“轨道角动量:从经典光学到量子信息”专辑前言北大核心CSCD

光子既是经典信息也是量子信息的理想载体。单个光子不仅可以携带自旋角动量,还可以携带轨道角动量。自旋角动量的研究历史比较悠久,早在1909年, Poynting就将宏观上光波的圆偏振态和微观上单个光子的自旋角动量联系起来。但直到1992年,荷兰Leidon大学的Allen等才在理论上确认光子也可以携带另外一种形式的角动量――轨道角动量,它来源于光波的螺旋相位。     

平行光栅对在刻线不平行时的色散研究

 利用三维空间光线追迹法，分析了啁啾脉冲放大系统中的压缩光栅对，在刻线不平行而光栅面平行时光的衍射特性。导出了此时光通过光栅对的群延时，数值计算了系统2阶和3阶色散量，以及这些色散量在光栅对严格平行时的相对误差。得出了中心波长光的接收位置相对于光栅对严格平行时的偏移量，并且分析了它与入射角的变化关系。     

一种自组装的长程有序纳米模式

根据Moore定律,微处理器的能力可以按指数方式快速提高,数据存储能力的提高也以相似的方式增长,所以这已经成为进一步提高光刻技术的关键点.尖端光刻技术已经允许器件的特征长度可以比用来制作它们的光波波长还要短.例如,相干效应可被用于具有超紫外光线特性的50nm模式上[1].但是想要继续在成本与效益方面有所改善,可能性很小,所以Moore定律与光刻技术将会不可避免地分道扬镳.     

Wavelet method for processing white light interferogram from optical fiber interferometer

The precise determination of the ZOPDfor the whitelight interferometryis essential toits applicationsinthefield of measurements of surface profile,height ,anddepth,and quality control[1-5].The ZOPDis a positionininterferogram with the highest envelope pea…     

锥形透镜光纤聚焦特性研究

锥形透镜光纤(TLF)是实现光纤与平面光波光路(PLC)芯片高效耦合的核心元件。了解和掌握其聚焦特性是指导平面光波光路尾纤封装技术的关键。给出了表征锥形透镜光纤聚焦特性的两个参量出射光斑直径和远场发散角的理论分析模型,其误差小于1.14%;采用光束传播法数值模拟了锥形透镜光纤中的光波传输和模斑的演化,确定了锥形透镜光纤端面出射光斑的大小;优化锥形透镜光纤结构参量为:拉锥长度300μm,锥角0.733°,透镜曲率半径13.485μm;建立了基于数字摄像机的锥形透镜光纤出射光场测试系统,提出了物理光学反向推演法,计算出锥形透镜光纤聚焦光斑尺寸和远场发散角。理论与实验结果有着良好的一致:对于相同结构参量的锥形透镜光纤,实验反推法得到的出射光斑尺寸与理论值相比误差为3.15%,远场发散角误差为3.67%。     

1550nm光波全程传输技术在HFC网络改造中的应用

文章对于采用1550nm光波全程传输技术，实现有线电视系统升级改造的实施方案、技术要求进行了介绍，有线电视HFC网双向化改造为双向、交互、多功能发展奠定基础，是市→镇→村→组光链路传输摸式的新探索。     

睿蓝光波飞利浦220X1SW

飞利浦熟悉飞利浦显示器的朋友应该会记得飞利浦曾经在数年前推出的“显亮”技术，而“睿蓝光波”Light Frame技术的英文词虽然与前者相同，但所表示的完全是不同的含义。飞利浦这款旗舰级液晶显示器型号为220X1SW，隶属于飞利浦高端的“X”系列产品．采用“睿蓝光波”创新技术。     

Composite optical vortices in noncollinear Laguerre--Gaussian beams and their propagation in free space

Taking two Laguerre-Gaussian beams with topological charge 1 = ±1 as an example, this paper studies the composite optical vortices formed by two noncollinear Laguerre-Gaussian beams with different phases, amplitudes, waist widths, off-axis distances, and their propagation in free space. It is shown by detailed numerical illustrative examples that the number and location of composite vortices at the waist plane are variable by varying the relative phase β, amplitude ratio η, waist width ratio ξ, or off-axis distance ratio μ. The net topological charge lnet is not always equal to the sum lsum of charges of the two component beams. The motion, creation and annihilation of composite vortices take place in the free-space propagation, and the net charge during the propagation remains unchanged and equals to the net charge at the waist plane.