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81.
82.
Uncoated diode lasers of different structures are operated in external cavities with Fabry-Perot etalons as dispersive elements. Mode selective properties of the system are investigated. The emission bandwidth has been reduced below 0.4 Å without a decrease in total power output. 相似文献
83.
根据多光束干涉理论,推导出等倾干涉圆环直径的计算公式,进一步得出相邻两等倾干涉圆环的直径的平方差是常数,结果与实验相符合。用 Fabry - Perot 干涉仪观察钠双线的等倾干涉圆环,操作比较复杂,难度较大,本文提出一种简捷的调节方法,所测的钠双线波长差值与标准值的误差很小。 相似文献
84.
85.
用两面镜级联的GT腔代替Michelson干涉仪的两面全反射镜,通过MGTI中的GT腔镜面反射率、腔长、干涉仪臂长差等结构参量的选择,得出了宽口和窄口输出谱3 dB处带宽比分别为1.69、1.83、2.13和2.14的四组不等带宽、隔离度高、通带平坦且周期不等的输出光谱,并系统分析了这些结构参量对输出光谱特性的影响.模拟结果表明:可用此类MGTI结构设计出不同带宽比的不等带宽interleaver;输出光谱的平坦特性由GT腔镜面反射率决定,镜面反射率主要影响输出谱的通带带宽与隔离度,且对两者的影响程度不同;选择适当的GT腔腔长和臂长差可得到不同的光谱周期. 相似文献
86.
87.
通过分析F-P扫描干涉仪的工作原理,基于STC89C52RC单片机,采用PA93功率放大器驱动压电陶瓷,设计了1 064nm平平腔结构的F-P扫描干涉仪。腔镜反射率为98%,精细度156,腔长0.1~100mm连续可调,对应自由光谱区1.5~1 500GHz和分辨率9.65~9 650MHz。压电陶瓷驱动电压和频率通过4×4矩阵键盘,可以在0~200V和1~30Hz连续可调,显示在1 602液晶屏上。同时可以通过RS232串口与计算机通讯,在上位机使用LabVIEW软件界面方便地设置压电陶瓷驱动电压和频率。最后使用该F-P扫描干涉仪,对激光二极管泵浦Nd:YVO4激光器纵模进行了测量,验证了整个系统的工作性能。 相似文献
88.
使用STM32F103ZET6单片机控制,采用PA92功率放大器驱动压电陶瓷,设计了532nm平平腔结构的F-P扫描干涉仪。腔镜反射率为99%,精细度310,腔长0.1~150mm连续可调,对应自由光谱区1~1500GHz和分辨率3.2~4800MHz连续可调。压电陶瓷驱动电压和频率通过编码器调节,可以在0~200V和1~100Hz连续可调,并显示在数码管上。同时可以通过RS232串口与计算机通讯,在上位机使用LabVIEW软件界面方便地设置压电陶瓷驱动电压和频率。使用F-P扫描干涉仪,对激光二极管泵浦Nd∶YVO4/KTP绿光激光器纵模进行了测量,验证了整个系统的工作性能稳定可靠。 相似文献
89.
研制了高功率可调谐1064 nm准连续单频激光振荡-放大系统.振荡级采用三镜环形行波腔型结构的Nd:YAG激光器,通过精确控制腔内标准具的温度改变标准具材质折射率和厚度实现了对激光波长的调谐,获得了13.2 W调谐范围为58 GHz的1064 nm准连续单频振荡光,其重复率为1 kHz,占空比为10%.经过由双Nd:YAG激光头串接构成的放大器对振荡光进行双程放大后激光最终输出功率为44 W,光束质量因子M2= 1.58.
关键词:
可调谐激光
单频激光
标准具
振荡-放大系统 相似文献
90.
Lasing on up to 15 simultaneous wavelengths is demonstrated experimentally with the use of an air-spaced etalon formed between the dichroic mirror and the adjacent fibre facet. A maximum measured frequency shift of 25.4 GHz/μm was observed, and there was only an 11% decrease in the output power at the maximum mirror–fibre separation of 400 μm. A theoretical analysis of the etalon effect in relation to the performance of the fibre laser is also included. The simulation includes the dependence of the effective reflectivity of the mirror and spectral peak spacing on the mirror–fibre separation. The experimental results are consistent with the simulation. 相似文献