超稳定TO-8型压力传感器在气体导热系数测定实验中的应用

介绍了TO-8型压力传感器的性能及电源电路.以气体导热系数测定实验为例,用TO-8型压力传感器制成的测压装置代替旋转式麦氏真空计,利用可调针孔式放气阀对真空气压进行连续调节,实现了对测试系统真空度的实时监测.     

U(N) SP(N) O(3)的分支律

利用群的直乘分解公式,考虑U(N)群的[2a1b]表示按群链U(N)SP(N)O(3)的约化规则,给出了相应的比较简单的分支律递推公式.该公式在用计算机计算分支律时,不受秩和表示维数的限制.为求解这类问题的分支律提供了一种比较简单的算法.在简化同位旋1/2的单j费米子体系的母分系数计算中具有十分重要的意义.用同样的方法也可以求出群链U(N)O(N)O(3)的分支律.     

关于落球法测粘滞系数的公式和使用范围

用落球法测粘滞系数的二级近似公式,有些教材是以过时的戈尔茨坦(Goldstein)公式为依据得出来的,而雷诺(Reynolds)数R~2项的系数却与原公式不一致。本文提出一些商榷意见,并讨论一下落球法的使用范围。一、正确的二级近似公式直径为d的小球,在粘滞系数为η、     

单系统齐次和非齐次微分方程解的有界性

本首先研究了单系统齐次微分方程系数矩阵与解的关系；并给出了解的有界性与特征函数之间的一般关系，最后讨论了非齐次线性方程解的有界性。     

求常系数线性非齐次微分方程特解的矩阵方法

对于常系数线性非齐次微分方程，如何简化求特解的运算，是高等数学教学中值得探讨的一个课题，本给出一种方法，它仍属于待定系数法，但省去了把所谓“形式特解一代入线性微分算子的过程，因而简化了计算，此方法以矩阵形式出现，故称为矩阵方法。     

13～14 nm区类Ni氙跃迁X光激光器研究

1 引言目前正积极研究13~14nm区真空紫外激光振荡的可能性，因为在该波长区发展了反射率达到60%的多层膜反射镜的制造方法[1~3]。该区较强激光可用于微光刻、X射线显微术和生物技术等。最近几年正在探讨建立真空紫外激光器的新实验途径。例如，研究了在脉宽0.9~10 ns、能量~0.7 J的Nd∶YAG激光抽运的所谓气体-喷团靶内1~22 nm区的强辐射[4]。这种“光火花等离子体”源早在70年代初讨论过[5]。目前它是为了在1~5nm区产生激光辐射的、形成不压缩、不消蚀等离子体的有前途的装置[6]。P.V.Nickles等人提出了混合抽运源：毛细管放电形成类Ne…     

热释电系数的测量方法

描述热释电系数的两种测量方法。其一为电荷积分法，测试系统简单，测量数据准确，且能满足零电场条件下的测量。其二为动态电流法，采用调制热源技术，研究在特定温度条件下热释电材料的动态热释电响应。     

电热法测功热能量转换系数实验中的问题

在用电热法测量功热能量转换系数的实验中,由于系统与周围环境之间热交换的影响,给系统加热终了时的温度引入较大的系统误差,我们常用牛顿冷却定律加以修正,以减小此项误差的影响。但是在实验中,我们发现还有其它一些问题影响着测量准确     

干涉法测量^α—LiIO3晶体的压电系数

在电场频率为1kHz的情况下,用干涉法测量了α-LiIO_3晶体的全部压电系数,其结果为:d_(33)=25.3,d_(31)=-6.3,d_(14)=3.4,d_(15)=44.5×10~(-12)C/N。