时考虑到原子的第一、二非简谐振动项后, 它们均随温度升高而变化, 而且温度愈高, 原子振动的非简谐效应愈显著. 本文的结果与文献的实验结果符合较好.     

基于安柏AT810数字电桥的杨氏模量的测定

引入了电桥法测量杨氏模量,用自制平行板电容器对传统的实验装置进行改进,用电容的变化来表征微小位移的变化,使用数字电桥测量仪作为信号采集下位机、PC机作为上位机并使用MATLAB作为信号处理软件,减小了人工测量等因素所产生的误差,由此给出了一种测量杨氏模量更精确的方法。